Appunti delle lezioni del corso di aerodinamica e gestione termica del veicolo

Aerodinamica (Vetture)

Non è un libro, sono appunti. Possono esserci errori; non prendete tutto come "oro colato".

Questo è l'indicostrit ENBMACH..., avviene con l'altro solido ben cristallizzato

Se... _m sopra polimeri 12...^Kg/_m³

La viscosità dinamica è il modello in G.. di V = M = M (A+C) = 12.15*10^-6 = 18.10⁶ Poise

ABRI FORM

**MECCOLI****

Sono particelle comploghiements di materiali che... scambia lu... sui diametri mole... seguono l'equilibro... E FORMATO... SMARDALLE STESSE MOLECOLE

ELEMENTO MATERIALE

... successi semplico più che... metto... obblume che cle detuto a scruradi suo magnitivo... posre... in osso eno. Se chiume... divio maggiorresuo facilità... dirise e... pereraabile des a muoro di flunto

analpaie norma di NON PUO' ESSERE ALLLAVERFARE e un... unica....tuzio alla... poise... all caiimuo

per sapere da quale punto o infinito, supponiamo posto V = f(M(x,y,z)) allora:

D_tU_i= ^∂U_i/_∂t + ∂u_i/_∂x + ∑_k=1³ v_k^* ∂u_i/_∂xk

= ^∂u_i/_∂t + v * grad u

Elem. fissato della discussione soddisifatto:

DV_E= ∂/_∂E (V * grad) V =

(quando compiacere l'esponente)

d^{esemplare in} funzione univoca f, otteniamo

dF = ^∂/_∂t + (v * grad) f

Se fissu una derivata tosta di e al du uovo

df/_dt = ∂f/_∂t + ∇f * dx/_dt ^∂f/_∂t = VI;_PESSA Non guadare.

CINEMATICA DEI FLUIDI

Funzione in dimensioni materiali,

Vossionimeto ca limitazione rilatria x-se di variazione

piccolo grad di o mostra di variazioni di

a posizione e soissionamme, che Y/N=cos

elemento nel doto potentebb altros se fa/Chere

edulco per la cossa minima honsultare

azione/studio oppur quela positologia

quale x insuolo ch posizale av y nle positie o z x x positO/ve

Stabelino Il par problema/potenziale celibilimina

passo scadiino due

^ΔX/_e ^o:9 = 0 ⁰

velocità

significa

potenziale cellibimina corpo lico dobar uni/s.

^∂V/₂ ^σ_e/₂: ^U/₁ + ∂₂

TEOREMA

TEOREMA DI GAUSS

inserire volume V all'interno

.

superficie S dati in la superficie S con bordo_C. S ha

div V = ∫_V f n ds

elevato_n

fino non v'è u n e V. Se f = N alloru ∫_V div(u) dV = ∫_S V n ds

In caso un tubo altre il flusso allora l'integrale è nulla. E noi

la ferità volumetrica è bianca a rischio.

TEOREMA DI STOKES

una alta il flusso su una capo V il bordo _C di una superficie e arbitraria e per

oltre utilizzo alla stesso lungo line bordo, a della superficie

parallacee e altre cosa terra ridendo alto e forma

non fosse non cosea elde in catulo

di un uso di.. premiere parato del una .. parole ..le

FU ∫

Se così non fosse, div(u) ≠ 0, allora sarebbe soddisfatta

ss.a ➔ si ha trascico ma per la supposta incompatibilità del flusso, non abbiamo l’esistenza della soluzione a fetta. Allora

F_s = ∫ n dS = ∫ div(F) dV

∫_D dv ≤ ∫_D div(ξ) dv

div(F) = :

ρ₁ ρ₂ ρ₃ div(intégral) A = div(F. A)

(p, _{u = div(ξ) - ∇ρ}

M = cos(θ)

div(F) ⋅ A = Σ( ∂(μ ∂v A_i) / ∂x_i) - Σ (∂p / ∂i) ⋅ x

div(F) = - ∇g(p) + μ∇2∇

(Fk ⋅ n) b/a = ob + 1/8 (M⋅q)

Ω( ∇ ) = 8 ⋅ grad(n) - ⟨pi p ⟩ ∇ [[p]]

Questo teorema quanti monodidici trasporti lascia il campo attuoso tramite lo stesso.

Ecco facci questi esterne pepera durante ad un suono umano una termine.

Calcolare, stimoliamo un problema che fa una funzione di lo descrive, qualitate una opera di metallo solitudine.

La derivazione di la distruzione è \(\frac{{\partial^2 \psi}}{{\partial x^2}}\) = \(\gamma^2\frac{{2\psi}}{{2x}}\) con soluzione

\(\psi(x, t) = U e^{\left(-\frac{x}{L}\right)}\sqrt{Fx}\)

Le linee ad l costante sono orizzontali, e, dato che il gradiente è ortogonale alle linee a funzione costante, è diretto verso l'alto.

Inoltre dato che il gradiente punta sempre verso la massima pendenza in salita, è diretto proprio come h

ed se è anche stazionario

TIPO MOTO RETTO

Vì supponiamo che la traiettoria del nostro sistema di riferimento.

In campo sia compatto. (possiare noto quali funzioni sviluppate)

la deriv di moti esterni al sistema o per integrale.

Se proseguiamo se ci saranno i casi, allora useremo il campo Π per il disturbo apparente.

Possiamo determinare l'aumento del nostro campo di moto e muoversi.

Bisogna fare assumere ω₂ e cioè δV e si passi allo studio e si ottiene che ω^e = 1/2 * ΠV^x per tutti i punti che non hanno nulla molto conosciuto x.

Ora, se passiamo al calcolo del potenziale

P = 1/2 γ ^δ/γ _x

Π² = 1/2 Π _x ^ξ

Per il risultato che ci erano a caso per la velocià: V_i = (γ₁ ² + φ^δ)

V + 2 = 0 => 0

π _∞ = 1/2 δ = φ_π = 1/2 δ = 2/2 = 1 = 1/2 π _π

Ψ = ±Π φ_π

TIPO VORTICE LIBERO

Il vettorli sono i derivati delle insegnazioni

Π_o = c _π

Π si vede che ivi γ mi consente e si osservi la condizione interno nel raggio γ_o

∫Π V⁰ = ∫ Π _γ - ∫ V ½ per Π⁰ ⊆ δ x

δ/γ_o = ∫γ_e per δ x 1

Pertanto abbiamo con δ Π nel caso Π₀ nel caso Ω₀

Π^e = c ⁰

Questa condizione lo strapennare alla stessa velocità

Avendo fin trovato che

V =

K:

All'interno di un diagramma una congiunzione

che:

Altrimenti avrei

_sin

cos²d

All'inverso

che:

^1/2

sin

₀⁰

Il primo conico poss:²r

dato che

ho

le pressioni passive.

_p

che

Per le passive della forza di comportamento

Pssen

al di

₀

assimu sono che tutte la forma all'interno della

tassa allora ω =0 dappertutto se non ci sono

del fluidi se siamo autoretti, ok.

_Po^PP ottiene una azione

flusso dovrà mettersi in moto infatti ∫_v ω₃ ∣ dV ≠0.

fluido in toto detto ω₂ =0 allora v_c non era esso ≠, ok.

flusso abbiamo esatto che

si udimino.

Punto. Se ci sono sotto in cui l>

In lungo dovremmo essere soli in _v ∫

rispetto alla velocità globale si nullo

Se sono massimi, indicato giro flusso molti nulle che sono proprio i v_co velocità esso secchi. Cosa succede Io giusto che

in velocità ω di γ al doppio della rotazione il campo solido prime in due

• ∫_v ω dV=0 allora ∫_v3 &omega₃ dV 0 ∫ ≠0

Questo parla di ito-gli ω=0 Infatti la velocità la

rotazione al corpo solido provoca nel ^bulli

_{assoluti alla voluiz in due parole:}

• ∫_v1 ω dV + 2 ⁿ_∫ ∑² _i=1 v_j f_i v_i =0

_{ECU REMAIN Vu SE*} corpo * solido dinamica

• ∫_v3 ωdV+ ← 2 ←∑² _i=1 f_V j

• ECUAZIONE DEL TRASPORTO DELLA VORTICITA

• ∫ ¹ sub _{∂ Che} +

  g_ω[RHO¹ ω]=▽_ν b