Propagazione guidata - Linee di trasmissione

Linee di trasmissione

Le linee di trasmissione sono la interconnessione fra cosa comprensibile, luce e muovente.

Circuiti e parametri concentrati

In circuiti lineari diseguali a quelli rappresentati come generatori, resistori e condensatori, se comunicano fra loro.

Esempio di parametri concentrati

Si distingue fra elementi a parametri, ad esempio i più che connubiano fra loro, come contorto seguente e ciò che risiede fra il contenimento e la trasmissione del circuito.

Esempio - Conduttori di rame ρ = 20 nΩ/m, di sezione A = 1 mm², lunghezza della linea d = 50 m, corrente in ingresso I₁ = 1 A, tensione all'ingresso V₁ = 100 V. Risulta R_t1 = ρ l / A, si calcola la caduta di tensione sul filo R_t1 = I₁ R_t1 = 1 · 0.99 V.

Linee di trasmissione

Le correnti che producono un interge e calzano nei conduttori.

Esempio - Conduttanza equivalente del materiale isolante è G_isolante = 0.1 mS, lunghezza della linea d = 50 m, corrente in ingresso I₁ = 1 A, tensione sulla linea V₁ = 100 V. Risulta I₂ = I₁ - G_isolanteV = 0.99 A.

Le principali non siano conduttori, le conduttività formali o le superfici dei fili come risultante di conduttanza con convezione o quindi la sommando di una conduttività formale di ammassando e composiabile di granato e di glicos.

Linee di trasmissione

I campi elettrici e magnetici variabili determinano effetti di tipo induttivo e capacitivo lungo i fili, anche nel caso di conduttori perfetti e dielettrici ideali.

Tempor, distemperato della linea di trasmissione

Separazione fra le compatibilità e amognitico sono filtrato da quelli e spesso frequenza (o in continuo) e senza capacità everse e continui.

Osù sono assenti di congiuga sove fra può collocarsi non se ne avranno tanto a campo substrato congen d'attenzione (campi transcorranno).

Questo argomento avicini Torges, distemperato delle linee di trasmissione.

2. L'equazione lungo la linea

R = resistenza per unità di lunghezza [Ω/m]

L = induttanza per unità di lunghezza [H/m]

G = conduttanza per unità di lunghezza [S/m]

C = capacità per unità di lunghezza [F/m]

Una linea di trasmissione può essere considerata come una cascata di infiniti circuiti di lunghezza infinitesima Δz, ciascuno costituito da una resistenza in serie e un’induttanza e da un elemento conduttivo in parallelo ad uno capacitivo.

Legge di Kirchhoff entrano 1:

σ(z,t) − RΔzi(z,t) − LΔz ^∂i(z,t)∂z − GΔzσ(z+Δz,t) − CΔz ^{∂σ(z+Δz,t)}∂t = 0

Legge di nodo 2:

i(t,z) - i(t,z+Δz) − Gσ(i(z+Δz,t) + ∂σ(z + Δz,t)/∂t) − ∂σ(i(z+Δz,t))/∂t

i(t,z+Δz,t) − i(t,z) − gσ(t) − ∂σ(z+Δz,t)/∂t) − ∂σ(z+Δz,t)/∂z = 0

lim Δz → 0

σ(i(z+Δz,t) t) − σ(z,t)/Δz − RΔi(z,t) − L ∂

i(t,z+Δz,t) − i(z,t)/Δz = − G σ(t) − C ∂σ(z,t)/∂t

Equazione di Telegrafo

Potenza trasferita al carico

La potenza media che l’onda assorbe durante la giornata (nel caso reale abbiamo letto a 2) si calcola come:

P(t) = 1/2 [ V₀² * |I(t)| cos(arg(V(t)) - arg(I(t))) ] con V(t) & I(t) sono calcolate su z₀

I(z) = V₀ / z₀ * e^-jβz |I(z)| = V₀ / z₀ |e^-jβz|

_{P(t) = 1/2 [ V0 / z0 * |I(t)| ] = 1/2 V0² / z0 - Rl = [ e^-j3βz + e^j3βz}

= 1/2 V₀² / z₀ - R_l = 1/2 [ V₀² / z₀ e^-j3βz ]

= 1/2 V₀² / z₀ - R_l = 1/2 [ e^-j3βz + e^j3βz ]

_{Ricordando che: A* = A * e^j3βm(Z)}

P_u = 1/2 V₀² / z₀ - (|Γ|²(1 - |Γ|²)

P_a = 1/2 V₀² / z₀ - (|1 - |Γ|²(1 -

P_u = 1/2 V₀² / z₀ - (|1 - |Γ|²(1 -

P_a = 1/2 V₀² / z₀ - (|1 - |Γ|²(1 -

P_onde P_oltre

Se G = 0 la potenza di trasmissione sulla sezione è solo quella dell’onda incidente (il carico assorbe tutta la potenza) (carico adattato).

Se |Γ|=1 la potenza onda incidente è uguale a quella dell’onda riflessa, quindi la potenza onda di trasmissione sulla sezione è nulla (carico reale).

|V(ζ)| = V₀ e^-jβz + e^jβz

R_l caso adattato R_l V_L = N₀ e^3j3βz

I(ζ) = V₀

_β

Se ζ = 0, carico non adattato:

|I(ζ)| = |I(ζ)| - V₁ / z₀ (1 + Γ_l 1, a * e^jβz

|V(ζ)| = 1|Γ|(e¹e^6+2ζ23)

Onda incidente

• Onda riflessa

L’onda riflessa può ancora avere qualsiasi cambiamento nello spazio a seconda della combinazione tra le due onde al carico. Vengono detta:

• Massimo: quando le due riflette sono alternati, quando onda incidente e riflessa, no sommano cosi finite. La V^max = [ V₀²(1 + ]1|Γ|)]
• Minimo: Quando l’onda riflessa è in opposizione di fase con l’onda incidente per onde continua fluttuazione

Rapporto di onda stazionaria

Misura di quante le due linee funzionano buona rispetto della riflessione del carico

RDS = V_max - 1 + |Γ|/1

V_min = 1 + |Γ|/1

R_l = al carico in funzione reattiva è |Γ|^f

P_o tra onde limite incidenti e onde riflessa

Passi e riflessi di un RDS è massimo e riflessione

Ad al carico che riceve sia minimttente estenda l’uso dell’onda parso che mentre

Potenza erogata dal generatore

V_in = V_m - E_g = V_o ^θ + E_g e^jθ ( - )

V = V_g ^Z_dp / ^{Z_dp + Z_g}

V_o = V_g ¹ / ^{Z_dp - Z_g} [ e^jφ + e^-jθβ ]

P_gen = ¹ / ₂ Re [ V_m I_sm * ]

V_in - V_g ^Z_dp / ^{Z_dp + Z_g}

= ¹ / ₂ [ | V_sm |² | V_m |² / ^Z_sm - | V_m |² R_g [ ¹ / _{Zdp ] ]}

Potenza disponibile

Z_sm = Z_g

P_av = ^|V_g|2 / _8Rg - P_vd

• e_g = R_g + j X_g
• e_bm = R_sm + j X_sm

Trasformazione λ ₁ = j ω _n

Si compone un numero completo P_σ, P_i corrispondente alla carta mobile

Re{λ} = X₁ ω_n sin x_σ

Im{λ} = Im(Γ_σ)

Γ_σ = Re{Γ_σ}

Γ_i = Im{Γ_σ}

Parte (D) = X₁ cos x_φ Parte (D) = X₁ P_σ

(1-Γ)_i = calcolo accurato conformemente alla carta

Note: anche con soli 2-3 singolarità, non causa solitamente problemi, se hanno parte sinistra del margine tra 0 a 00 come non negativo quelli passabili fuori dalla carta