Acustica appunti

Appunti Acustica, fisica tecnica ambientale (scannerizzazioni del quaderno, quaderno impeccabile!)

prof.ssa Astolfi, PoliTo, secondo anno

(simula a un sistema) ogni onda e decompongono in onde pure

propagano per onde piane

cilindro

albero rotante

pistone

L'albero rotativo produce un M.O.T. armonico semplice del pistone

orecchio

Se molecole d'aria sono ferme e in equilibrio ; quando arriva

il moto del pistone, una nuova frazione di prima misto di molecole

si ritrova casualmente piccoli e in laterale anche trasversa se entrano

infatti e forzata a sovrapporsi all'ultimo istante

di confine e l'orecchio l'arrivato al timpano

Il moto ovvero trasportare un modo impulsiva e arriva si impauru

dunque viene traslportu energia e non materia

Nei cilindri le molecole hanno sono più dense e altre meno in

ritenute diverse:

compressione rarefazione

Si diagramma così:

L'incremento di destra produce incremento di pressione

Il moto armonico semplice ha un periodo fra due T=2 (T=1)

Ogni volta che le rapporto con me un periodo l’onda avanza di una lunghezza d’onda alla velocità in m/s

^(periodo) λ = _spazio/_tempo

^{(ampiezza d’onda)} un passo

Nella scelta della temperatura: a t=0. C 340 m/s

t = 334,2 + 0,6 t

Il periodo è legato alla frequenza (oscillazioni complete nell’unità di tempo)

f = ₁/ ^T

la formula di v è dovuta

v = λ f

all’intensità della frequenza si riduce la lunghezza lambda

t=0

t=_T/²

t=t

Lunghezza d’onda due definizioni:

1. Spazio compresso tra due picchi di compressione e due di rarefazione
2. Attorsia percorsa dall’onda con successione completa delle quattro fasi del periodo

Periodo e lunghezza d’onda sono legati della velocità

Cosa succede nel tempo? ->p

E infatti p anche nel tempo? C’è un andamento sinusoidale dove t comm. e massimi di compressione e di rarefazione

Nel tempo: di t (beta)

Pressione

Δp(t) = p(t)- pa

Valore efficace

presido in combinazione ad un passaggio

Apici ω fisiologia del trattamento

Nel raddoppio dell'intensità sonora si ha un incremento del livello di intensità sonora di 3 dB.

Nel raddoppio della pressione sonora si ha un incremento del livello di pressione sonora di 6 dB

Nel triplo si hanno rispettivamente 4,8 dB

Nel raddoppio della potenza si ha un incremento di 3 dB.

Esempio:

Ho una pressione sonora P₁ e ne trovo il livello di pressione Lp₁e ne hanno una. E raddoppio P₁ e calcolo la pressione:

P₁ → Lp₁ = 10 log10P₁/0

P₂ → Lp₂ = 10 log10P₁/0 + 10 log10P_2²/P_0²

→ 3 + 10 log10P_1²/P_0²

Lp₁ =

→ 3 dB + Lp₁

Dalle regole dei logaritmi:

a = log10b, → 100 = b

LA = 10 logI/I₀ → 10log(I/I₀)

Il suono negli ambienti confinati

Quando un'onda sonora incide in una parete, l'energia sonora si scompone in varie parti, ripercuotendosi assorbita e trasmessa.

Diventa pertanto sempre nominata:

• Fattore di riflessione R,
• Fattore di assorbimento α,
• Fattore di trasmissione τ

Se α = 0 allora α_p non è riflettuta.

α + α + τ = 100%

V_r / W_i

V_t / W_i

W_r' / W

W_a = 0

Campo libero

Campo sonoro che si genera in assenza di ostacoli riflettenti

Il modo più diretto per trovare l’intensità in campo libero (propagazione di onde sferiche proporzionali che non trovano ostacolo) non vengono riflessi.

I = X / 4πd²

I [W/m²]

d = X

Se la sorgente è in prossimità (< 1m) da una parete riflettente (sc. pareti conici)

W / 4πd²

Influenza → metodo sorgente-immagine

SP = S’P

S’W = ψ

P = < 1m

L = rho; coeff di riflessione della parete

La dinamica e statica

capacità di reagire allo sforzo tangente alle ruote e contribuire di energia

quando il veicolo diventa pulghe questo si attribuisce al campo numerisi.

Eguagliamo le due pressioni al quadrato:

P_iv Vr · 4p c P_dir = R W

4πd²| = 4πd²

d = 4d²| 1 = d²

4 R| 4 P = Q · R Q · W | P · R d_c = 2R - R 4c F

d_c = ^{Q · R} 4G · π

L_p (dB) L_pp A₆₃ 40 62 68 77 0,2| 0,5| 1

d out| la d indicata alla diu est d (m)

L_p R = R = 950 mm L_p R = R = 550 mm

con LW = 88 dB

L_pp = LW + 13d - 20 log d - 14

L_pnv = LW - 5 log d + 6

La propa fino a d_m in campo performance interiore

Se confronto L_pnivoltre distanza critica, quale per cui fare di flussi estesi?

L_p: campo = 79 alla d_m pochi lo supera o a 0 con L_pniv che tener quindi e

totale 2 + 3 L_p = L

W

3m = manor

3m = pura campo

3m = incuire, i banchi interari con L_p

La formula di LP con L_p = LW - 10 log d + 6

Il Fonoisolamento

• Rumori per via aerea
• Rumori per via strutturale

Rumori per via aerea

La grandezza della parete, nell'aria incide nei punti d'immissione sonora e nella parte di ricezione. A sua volta dipenderà dall'entità delle fessure.

Se una parete oporra un maggior R al rumore, ma comunque il rumore opera otterrà potenze decrementabili con R.

R = 10 log _W / ^w₁ dB

Per stanze abitative: R ≥ 50-55 dB Per grandi locali: R ≥ 35 dB

R₁ dipende da: - caratteristiche della parete - frequenza dei suoni incidenti - angolo di incidenza dei suoni

Comportamento di R in base alla frequenza

P_t = 10

Parete omogenea o isotropa monostrato

In laboratorio, la misura è effettiva mediante pannelli In due omnicasali univoco Qui è uno dei tre punti, fa un'enorme Il maggior numero medio risvegliate Formula

R = L₁ - L₂ + 10 log ^S / _S1corr

Area T = ^v / ₁ ^V (come formula T₂ = 0.16 V / S_1corr)

1. (zona I): dove emerso fenomeno di risonanza, si determina una predetta di fonoisolamento, la più elevata possibile è f₀
2. zona regolare, dalle legge delle masse
3. (zona II): dove emerse effetti cabinets, la determina una diminuzione di R (su soppresso a f_C)