Fisica 2 - elettrostatica

Fisica II

Carica elettrica

qe = 1.6 x 10^-19 C

qe = 1protone

risulta che q = |±e| = 0 q = μge mgin quantizzazione della carica

Coulomb: 1C è la quantità di carica che fluisce in 1 secondo in un conduttore attraverso da una corrente di 1A.

Legge di conservazione della carica: In un sistema isolato la somma algebrica delle cariche elettriche si conserva.

Legge di Coulomb: _R12 = _R2 - _R1 F₁₂ ~ q₁q₂ ↔ _R21 ↔ A seconda se le cariche si respingono o si attraggono

Immaginando q₁ = q₂ = 1C , _R12 = 1mm ↔ F = 10¹²

k = ¹/ε₀ = 9.10 N. m². C^-2

ε₀ = 8.85.10^-12 C² / N.m²

Campo Elettrico

Considero una carica puntiforme Q disposta in una certa posizione fissa in un sistema in cui è del tutto immobilizzata nello spazio.

• _F = ^Qq/_4πε0^r2 ↔ _E = ^F/_q
• _E0 = _F/_q = ^Q/_4πε0^r2

Se una carica si pone in una posizione attorno, in presenza di q, si essa subisce una forza che dipende dalla posizione e quindi fa 0 se il modulo proporzionale di q.

Il campo elettrico È

E = ^Q/_4πε0r² = f(x₁, y₁, z₁) 

E = f(_R10, Q)

E = ¹/_4πε0(^{R₁ - R₁₀})/| R₁ - R₁₀ |³

Il campo elettrico indipendente della carica di provo q, è una caratteristica dello spazio attorno 9 alla sorgente.

Fisica II

Carica Elettrica

qₑ = 1,6 x 10^-19 C

qₑ = 9 x Protone

risulta che |q| > |e| = q = n e MIN quantizzazione della carica.

Coulomb: 1 C è la quantità di carica che fluisce in 1 secondo in un conduttore attraversato da una corrente di 1A.

Legge di conservazione della carica

In un sistema isolato la somma algebrica delle cariche elettriche si conserva.

Legge di Coulomb

R₂₁^→ = R^→ - R₂^→

F₂₁ ≃ q₁ q₂

F₂ ≃ 1 / R₂₁²

F₂ = F₂₁ A seconda se le cariche si respingono o si attraggono

Forza Centrale

F = 1 q₁q₂ 4πε₀R² ₁₂

Immaginando q₁ = q₂ = 1C, r₁₂ = 1mm

F ≅ 1⨯10¹² ≅ 10¹⁰ N

K = 1⨯9⨯10

=ε₀ Costante dielettrica del vuoto

= 8,854⨯10^-12 C² / N⨯m²

Campo Elettrico

Considero una carica puntiforme Q disposta in una certa posizione fissa in un sistema inerziale nello spazio.

A nche se la carica si trova in una posizione fissa, da essa si propaga un campo che in ogni punto dello spazio fa q² = f(x₁, y₁, z₁, t)

E^→ = Q 4πε₀ r²

E ^→ = f(x₁, y₁, z₃, t)

I campi elettrici sono [V/m]

Se la sorgente non fosse nell'origine?

E = (q / R₀-₃) _{R - R₂}

C

Campo elettrico nel vuoto.

Il campi elettrico è indipendente dalla carica di prova q, e è una caratteristica dello spazio attorno alla sorgente.

LINEE DI CAMPO

Famiglia di linee tangenti in ogni punto al vettore consideratoLe densità è proporzionale all'intensità del vettore (CAMPO)

Di base

_𝑎0 = ^q/_4πε0^ r^approx

Se q>0

Misurando punto per punto il vettore _𝑎 può essere determinata la configurazionespaziale di tale campo vettoriale. Configurazione che in forma grafica può essere espressa disegnando secondo le convenzioni