Estensione ai fenomeni elettromagnetici della legge di conservazione dell'energia

Vdue venelle eApplichiamo Poynting regioni btotalifeeds 9ft due l9 1,2eViOvi leSommo duem.am equazioni 0fai bfeeds _lettotutte dufeeds ftp.tjalte.dfth.dfduOve dell'iiil amembrorendiamo sx bigasffetessilandstiftfeedsfeeds Overlandove 1di ai le dainormalie uscentisono dominirispettivieteab µe feedslo bedsa spendsienilie avremmoquindiipotesie perpoiftp.bds bastasiache cosiaccorgermi didominii integrazioneguardare db bdx chee notoi iche hanno evendiamo ora membri dell'eqa campife.fi di0III hb dutfe.ftb.ffdv ivale presentanoquesto perché campial saltodelle adiscontinuitàmassimodeii che eoravendiamo amembri dell'eq fattoinvece coinvolgonodiftp.ttdldvfe.ltotjdldv.fe.lfotjdha cheinfine sisostituendole diilabbiamo riottenutote.fftb.gfdu e teorema Poyintinftp.dfeeds delsolo è èutto vale formae 10 dedurrese alternativauna teoremase possibilepesoquestoche nonvedremoPoynting però dila deldeitermini teorema Poyntingegue interpretazione 9del

Significato contributo 0il dovuto e PerlineariConsideriamo contributo a eisotopi dispersivimezzi nontemp questiper spazitella costvaleremezzi seguentesappiamo d tl ElII 11,1eeEAIEA ItIA a l'hpaggiungendodistazionarietà 1solo quindine avevamometteredevoha cheAllora sostituendo si te.flpeee.ffbse.gffefleelfleet.dee offet dettoedentroporta sommoWeffke.el.IEd.elpflfd.eI dentroottodentro E portog se È.ind eeIgienediWeek densità neldi campoelettricovolume immagazzinato nelQuindi che è teoremal'integraleprendendo presented sfe.ffdv.atle_of Ignea vonIwedrphuedila ottienetotaleè energiaquantitàev di la diUe e WeV nel velocitàsiinsentere immagazzinata campo dilettrice variazione Voi lola faneldi elettricoche è elettro ica inWe densità sidimostrare immagazzinataer energia campoin 3 passidi di nelvuotocaricheEnergia aconfigurazioni puntiformi riposodadelle chee creato unacaricheConsideriamo elettrostatico caricaun nondisegno

Poi prendiamo campo ad altre è che chenelein e creatoe carichecontribuiscenon sensogpuntiforme V definireche esiste matematicamente un epotenziale possiamo Uafffiggindi da altre creatochiamata energia dellacarica e funzione sone una ginpotenziale Ne 5 Il 9VIII EDVane Ci l'en di di sta dicariche Uccvalutareinteressa ce caricopotperò perconfigurazioni configurazioniproprioduevediamo comeconfigurazioni seguonoduecariche in tee eteq g poste rispettivamentequiad Per stache nel dala dire avròeevalutare es quindiprodottoqquale qcampopossiamoche V l'interodovuto dicoVa ehi ein e quinditea sistema9 99 questa coinvolgeine dogprodotto èche aUccpariV chel'onVieIl notoè in sostituendodovuto aindicato iggy ottienee9 si pquindièdi Vicdella acariche pariconfigurazione ftpV14dovutoUcc in ftp.ta9 9 laall'o dall'co0 seinvecetrovaInoltre 1Ucc aspostosise configurazioneqottengo9la UccVistaacquisisce ancheInfine vederlocomese prendiamo possiamo

defaultfifty ffàUcci dovutoindovuto a ginatffgffp.fd.my qIÉE divieii diiiiqT.IT cnestsinevdtstoinil 1instainè dovuto valutatotea cheVen pot qetre Iin Icariche tel'ispettivamenteqeqe9 posteai 9 dilaSe all'co duecaricheinizialmentefosse a se cnoncorrispondeconfigurazione9 quella qcomel'on èchefosse e Uccpotquindi sappiamo 9192Vie in ydovutoUcc a q9 patiSe l'es luce l'enè che èchiamoin dallaallora ete acquisitainvece qconfigurazione ftp.t.dtfeiy.y9VitoNce gindovuto ein tea 9 93la ètotale dellaQuindi Ucc configurazioneit diil otteneteeInfine se ragionamentoripetere primaprendiamo possiamo dicatinol'enPossiamo direche èdella carichen Uccpotquindi per configurazioneÈf VinUcc didi laIn distribuite nelvuoto sommatoria diventadensità uncariche integralcon opups pepresenzaf ftp.lvlildvUcc il ilsiintende volumenonpotenzialedsftp.lyvyUcc didi di liberedistribuzioni carichevolumetriche luieEnergia

Consideriamo una configurazione superficiale lineare in mezzo al vuoto. Certa superficie occupa un volume puro che è polarizzato da un campo elettrico. Nei materiali lineari, una polarizzazione P è prodotta da un campo elettrico E. Introduciamo un parametro Psi che indica la polarizzazione del materiale. Associamo un pannetto di configurazione sopra il quale possiamo pensare di raggiungere la configurazione finale. Ad ogni passo, il pannetto sarà spostato di un infinitesimo e corrisponderà a una configurazione finale. Quindi, per ogni configurazione passo dopo passo, il potenziale agisce sulle cariche spostate dalla configurazione iniziale a quella finale.

Il parametro Psi ha un valore iniziale V11 e un valore finale Vadel.

nellache che è linearità e1,1 si configmezzo si creapotenzialepropriolo V1indichiamoindicata e conzione semplicementesopra lada dsdi dell'esda delladuellQuindi finfinitesimo variazionecarico potper poiogni priaspostamento èdi aUcccarica pariconfig minutandalenciundsda1neIIIIIIIIIle tuttimettiamoche istiamo dellecarichecarichesono contributispostandoin dedamodo ununcostruire cubettoalla chedireItfinaletenendo chearrivaticonto avremoconfig ipossiamoII LI ftpda INVIIdsda VK.laMld nl IIVlYldsVasi Punti ps.ioPoi ina cuiuna situazionepartendole all hatutte 0cariche sisonola dafa fè Ea Oin Esimette quantocorrentevariabiledi nel elettrostaticodellecaricheDall'energia a immagazzinataall'energiariposoconfigpot campol'on èdinel dellaconfig diallora pariaMettiamoci Ucciocaso caricapotps.it FlautiVai ftp.uol drifteddifche sostituendoInoltre Puig quindisappiamoftp.dVdvVai thatthat suddv4 udIt Afa daltainMa agenerale ot.ggedf Vdt.lvVlad d ea

Diildu diAl nel velocità sitermine dell'energia, quindi attribuite variazione tempo significato può Vin nel volume.