Appunti corso Fisica 2

△ Esempio palloncino

Palloncino nero:

Immaginando le cariche negative vengono rimosse dal palloncino, facendo si che rimane solo cariche +q.

Palloncino color:

A causa dell’influenza delle cariche +q del palloncino nero, le cariche dal palloncino nell’ambiente circostante, avendo questo un conduttore, darà luogo ad una F_attrattiva per il aria F_attrattiva.

F_attr > Frels > a causa della distanza. Infatti se i palloncini distanziati danno un paure arco quale la carica farebbe pari tra loro carica a causa della distribuzione elettrostatica, passando la F_attrattiva tra le cariche.

Forza di Coulomb

F_attr = 1

F_rell = 1

F_rell = (q)(-) (q) (q)

△ Campo elettrostatico

Formula

E = F

[E] = N/C

Cos’è?

Il campo elettrostatico misura la modifica subita nuovo farios dalla presenza di una sorgente di carica.

Come agisce?

Il campo E è la radiale

Q > 0

F_coulomb

Dipende sia da q a causa di g

Io lego carica campo numeri massa massa persistenza data fine piccola che siano

Introduco quindi E

Esempio palloncino

Palloncino nero:

Supponendo le cariche negative vengono rimosse dal palloncino, ponendo su una bacchetta solo cariche 70.

Palloncino elettrico:

A causa della ripulsa delle cariche 70 del palloncino nero, le cariche del pallone, nei dintorni, ci sono avendo questo dei condensatori, dando luogo così una F repulsiva ed una F attrattiva.

Form > Frei:

O favor elettrico, diciamo, infatti, se il palloncino decade come il quadrato della distanza, sul quando le cariche, pur tra ... richiamo a causa dell'attrazione elettrostatica, persister ... attrattiva ma le cariche.

FORZA DI COULOMB

Form = 1/4πε0 × (q₁q₂/a²)

Frei = 1/4πε0 × (-q₁q₂(a))

Campo elettrostatico

Formula

E = F/q

[E] = N/C

COS'È?

Il campo elettrostatico misura la modifica subita negli spazi dalla presenza di una sorgente di carica.

COME AGISCE?

Il campo E, la direzione, RADIALE

Q>0

F >0

F COULOMB

Dl dipende s/a da Q cosa da g

Io leggo campo non nullo una forza portatrice data per carica test.

PREMESSA AL TEOREMA DI GAUSS (1a MAXWELL)

- Flusso campo elettrico attraverso superfice aperta

Pensiamo una superfice con una porzione di superficie in cui entra il flusso di E attraverso di essa

Arrivo alla superfice rimane in locazioni interne Problema Come faccio a trovare una convenzione univoca per il senso del flusso?

Definisco il flusso di E che attraversa ds

dΦ(E) = E·^m dS calcolo il totale ⇒ Φ(E) = ∫_S E·^m dS

- Flusso campo elettrico attraverso superfice chiusa

Ovviato al problema della convenzione n ^m deve essere sempre local una andrà da dentro a fuori

Φ(E) = ∮_S E·^m dS

• Campo generato da carica puntif. (caso sferico)

Campo elettrico gen. da carica puntif.

E = ¹/_4πε0 ^q/_R² n^

carico

esterno sfera di

raggio R contiene

m q

Φ(E) = ∬_S E · m^ ds = ∫_S ¹/_4πε0 ^q/_R² ds = ^q/_{4πε0 R²} · 4πR²

=> Φ(E) = ^-q/_ε0

{ Campo elettrico carica

puntiforme esternamente

una spe. crea lo stesso flusso }

1 - Preanbatt Angoli

ANGOLO PIANO

de => de = R dθ => dθ = _de/_R => SEMPRE COSTANTE

Penso all'equivalente in 3D, avremo l'angolo solido

ANGOLO SOLIDO

dn

ds => dn = ds/_n²

Salvo tutt'i dn cosn rosdo una sfera a distanza costante

∮ dn = ∫_s ds/_n² = ∫_S ds = 1/_R² = 4π (-^{-| a})

Caruieri, non cambiendo mens sfera - in campo (angolo solido uguiene)

2 - Dimontr La valenso si Φ (E) = q/_ε₀ ↔∮ _sup

(a) Assusio una carico con una sup di flusso qualsiasi

ds: cos α = dS¹

(b) Flusso di E attraverso dS

Φ (E) = E . n dS = ^∫ _n ^∫ m . dS

= q.¹/_4πε₀

E carica _puntif

SUP SFERCA!

C)

ragioniamo della m_s. circostante

ds'

_σ

σ

m

E

m'

ds

σ

_m

m_s. non circostante ds

m_s. ci