Nuovi Appunti Idraulica - lezione parte B

LINEARI

ESTENSIONI BERNOULLI

ALLE CORRENTI -

INCOMPRIMIBILE MOTO STAZIONARIO

CONSIDERIAMO UN PESANTE

FLUIDO IDEALE ,

, ,

TU

APPLICARE DI BERNOULLI

posso

→ . A

UN PTO

NELL'

considero DI

INTORNO

→

A • da

AREOLA

UNA INFINITESIMA CONSIDERO

,

TUTTE DI PASSANTI

CORRENTE

LINEE

LE COSI

PER UN TUBO

ESSA DEFINENDO DI

FLUSSO NEL QUALE PORTATA

LA COSTANTE

'

E

POICHÉ IN

NON FLUSSO

HA ORTOGONALE

USCITA CORRENTE

DI

ALLE LINEE .

clip da

SEZIONE I.

UNA

Considerando tl

✓

RETTA Ottengo

a V : v

= =

µ

clp X ENERGIA

Dove MECCANICA

WFINITESLMA

POTENZA SPECIFICO

PESO

= -

- ftp.I ¥ È

vola [

[ )

[

' ]

]

PER UNITA VOLUMETRICA

PESO PORTATA W

di = . =

=

)

(

)

( DP

H Vda

CORRENTE X

COSTANTE

' LINEE Di IPOTESI

cost Cost

E cost

-0 = .

, ,

4

CORRENTE È

UNA

PER LINEARE COSTANTE

SU SEZIONE Resta

CIASCUNA

INTEGRO SEZIONE

SULLA CORRENTE

RETTA UNA

DI

LINEARE L' Della

INFINITESIMA

ESPRESSIONE INFINITESIMO

PORTATA VALIDA LUNGO TUBO

UN

.dk/aao4vdA=!!hi-jtrdA--/aIhvdAt/aI-YvdA--

la ! {faida

da

oh

F- +

#

fa [

da

G- da

)

I. UA

Di e

DALLA ven ottengo

PORTATA

DEF Quindi

= = =

. fa

{ LA

8h > '

VELOCITA

! CONSIDERO PROFILO IL

IL PROFILO

DI →

+

= Ut U

ve

✓

MEDIO DIFFERISCE Poco E

Di =

INTRODUCIAMO COEF CORIOLIS

IL RAGGUAGLIO

DI POTENZA

DI

O DELLA

fav da

>

cinetica d. X 1.01

= 1,03

= ÷

-

Usa della

staff az% PORTATA

( )

8h ht

QUINDI

ottiene XQ

Qt

si =

= corrente

dj QLT

( tt

tft ) '

D= BERNOULLI

XQ DOVE TRINOMIO

✓ DI

QUINDI e il

2-

HA

si : =

( tt

d )

? dpz LE

CORRENTE Q ' cost

ESTESO ALLA potenza

→ ANCHE cost e

= .

OSSERVAZIONE sul COEF CORIOLIS

01

- . fattori flute

favola

# # da

da )

U =

= fate

attivita da

+

ftp.EDA

fu

a. .at

falda

#

SI QUINDI Di

OTTIENE CONSIDERANDO COEF

O IL Coriolis

= . . .

IUI

flute

↳ E'

+30%+3

' da

Pda da

) Usi QUINDI

OTTENGO

È

d. = Fa #

=

= ajlsueitwda.ae?afiidA

Éluard a

a >

→

INTERPRETAZIONE GRAFICA

ESEMPIO E BERNOULLI

CONSIDERAZIONI

SOLITE SUL FLUIDO TU

→

;

haaat

tutta ha a

+

-

-

¥ ENERGIA

ENTRANO HANNO

CONDOTTA STESSA

NELLA

TUTTE LA

CHE

LE PARTICELLE fa ha

MECCANICA fa

' VOLUME

PER UNITA di Cost

→ =

z%=

hatd fa

¥ CORRENTE

CONDOTTA

QUANDO COSTITUISCE

DALLA UNA

ESCE LINEARE

h

ti ESSERE

DEVE CHE ABBIAMO

stesso

costanza lo

cavino

o , ¥3

SUL getto o

- Fatti

tutta # Va

%

Quindi qq.az

a →

+

= =

k¥

ht

tt 4

INTERPRETAZIONE LINEA

GRAFICA CARICHI TOTALI

DEI

=

}

X CINETICA

ALTEZZA VERA

NON UNA '

CORRENTE

PROPRIA MA

CHE

indica C' ' C'

tratteggio E

Il E E

→ UNA ZONA CHIAMATA

DI VENTURI METRO UN

VENTURI '

METRO DA

costituito

IL E UN

CONVERGENTE DIVERGENTE E

,

MANOMETRO DIFFERENZIALE

BERNOULLI

FLUIDO IPOTESI DI

→ atf ;

tal

ha

4. Ha ha -

+ -

Xnisx

=D

8=41.42

SAPPIAMO

MANON DIFF

DAL .

. STAZ

¥f§§=o

. ¥

Dall' CONSERVAZIONE MASSA

DELLA UA

EQ Di Q U

cost

- -

. =

- -

atf-%fa.ae?--aF:?il

È

Kea

ha -

-

ottengo :

MIEI

alzatela

PUÒ

VENTURI ESSERE

METRO

IL W MODO

SOLO

DISPOSTO QUESTO SONO

CONVERGENTE

POICHE ' NEL CI AH

FENOMENI DISSIPAZIONE

DI o

> 42

41

tl DIFFERENZA

È

NON NOTA

MA

CONOSCE

VALORE NEANCHE

SI E

IL LA

DI E U

se CINETICA

AUMENTA AUMENTA

PORTATA AUMENTA

LA

si ALTEZZA

→ →

→

¥

ha UNA DEPRESSIONE

HA

GUINOI Si

se E SIGNIFICA co

VIENE RISUCCHIATO NEL ARIA

FLUIDO MATERIALI

O

ESTENSIONE I° DINAMICA

LEGGE DELLA

DETERMINARE SCARICA

FORZA CHE

LA SI -

- ¥-1

ottiene

II°

DALLA fatti

FLUIDO

UN

DINAMICA si

PER

LEGGE DELLA FÉIN bah

cedvtlspads

↳ atds

.

- -

- '

E E t.tt#M=O

STAZIONARIETA →

SIAMO

DOVE IN CONDIZIONI DI

-0 I

CONSIDERIAMO PRIMA SEZIONI DALLA

CARATTERIZZATE

LE RETTE SONO

→

• . UN

COSTANZA PIEZOMETRICO DA

PREMUTE LIQUIDO

SEZIONI

DEL carico SONO

LE

.

CHE '

DAL PUNTO PRESSIONI

vista DISTRIBUZIONI DELLE

DI DELLE COME SE

E h

IN

UN

FOSSE LIQUIDO QUIETE SPONOA

CON Posta

REITA su

DI

DISTRIBUZIONE

SEZIONE agisce UNA

SULLA PRESSIONE IDROSTATICA

DI µ

! des

V'

( ) ds

!

f

A Koh

Me

'

PER QUANTITA

FLUSSO

IL Moto

DELLA 01 =

• QUANTITÀ MOTO

DI

INTRODUCO DI

I° COEF CORIOLIS FLUSSO

ragguaglio DEL

DI O

IL .

%% =/ ÙS

dis

M QU

qu' Pp

ottiene

P Quindi

si =

=

= , )

III Fatto

II° Ut

✓

COEF

SUL E

OSSERVAZIONE Coriolis

Di = Yago

!

É Luisa sids +

F- = =

= cis

f) '

(f) ds ANALOGO X

DI

1 +

= {

{

} ( TLS sp

a

ottengo annoi

dt

X = TURBINA

POMPA -

ENERGIA CORRENTE

SONO UNA MACCHINA

DI TRA

SCAMBI UNA E

POMPA TURBINA MACCHINA

MACCHINA OPERATRICE MOTRICE

→ →

TURBINA del PORTATA COSTANTE

•

=

da HVALLE

timone

DH = -

TURBINA PRELEVA CORRENTE

LA DALLA

DM

PARI

POTENZA

UNA A

80,4M

F- rQH.vexQD.tl

-

PEF YP Le RENDIMENTO

0,9

=

NEL

CORRENTE

QUANDO SERBATOIO

ENTRA

LA

DI VALLE RESIDUA

ENERGIA

LIQUIDO HA

IL UN

( )

VIENE

CHE paradosso IOEACI

dissipata

POI ?

DM

come ONERGENTE

massimizza uso UN

off off

Ai vi

»A va

« «

.

(d) CINETICA SBOCCO

L' ALLO

ALTEZZA

DIMINUISCO

QUINDI MINORE ENERGIA DISSIPATA

salto

ZZO

MASSIMI Il

E QUINDI →

(2) ( )

VERSO

DAL SERBATOIO DI CORRENTE

MONTE

QUELLO

VALLE CONTRO

DI

- ' AUMENTA

velocita

la _ POMPA POMPA CORRENTE

LA CEDE ALLA

POTENZA XQD.tl

F-

¥

Per feat 0,85

÷

=

Cc PARTICOLARE BORDA

LUCE BOCCA DI

- UNA

CORRENTE HANNO

DI

LINEE

LE NON

° Cc

DEVIAZIONE 180 quindi

DI 70,61

KIRKOF

PUÒ Di

COEF

ESSERE il

« 0,61

c

→ CONTROLLO

VOLUME

CONSIDERO DI

UN

Gtttttf

VALE

Rx µ

In Tg

0 =D

= -

M qu

Ts

Tr =p

-

-

'

VELOCITA considero

PER LA UGHI

→

ANA

L'

ESPRESSIONE TORRICELLI CONSIDERO

Ito

U.ae

G- GG e Rx

solo

=

- /

Risulta

QUINDI

fpucccvahgy.tt

M

Ti -43 -

= - 8%1

TPIFF )

Tg GRAFICI

TRA i =

=

- . 1 E

↳ Cc

Ricavo '

= -

zpai

71

La -

ALTRO ESEMPIO VIVO

IMBOCCO SPIGOLO

A L' DEVE CONTRARRE

ACQUA

VIVO

SPIGOLO

CON SI

LO )

(

VORTICI

FORMANDO DEI DISSIPANO ENERGIA

INOLTRE SEZIONE L'

contratta ALTEZZA

DATO '

CHE LA E

CINETICA AUMENTA .

¥-0 A

V.

VA Ucac

Q

Q cost > =

>

Ac A KIRKOF

COEFDI

Cc 0,61

→ =

-

= "

2% ?

2,71g

¥

ottiene

si ←

= .

AVVIAMENTO MOTO

AL PERFETTI

LIQUIDI

UNA CONDOTTA PRIMA

IN UNA AL

ARRIVARE

QUANDO VALVOLA DI

APRE MOTO

SI

PERMANENTE AVVIAMENTO

C' UN

' MOTO TRANSITORIO DI

O

E ANA G- PERMANENTE

SUPPONE

' TORRICELLI

VELOCITA

LA MOTO

IL

• . (2)

(

(1) ) CONDOTTA

INCOMPRIMIBILE

PERFETTO

UN LIQUIDO IDEALE LA

consideriamo t

→ ,

(3)

INDEFORMABILE 2=1

VELOCITA

BREVE UN '

profilo DI

E UNIFORME

, , PP

f- DALL' EQUAZIONE DI EULERO ff

o → = -

CURVILINEA

l'

PROIETTANDO 1

ascissa

LUNGO SCALARE

EQUAZIONE

Ottengo UN :

d- PIÈ È

graffa È )

ls

DALL' ipotesi

gg

+ = -

- : È

-1¥ È

1¥

vi. es

u -

. -

→ . TÀ

l'

INCOMPRIMIBILI

CONSIDERO

DATO CHE .

II

1ft sfati Effe

shift ZII -

-

. =

- NEL

CARICO TOTALE

ACCELERA VERSO

Ottengo DIMINUISCE DEL

LIQUIDO

QUINDI IL

IL

SE AUMENTA

DECELERA

MOTO CARICO

VICEVERSA SE IL . Y-a-a.co#j=o

massa

EQUAZIONE

DALL' CONSERVAZIONE DELLA

DI

→ Q IN FUNZIONE

HA NON SPAZIO

SI VARIA DELLO FA

G-

(f) AUMENTA

VELOCITÀ

QUINDI MEDIA

INOLTRE LA

FUNZIONE DEL

G TEMPO

Q

→ = . )

( SOLDO

UNIFORME IN MOTO

IN IN

CORPO ENTRA

UN CHE

COME

MOTO PROGRESSIVE

TUTE LE §§¥ II °

DERIVATA ' NULLA

DERIVO A s LA

RISPETTO #

QUINDI E

-

È µ SPAZIO

NELLO

LINEARMENTE

HA QUINDI VARIA

cost

SI = . 4=0

E- ( )

Io

Ò

APPENA VALVOLA ANCHE

MA

atmosferica

APERTA LA 2-

→ =D

→ ¥

tso

L' QUINDI

CINETICA '

ALTEZZA NULLA accelera

massa

OVVERO

E Per la

so

.

ACQUISISCE LINEA

ROTAZIONE

CINETICA QUINDI DEI

ALTEZZA DELLA CARICHI

HA LA

SI ]

[ CONDIZIONE

IN Regime

TOTALI A

BLU

PIEZOMETRICI

carichi

LINEA dei

DELLA

E . ?

PER ANDARE

QUANTO REGIME

IMPIEGA A

CI ! [

/ ffa

fffds

È }

§ des

sul

EQUAZIONE

Dall' PRIMA integro

di = -

= - .fi?!dN-of?L---ttKH-HloD

[

GII

t

✓ ds

NON

' funzione s

IN Quindi

Di

e a = [ Mio HHD

) -

=

# È

§ L

NON %

'

C' ' Dipendenza s

da

E QUINDI

PIU LA > -

il 9 !

µ

;

È È #

dffe F-

→ variabili

separo =

#

- ! È

B-