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Oscillazioni

  • Oscillatore armonico libero

Si definisce oscillatore libero (unidimensionale) un generico sistema fisico descritto dalla seguente equazione del moto:

(1) x.. + ω02 x = 0

con x variabile che descrive il sistema, ω0 frequenza caratteristica del sistema

Esempi

  • Molla Orizzontale

x è lo distanza della massa m dallo equilibrio della molla, k è la costante elastica;

Si trova ω0 = √k/m

  • Circuito LC

x in questo caso è la carica sull'armatura del condensatore, e si vede ω0 = 1/√LC

Si cercano soluzioni della forma x(t) = x0 eαt

L'equazione caratteristica (sostituendo x(t) nell'equazione (1))

(2) x0 α2 eαt + ω02 x0 eαt = 0

α2 + ω02 = 0 → α = ±iω0

Quindi la soluzione quindi è una combinazione lineare delle due soluzioni indipendenti:

x(t) = A1 e + A2 e-iω

A1 e A2 si determinano a partir dai dati iniziali.

Forme alternative delle soluzioni:

... sfruttando la formula di Eulero ...

e = cosθ + i sinθ ...

... arriva a ...

X(t) = B1 cos ωt + B2 sin ωt

avendo posto

  • B1 = A1 + iA2
  • B2 = i (A2 - A1)

X(t) = C sin (ωt + φ)

C = √(B12 + B22)

φ = atan (B2 / B1)

Energia dell'oscillatore libero

Poiché

  • ẋ = ω1 C cos (ωt + φ)

l'energia cinetica vale (cos\theta della molle)

T = 1/2 m ω12 C2 cos2(ωt + φ)

L'energia potenziale immagazzinata nella molle è invece

U = 1/2 k C2 sin2 (ωt + φ) = 1/2 m ω12 C2 sin2 (ωt + φ)

k = ... ω1 m

L'energia totale è, per un oscillatore meccanico libero e unidimensionale

E = 1/2 m ω12 C2 = 1/2 k C2

Deriva solo dall'ampiezza delle oscillazioni, e non dalla massa

È interessante come il ... medio di T sia uguale al ... medio di U ...

<T> = <U> = 1/4 m ω12 C2

...

Oscillatori forzati

L'equazione è del tipo

ẍ + 2ηẋ + ω₀²x = F(t)

F(t) è una forza che agisce sul sistema; essa dipende solo del tempo. Poiché per il teorema sulla serie (o l'integrale) di Fourier, qualunque funzione sotto ipotesi molto ampie può essere vista come somma, eventualmente infinita, di funzioni sinusoidali e poiché l'equazione (2) è lineare, possiamo limitare allo studio di un termine forzante di tipo sinusoidale.

Sia dunque F(t) = F₀ cos ωt; si ha F = Re{F̂}

F̂ = F₀ e^jωt

Quindi

ẍ + 2ηẋ + ω₀²x = F₀ e^jωt

La soluzione generale è somma di due termini:

  • la soluzione generale dell'omogenea associata (=: transiente) col termine a 6 costanti arbitrarie
  • una soluzione particolare dell'equazione completa.

La 4 è stata trattata nel paragrafo precedente; il suo contributo alla soluzione generale diminuisce esponenzialmente col passare del tempo, quando la soluzione particolare, che non si attenua, diventa dominante; dopo il transiente si dice che il sistema è a regime.

È ragionevole supporre che la soluzione generale sia del tipo x(t) = x₀ e^jωt, con ω = frequenza del termine forzante. (È ragionevole perché, siccome stiamo cercando la sol. particolare, cof quella dovuta alla forzà, a ν può aspettare che le freq. siano uguali)

Dettagli
Publisher
A.A. 2014-2015
8 pagine
SSD Scienze fisiche FIS/01 Fisica sperimentale

I contenuti di questa pagina costituiscono rielaborazioni personali del Publisher tommiPhy di informazioni apprese con la frequenza delle lezioni di Fisica generale 2 e studio autonomo di eventuali libri di riferimento in preparazione dell'esame finale o della tesi. Non devono intendersi come materiale ufficiale dell'università Università degli studi di Genova o del prof Pallavicini Marco.