Momento Di Inerzia
Polo
Io = Σimi|p-o|2 = Σimidi2
Asse
Ir = Σmi|(R-o)xêr|2 = Σmi|p-o|2sinθ
Piano
Iπ = Σmi|(p-o).ˆn|2
In generale
Io, Tr, Iπ = ∫e ϱ(p)|p-o|2 de = ∫e ϱ(p)d(p)2de
Asse x
Ixx = Σmi(yi2+zi2)
Asse y
Iyy = Σmi(xi2+zi2)
Asse z
Izz = Σmi(xi2+yi2)
Centro O
Io = Σmi(xi2+yi2+zi2), Ixx+Iyy+Izz = Σmi(2xi2+2yi2+2zi2)-2Io
Nel piano
Ixx = Σμiyi2; Iμ = Σμixi2
Izz = Ioo-Ixx+Iμ
Iyz = -Σmixizi = 0
Ixy = Σmizi
Momento Deviatore
I' e I'' Iπ = Im + Σmi[(ri-o).ˆn][(ri-o).–n]
Nel piano
Ixy = -Σmixi yi; Ixz = -Σmixizi; Iyz = -Σmiyizi = 0
Matrice di Inerzia
Momento per - Iπ = Σmi|(pi-G)x êr|2
Assi concariuali - Iσ = Ixxα2+Iyyβ2+Izzθ2+ϱβΘ Iyz+2αβ Ixy+2αΘ Iyx
Definiti in un S.terno di riferimento: RC(xi, yi, zi) e con êσ = αêx + βêy + Θêz, e OP = xêx + yêy + zêz
Possiamo rappresentare la soluzione stografica da matricile σo: Ixx Ixy Ixz Iyy Iyz Irz Iσ = êr(σo êr)
Momento D'Inerzia
Polo: Io = ∑mμip-o|2 = ∑mμidi2
Asse Ir = ∑mi(I(P-o)×êr)2 = ∑mi|P-o|2sinθ
Piano: Iπ = ∑mi|Pi-o|2ĥ⊥2
In generale
Io, Tr, Iπ = ∫ep(P)|p-o|2de = ∫eρ(P)d(ρ(P)2)de
Asse x
Ixx = ∑mi(ÿi2+zi2)
Asse y
Iyy = ∑mi(x̂i2+zi2)
Asse z
Izz = ∑mi(x̂i2+ÿi)2
Centro O
Io = ∑mi(xi2+ÿi2+zi2), Ixx+Iyy+Izz = ∑mi(2x2,2y2+2z2)-2Io
Nel piano
Ixx = ∑mμiÿi2; Imπ = ∑mμixi2
Izz = Io-Ixx-Iyy
Iyz = ∑miÿix
Ixy = ∑miÿiz2
Ixz = ∑miÿxi2
Momento Deviatore
Im'e Im'' Im = ∑mμi[(Pi-o)ħ̂][(Pi-o)ħ⊥̂]
Nel piano
Ixy + ∑mi<xiÿi; Ixz = -∑miÿixi; Ix2 = -∑miÿ4izi = 0
Matrice di Inerzia
Momento per: Ir = ∑mi[(Pi-G)×ê1̂]2
Assi con alcuni: Ixxα2+Iyyβ2+Izzθ2+φβθ2Iyz+2αβIxy+2αθIxy
Definiti il W: in sistema di riferimento RC (àxʸ zə) e con êi = αê3+βê2+θê3 e OP = xê1+ửê_2+zê3
Possiamo: rappresentare tre soluzione sottomarina di matrice σo = Ixx Ixy Ixz Ixy Iyy Izq Ixz Iyz Izz con un polo di scrivere Ir: Ir·ê1
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