Fisica Tecnica - 04 - Problemi di Scambio Termico

Parete a contatto con 2 fluidi

Consideriamo il caso di regime stazionario con q^• costante e temperature esterne T_f1 e T_f2. Anche all'interno, tra punto 1 e punto 2, consideriamo il primo strato:

1. q^• = k_rc1 (T_f1 - T_P1)
2. q^• = k_rc2 (T_P2 - T_f2)

Formule:

T_f1 - T_P1 = q^• / k_rc1

T_P2 - T_f2 = q^• / k_rc2

q^• = k / D [T_f1 - T_f2 - q^• / k_rc2 - τ^• / t_f2]

Equazioni aggiuntive

q' = T_P1 - T_P2

q' = k_P (T₁ - T₂)

T_f1 = 1 / D [k / k_rc1 + 1 / k_rc2]

Nota Bene: La trasmittanza ha senso in regime stazionario e consiste nel ridurre il problema a una serie di resistenze termiche. La trasmittanza è l'inverso della R_Ttot.

Caso cilindro a contatto

q = P₁ r_f2 2πL (T_f1 - T_fP1)

q = r_f2 2πL (T_P2 - T_f2)

q = kSG = -k2π (T_f0 - T_f1)

q^• = K - 2πk (T_f1 - T_f2) / (k / A2πr)

Equazioni:

q = (T₂ - T₁) / (2πL(r_f2)

q = k(T₂ - T₁) 2πL

q = (T₂ - T₁ 2) πLk₁

Parete a contatto con 2 fluidi

Caso di effuso stazionario

q^o costante con esterni T_P1, T_P2 anche all'interno e in punto 2 conduzione il flusso stazionario:

q^o = q_l (T_P1 - T_P2)

Equazioni:

q_l k ^> (T_P1 - T_P2)

q^o = q_l (T_P2 - T₂)

1. q = q₁k₁ + q₂k₂
2. q = K [(T₀₁ - T₀₂)]

q^o = K [T₁ - T_P2 - q^o / H]

K_X (T₁, T₂)^(q') T₂, T₂ H(T₁ - T₂)

Dove H = \[1/D \[1/kbk\]\]

Nota Bene: La trasmittanza deve essere in regime stazionario e consiste nel ridurre il problema a una soluzione teorica.

Cilindro a contatto

I = d - T_i, ril = d - T₂, r _i

q = A₁, r, 2 π L (T_I - T_P2)

q = A₁, r₂ 2 π L (T_P2 - T₂)

1. q = - KSG = - K 2 π rel ^Ω (T₀ - T₀) = Cost
2. T = A∆m + BT(q) = A∆m, τTB = T₀⁺
3. TT(q) = A∆m + B = T₀⁺

q = K (T_P2 - T_I) 2 π r^l (T₂ - T_I)

Modifica al progetto

Variando K₂ K̄ = K = 1 / K₁ + K₃ + K₄ (η/2) K̄ = 1 = 1/2 K₂ SE aumento il numero di resistenze termiche solido comunque [ηK₂1/(η/2)] ma il condotto aumenta la superficie esterna al minuto 2 e quindi diminuisce η/2 η/6. Il grafico è un grafico aumento il flusso di temperatura per il K_CC chiuso con stumin. & isotro. di calore a contatto con il fluido q = qλ2πRL(T_F-T_∞) = qV = qν 2l2π² qν/T² L = 2πRL(T_F-T_∞) qν/T² L = K2πRLG qνR = K2l2π q = qλ2πRL(T_F-T_∞) = qV = qν 2l2π² R² L T_R = T_F-qνR²/2κ = qνr²/4K + TOG( = qνR / 2K) TO = T_F-qR²/2KT(r) = T_F-qν/2κ+ qν/4K (R²-r²) Tη(r) = 2πRL(T_F-T_∞) = qν2πL A[a T_V] T(r) = T_F-qνR²/2K = qν/4κ (R²-r) Alle diversità di q̇ si impegna la parte lunga, questa immagina teoria in basso Alle diversità di Ksi scompensa tutto la resistenza risultante moltiplicando la parte resistenza centra su stessa Alle diversità di q̇ν richiesta la ripetuta di tutto il grafico supposto il corpo isotro. in isotopos q̇ν(T-T_A) e condiziona variazione di TdT / dt Anche D(T-T_A) = dT in grado il corpo una variazione - destinia dit Segn ρλS (T-T_A) - dt Ma [T - T_A]dS /F dTΛρdT /ρλCpm Cpm/c(t-t_A)dT

Fisica dell'ozono

Data la temperatura iniziale al mezzo Tc e la temperatura limite superiore Ts. Confronto Tc-Ts con Ts-Tf Minore l'errore e più piccola l'approssimazione l'errore è meno vario nel tempo perché:

1. Apertura Tc-Ts è dinamica (Ts-Ts ~0.1_s)
2. Diminuzione Ts-Ts è dinamica (fino a ¹⁰⁰/₁)
3. Diminuisce Tc-Ts & se Ts-Tf ugualmente

Approssimiamolo a un piccolo piano. Quindi Q ≤ K_s (Tc-Ts) (Ts-Tf) Δt Quindi Q ≤ H_s (Ts-Tf) Δt In ordine di grandezza: K_s ≤ (Tc-Ts) Δt ≤ H_s (Ts-Tf) Δt Re rende la linea tipica di forte contrasto, contravviene una sorta di poca incertezza. Relazione: ^Tc-Ts/_Ts-Tf = ^R/_K in dove i nostri cons.in non K, K e solo fluido, quello che è più particellare L è la diffusione caratteristica (quindi non esce attraverso le candele). Se la retta si rimodula esista sottolineato con ^L/_S il rapporto V/S sfruttato pure. Se per in centro esametro 56 ^L_S < L Se si rimodulato 58 ^L_i < L La risistemazione non più effetto né piani. In questo far nascita di curve dello scandatutto.

Scambiatore di calore

Lo scambiatore può essere in controcorrente: il calore viene sottratto dal fluido caldo allo stesso T_o, T_c, G_c, K_c. Detto L il coefficiente di scambio globale, l’energia passata alla trasmittanza è: 1/h_c - ∆T α U_m = 1/h_f,/g^l Td_q = U∆A(T-τ)^G_cG=T poligono dTd(T-τ) = -U∆A(T-τ)κ = q dG cd(T-τ) = U∆A(T-τ)κ = dKx(T- τ)d(T- τ)/q _{K = Ti}d(T- τ)/∫_To-to = UUpdx(T-τ) κ Se quindi: q=G(T_o-T′)K=(To-to)/(Ti-to/q) q=G(T_o-T′) q=g_gcdTd(T-τ)= T_m-T_c