Fisica Tecnica - 03 - Irraggiamento

FISICA TECNICA - IRRAGGIAMENTO

CONCETTI BASE

1. LE ONDE ELETTROMAGNETICHE NON HANNO BISOGNO DI UN MEZZO PER PROPAGARSI, ANZI LO STESSO LE OSTACOLA.2. I CORPI EMETTONO ENERGIA IN BASE A CIÒ CHE CIOÈ CON L'INTRODUZIONE DELL'IRRAGGIAMENTO SI ASSOCIANO FASI.    (PER ESEMPIO IL FERRO MESSO IN UN FORNO, SUBISCE UNA VARIAZIONE DALLA SUA SUPERFICIE NATURALE).3. IL TRASFERIMENTO DI ENERGIA NON VIENE TRASFERITO DA VIBRAZIONI O VELOCITÀ PARTICELLE ESTERNE A RICEVERE    ESPONENDO TECNICHE O DI MASSE CONSISTE    DI CARICA, MA E' RIFERITO AL FATTO CHE OGNI CORPO POSSIEDE UN PROPRIO STATO UNICO.3. a) C = VELOCITÀ IN RIFERIMENTO        a.1) VELOCITÀ IN RIFERIMENTO POSTULALE V = 3.10⁵ Km/s        a.2) FREQUENZA3. b) λ = LUNGHEZZA D'ONDA        b.1) λ = C.T    DOVE T PERIODO

E = λ/ν    ν = OSCILLAZIONI CAV'UN UNITÀ TEMPOE = hυ    - h COST    - COST DI PLANCKR = COSTANTE DI PLANCK3. SPETTRO VISIBILE 0,38μm^{-3           ν > 0,17 μm       INFRAROSSI   ν>1014m}

TEORIA QUANTO INTEGRALE (3)3. dν    A    È UNA POSTA PER UN RIFERITO . NECESSARIO AD . LIMITE DI SUPERFICIE        . ESATTAMENTE DI CANTILE SI È IL SPETTATORE DA TUTTE        LA SUPERFICIE DEL CORPO        ESISTONO    E/D TERAPIA COME DI CONFRONTANTE        ESPOSTO        ESPRESSO DI LIMITE        . ESPOSIZIONE PARTE SE TI SCRITTURA SI ESPOSIZIONE TUTTA LA SUPERFICIEw=dA→W=∫A        SE D SEMPRATIVE DI A→ W=∫A

EMISSIONE SPECIFICA (6)PERCHÉ È VOLTO NON EMETTITO STIVA    ASSOCIARE..TUTTE LE......NODES..DI'ONDAε =dJ ε =dJ    ε = εdλ        λJ'è A DOVE    [J]= [ε] / ε J 'E/ Pcm²

ε (λ        T;N)

- VAPORIENTI POPOLARI (= UN SOLO INGRESSO)                                     A BATTIC CORPO. CONSENZIONI- (COLPONENDO (=)... L'ESPRESSO SU TUTTE LE ...SPETTRO DI UN .. GREZZO IN UN CICLI IT.'

INTENSITÀ DELL’IRRAGGIAMENTO INTEGRALE (5)∫ dJ ε = δε    J3   ε > 0 dε · dS / ε     ELETTRODI LA MISURA CAMPOINIZIA IL CORPO È UN DIMESIONATO IBILITE .D> [J]=     [W / ε                           J > D =ε]· ε   

dε · ε2 · ελ²        - ε

SE IL CORPO ... IRRAGGIAMENTO VALE J_E εΔ        POS IL CORPO IL...     J^ΟINTENSITA’.. E’ L'ESTETICA DI INTERO A SCRITTURA ANCORA J(')    Δφ..

formulazionis

Fisica Tecnica - Irraggiamento

Concetti Base

1) Onde elettromagnetiche non hanno bisogno di un mezzo per propagarsi, anche in mezzo di ostacoli.

2) Comp. fattori important. case, di onde che congi irriggiando per irraggiamento si assorbono parz.

- Le onde si propag. sotto forma di onde sferiche con velocità costante rispetto mezzo. Ossia solo linea retta.

3) La propagazione è definita come vibrazione/oscillaz. su velocità dell'oscil oscillation dell'ampiezza in oscillaz.

• c: velocità di propagazione
• v = frequenza
• c = 3 · 10⁸ km/s
• λ = c/v
• E = hν - perché ε: cost. della frequenza st.constata da un mezzo; allora: costante va in λ perché verso c
• λ = lunghezza d'onda
• R = costante di Planck
• λ = c·T dove T = periodo

Spetto visibile 0,39 μm ≤ λ ≤ 0,17 μm

Ultrasuoni λ > 10^-4 m

Irraggiamento Integrale (3)

È l'energia emessa per unità di superficie.

Essa è quando si fa attrav. da tutta.

La superficie del corpo.

Essendo e proprio per quando è comprendente un irragg. di schermo qui la risposta è D/A = 3A

J = [E_λ] J_αF(N,T)

dN_λ≥JA/λ → w = ∫_Adλ se ∃ constantes si A → o w = 3A

Emissione Specifica (5)

Perché l'ogni non emittente ostruira costantemente su tutte le lunghezze d'onda.

dε. = d∊/dλ ∃2.e∂λ

dε. = ∫λdλ

Dove [ε] = [∫_A ∫∇/ʍ_mn^∞]

ε (λ, T_N), donde:

e (λ, T₁N) → ricoprendoestratori solo ad sensus → tutti carrie come connessione prov.

dominant = estratto su tutte z/ schermo nel senso con una partic.

• Gli aspetti a incremento.
• Nuovamente l'energia trasporta è connaturata a temperatura maggiore.
• In tutta una emissione in quasi compl.

Intensità dell'Irraggiamento Integrale (1)

d = d∊/dΩ² dove ∄, e. è l'intervallo di spazio interconcepto.

Quindi l'intervallo valut.Zero partirà dall'ang. cavo sull'inerzia dalla fig.

[ε] = [∫_∞]

d² = ∫^λTotal → 0/∫_d ∫∫_sd]

misur.cavo zero. = ∫_d∫ s^∇/_T = ∫d∊ = ∫

se il corpo è d'astinente vale α = ; ∫_∇ e

se s_sd

ogni esistente vale zero quando qualsiasi fibra

conosci quasi peroma quando questo → ∫_s

allora O = ∫_t∇ → ∫^tₛ'ds

Corpo investito di potenza radiante

Dato un corpo investito da una potenza radiante P_i (incidenti) faccio di questa parte di potenza e misuro l'assorbimento, riflessione e trasmissione. Questo sono tutte le note associate è P_i, sono l'assorbista tra p_i e P, il coefficiente è dato come ut_i so trasmissione.

P_i = P_r + P_a + P_e

Quindi posso tarla un coefficiente on (nel nel nell’) P_a = P_a/P_i | α = P_r/P_i

Si spettann

q_a (N, T)

q_t (A, Ψ) | P_e = P_e/P_i

Di altra parte

Può(A, λ) ṕ(A, λ) | Integrando P(A, λ)dλ

E dunque α = ^{∫_α P(A, λ)dλ} /_{∫ Pi(A, λ)dλ}

P(A, λ) = E(A, λ)Λ

3. Tutte le considerazioni fatte rimangono invariancte per r, b e p

5. Si nota che α = Ptotal P(a+)/P

E dunque é = P_i (α + r + t) cos² αr + t = 1

L’integrale che sono oracchi (t ε = == o) αr-t = 1

Per corpo nero (t ε = 0) α = 1

Principo di Kirchoff

E(T, N, λ) = Ψ(Λ_c, T)

Ax(T, λ, )(.

Il principio di Kirchhoff testa in relazione la parte attiva (emissione) e passiva (assorbentio) del corpo. Comunque due componenti ci sono compleetri e radiano una potenza sotto lo stesso livello

- In questo rapporto questo rapporto assume valore costante e 0) per ogni corpo - In ogni corpo il rapporto di emissione trasmittanza ai corpi ad un corpo può prendere sotto certain

pote la emossione propria del corpo ad suo vale E = ε X corpo nostro e corpo non quindi se conosce E(T, N) posso conoscere e o a note chi sta dentro di que ! Lascia un vuoto.

Legge di Planck per il corpo nostro

E_o (Λ_c, x)= C/λ⁵(e^cλ_T-1)

E volendo chiamare λΛλ in C quanto si può trovare un largo porcellto ai noi

• utilizzare la legge di Wien

Legge di Wien

Λ_max (T) = A_λ^/T

• A_λ
• 3000 μm/k

LEGGE DI STEFAN

_e = _0⁴

dove _e è la costante di Stefan-Boltzmann

_e = 5,67 . 10^-8 W/m² K⁴

La legge ci fornisce la radiazione emessa da un corpo nero e quindi l'irraggiamento integrale del corpo nero rispetto ad un sistema di temperatura

ESMPIO: il SOLE

...

... frequenze alle quali l'occhio umano è "tarato per ...

CORPO REALE E CORPO GRIGIO

In realtà i corpi

hanno un tipo di andamento piuttosto regolare

...

EMISSIVITA' ( )

... nonostante per e siano parzialmente uguali, sono sostanzialmente diversi ...

amospetta l'energia in un corpo reale in rapporto ...

(dipinge , , T)

P.

importante notare che

INTERSCAMBIO RADIATIVO TRA PARETI

_T2^M T₁

E_b,2 = ε₂σT₂⁴ E_b,1 = ε₁σT₁⁴

Consideriamo due lastre piane parallele a temperatura T₁ e T₂

Nei corpi opachi nel caso in cui le lastre siano scure, il flusso termico è:

q_1-2 = σ(T₁⁴ - T₂⁴)

Se non è scure, allora per calcolare il flusso termico si considerano le lastre come opache (!!!!)

- Se coperte da Oss vite q'₁ = 3σ, q'₂ = 3σA (T₁⁴ - T₂⁴)

Quindi:

q_1-2 = σA (T₁⁴ - T₂⁴)

- Se consideriamo un gas o serbatoio termico, allora tutte le potenze ricevute da entrambi i lati dei serbatoi sono riemesse verso la volta interna. In questo caso, il flusso termico risulta 0 perché tutte le superfici si considerano quasi perfettamente riflettenti e trasparenti

- Se consideriamo un gas trasparente, ne caratteristiche non si considerano

_T1

Se i corpi non sono né neri né opachi, il flusso associato non è ancora ridotto ad una figura semplice

_{T3 T2}

Considero il calore scambiato successivamente

il rapporto d'assorbimento di ciascuna superficie è una funzione dell'irraggiamento della parete opposta

q'_1-2 = 3₂ σ ^mr^-1 (T₁⁴ + T₂⁴)

Equivalente sarà

q_1-2 = 3₁σ₁

q'_{1-2 31σ}2

Dunque q_1-2 = σ (T₁⁴ - T₂⁴)

Avendo applicato la legge della zona V

Differenza delle bande

q'_2-3 = 3σ = σT₂⁴

Risulta

Difra facciate essendo gneralic

Essendo i corpi opachi ε₁ = ε₂ = ε₃

q'_1-2 = σ (T₁⁴ - T₂⁴)

Dove variano le condizioni sulla trasparenza della riflessione

q_1-2 = σA (T₁⁴ - T₂⁴)