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RICEVIMENTO

Lunedì 11oo / 13oo Viale Saragozza 8

Aula 1, aula 2, unib. in

APPELLI

  • 2 app. GEN-FEB
  • 2 app. GIU-LUG
  • 1 app. SET + 1 app APR (2017)

SVOLGIMENTO PROVE

SCRITTO (2 ore)

3/4 dom. og/mono

ORALE (30 min)

2 dom. tec. d/a

rispondere su un foglio

Posso portare tutto ciò che voglio

G.I.N

  • 22
  • 24
  • 26

LIBRI

  • Biscari - Ruggeri - Saccomandi - Vianello "Meccanica Razionale" - Springer (2015)
  • Morandini - Ruggeri - Saccà "Esercizi e temi d'Esame di M.R" - Esculapio (BO) - 2014

Meccanica Razionale

Studia il moto dei sistemi meccanici utilizzando metodi deduttivi in modo matematico

Cinematica

(* )

Studia il moto dei corpi tenendo in considerazione le cause del moto, in senso puramente geometrico

Dinamica

(* )

Studia le cause che provocano il moto. Deve sempre conoscere le eq. del moto del corpo, sono eq. differenziali, cioè le eq. del moto quando la soluzione è

e nf = 0 > Statica

(* )

Un corpo resta in equilibrio

I suoi principi possono essere considerati come casi particolari di DINAMICA

(* ) Tutte e 3 studiano il moto dei corpi.

  1. Punto → modello di corpo più semplice
  2. Sistema di punti → modello di corpi appena più complesso
    • P1, ..., Pn
    • Tra i punti si instaurano delle forze che non sempre sono nulle
  3. Corpo rigido → impone che la distanza fra i singoli Pi sia sempre costante durante il moto. Il C.R. può essere costituito da un insieme discreto o infinito di punti.
  4. corpo rigido continuo

  5. Corpo continuo deformato → es. fluido
  • Questi modelli sono adatti a descrivere il mondo che ci circonda?
  • Esistono i punti, cioè corpi senza dimensioni?
    • Possiamo pensare agli atomi che si muovono indipendentemente l'uno dall'altro.
  • Esistono corpi grandi che posso pensare come punti?
    • Sì, purché lo spazio in cui compiono il moto sia molto più grande delle dimensioni del corpo stesso (es. moto dei pianeti).

In realtà i corpi rigidi non esisterebbero, sarebbero tutti continui e deformabili → le usiamo per semplificare i calcoli

Come faccio a calcolare rs e rs'?

Studio il Teo di Cauchy sulle eq. differenziali

Se io assegno le coodenate iniziali (cioè riesco ad individuare univocamente il moto

Nel caso dei vettori

OP = OP(t)

dOP/dt = v(t)

d2OP/dt2 = dv/dt = a(t)

OP(t) = xa(t)c1 + x2(t)c2 + x3(t)c3 = xk(t)ck

dOP/dt = v(t) = ẋa(t)c1 + ẋ2(t)c2 + ẋ3(t)c3 = ẋk(t)ck

d2OP/dt2 = dv/dt = a(t) = ẍa(t)c1 + ẍ2(t)c2 + ẍ3(t)c3 = ẍk(t)ck

AB = y̅B - y̅A

d/dt AB = v̅B - v̅A

d2/dt2 AB = āB - āA

Se io faccio d/dt OB = v̅B e d/dt OA = v̅A

è corretto scrivere d/dt AB = v̅B - v̅A

Analogo discorso lo posso fare per l'accelerazione

z̅ = dp/ds

d/ds z̅ = z̅(s(t))

n̅ = d2p/ds2 = dz̅/ds

versore tang. punta sempe

del testito dell'eulitura

versore normale principale

  1. OP = OP(t)
    1. OP = OP(s)
    → OP = OP(s(t))

Esercizio

P è soggetto ad un'acc. costante g (g≈9,80 m/s2)

L'EG. DEL MOTO

Conseguenze

  • Il moto si muove su un piano (=> moto parabolico)
  • Il vettore di OP deve giacere sul piano individuato da g e io

Po(0;0)

Vo (Vocosα, Vosenα)

In termini di componenti lungo gli assi

  • x(t) = vot cosα
  • y(t) = vot senα - 1/2 gt2

Queste due equazioni mi identificano una FAMIGLIA DI PARABOLE

Al variare di α ho α parabola

  • τ = x(t) / vot cosα
  • y(x) = g / 2vo2cos2α x2 + (tgα)x

Possono determinare la gittata

0 = vo senα | g / 2(vo2 cos2α) x

TUTTO CIÒ CHE ABBIAMO DETTO FINORA VALE SE SIAMO NEL VUOTO

Possono determinare il tempo in cui l'oggetto resta in aria

  • y(t) = vot senα - 1/2 gt2
  • y(t)=0 => τ = 0 oppure t = 2vosenα / g

Possono determinare il tempo che impiega l'oggetto a raggiungere ymax

  • y(t) = 0 | -> vosenα - gt = 0 => t = vosenα / g

OLOMI

Sono anche chiamati vincoli olonomi, poiché mandano nei isei e/o dicono configuria solo i vettori posizione.

Ho un sistema di N punti (P1, P2, …, PN) liberi di muoversi nello spazio.

Ogni punto ha bisogno di 3 coordinate. In tutto ho 3xN coordinate.

f(xi, yi, zi, t) = 0 i = 1, 2, …, k k: n° eq. di vincolo

VINCOLO OLONOMO

Conseguenza al Teo. di Dini è che è possibile estrarre da qst (k) eq. coordinare dette loro multipledesti e n = 3xN - k gradi di libertà (GdL).

Coord. lagrangiane e si indicano con q1, …, qn

sone funzioni del tempo.

Se il mio sistema è olonomo posso descrivere la posizione ad ogni istante tramite le n coordinate:

OPi = OPA(q1(t), …, qn(t), t).

X2 + y2 = R2 sist olonomo un complica le velocità

Indiopiti gradi di libertà ne?

n = 3xN - k 1 1p - k

Posso cioè individuare la traiettoria attraverso un' unica parola reg. che può essere σ = 0"0P" 0"0P" x + y"0 Non consider x:ixtse

Ognuno dei coefficienti αjk è uguale al prodotto scalare tra i versori, e quindi coincide con il coseno dell'angolo formato tra essi. Questi numeri perciò sono detti coseni direttori della terna {êk} rispetto alla terna fissa {ei}.

Se α quantità NON possono essere assegnate arbitrariamente se vogliamo che i versori mobili {êk} formino un sistema ortonormale. Ma quali sono queste condizioni?

Êj = Σ ek αik

1 se j = k 0 se j ≠ k

R = |αik| = d1 d2 d3 d1 d2 d3 d1 d2 d3

Se i miei versori soddisfano queste relazioni => sono sicura che i vettori ottenuti formano in ogni istante una terna ortonormale destra.

È inoltre possibile dimostrare che le condizioni imposte sui coefficienti αik equivalgono ad affermare che R sia una trasformazione ortogonale e più precisamente una ROTAZIONE vale a dire una trasform. lineare λ.c. RT R = RRT = I e det R = 1

Questa rotazione trasforma ogni versore della terna {êk} nella corrispondente versione della terna {ĉk}

Êk = Rĉk ⇒ ĉk.Rĉk = αik

La trasformazione inversa coincide con la trasposto RT, e trasforma i versori ek negli ĉk = R ek

NB α21d + α22d2 + α23d3 = 0 α11d1 + α12d1 + α13d1 = 0 α31d1 + α32d1 + α33d1 = 0

I coseni direttori sono legati fra loro da sì leggi, non sono quindi indipendenti!

Dettagli
Publisher
A.A. 2016-2017
134 pagine
8 download
SSD Scienze matematiche e informatiche MAT/07 Fisica matematica

I contenuti di questa pagina costituiscono rielaborazioni personali del Publisher Fescti di informazioni apprese con la frequenza delle lezioni di Meccanica razionale T e studio autonomo di eventuali libri di riferimento in preparazione dell'esame finale o della tesi. Non devono intendersi come materiale ufficiale dell'università Università degli Studi di Bologna o del prof Muracchini Augusto.