Fisica 2 - Elettromagnetismo

Flusso elettrico e legge di Gauss

Campo elettrico spiegato con la legge di Coulomb

q₀ = carica di prova, cioè molto piccola

Per la legge di Coulomb se prese un q dove q è diverso puntualmente al spazio rispetto la legge di Coulomb le posizioni di spazio cioci mantenere il razzia o del puntello dello stesso successo

una teoria del campo dice che tra Q e lo spazio esiste uno stato per cui q genera a E campo elettrico nello spazio che ci processo non curando il chu o dono in un esercizio ma lo preparo in nera extra utile sito_E(P)

Aumento da Q verso a nessuno E_Q(P) che generico due dentro q, soso che E_Q=9E_Q

Se la cima cartella forse anca pareci in dire tentare la legge di Coulomb punto:

F=9_E(P) * 9 * Q ↓ (*)

k = legge di Coulomb

ε₀ = 8,8542 * 10^-12 C² / Nm²

Supponiamo inverso con il "flusso elettrico"

[ε₀] = è la legge che un presente di invernocio^E in questo punto dello spazio a parte 1 di uno col quale passa di esserva leg

Se trovo la legge, salstero le forze e elleuttnea (*)

Questa legge mi spiega il perché

può essere scritto in due modi: Integrale

Flusso del campo elettrico

d³A superfici di superficie orientato chiusa

dA

Su superfici chiuse (CS)= somma delle leggi del flusso

legge di Gauss

Q_int Q_ga

una superficie e questa superficie

interno della superficie chiusa verso CS

dA costante del vuoto

Esempio il dato indipendente è

I due passaggi 2 seguenti:

1. La legge di Gauss non è

altrimenti EdA = Eda cost CS

2. trovo una CS 1C è (indipendente dal V e

quindi non dipende dal punto che scelgo sulla

dA = EA

classico esempio il flusso da

Sottoposto (passaggi)

blu = Q-CS calore

SUPERFICI PARTICOLARI

Qui la retta q per dìartura del controllare

Infuori

Q

_(R)

Esterno

p = 0

J = 0

Out = 0

Out

Di = 2 φ

φ

φ Netta

ρ = 0

f (x) (= f (0) = 1)

f( (0)) = 0

Di = q

Dim. =

F (peo)`

(QR)

Δφ Δφ ΔI = x

Σ

f Netta

Inerla

ρ = 0 p = 0

1

R

pℓ

C (Pl)

φ

46e

x =

p = 0

N =0

φ = est

R

x

Supera è stato

= P

P = 0

0

=

f

1

È la sua diureticon!

1

Ore = q

Se n quemeno

= phi

non PU ese

Leriamo il φ nuil vol plus ovules

VERSIONE G

Polemoide e modella di Thompson φ

φ Netta

Speriamo

(F)

Q - f waiting

9u

u (9)

b log; fo

9 fb

I globuli

t cred tenen

colpire

elettrolitico

Colpire SELF

Q

9 o

J.J. Tliompson =

Sicolo il colli nome.

J.P. both surgius sui modoangi

Judde lift nudd on corre

-p Acilisar trae kilo

lattiero et curio

Di port minuita e dimensione corral _reset

pelle necessito a settimana tipe

Serie

percentile apriti inseminarritti

90p

Thompson pic (p che poco sapere il

elitto pe chi che tip fornier violetamente(

Q _{sia sharpti Mel collena per convegno}

f = e Φ

Pente victis

b

- per superficie S non è una qualunque

Nell'ip di poterlo usare

- Se al centro del condutt.

orientabile

n.s. si costruisce una sfera di centro 0 e(calotta sferica di raggio R superficie piena con carica +Q), che comunque, &o : S = O altro n ho circonferenza si può ugualizzare se si alza il di una carica positiva che si move .

metrica di

- se = 45° il campo 1 e E₀ se la torica = E₀ se la sferica è 45°.

- Se il conduttorese al centro ε (nucleo)

Q può succedere al percorso?

- Se al centro del conduttore Q di superf.,Q può succedere al percorso - Q mentre R ↠

con il mezzo c'era un g : phi = E2

T

All'inverso e: 1 Se la sferica (nucleo)il campo del quadratore a radiale perché non si spostino.È disposto ora è in posse?T cE con cui il cono a T...

E dunque si trovano delle cariche sincroniche in minora a

G

dovrebbe essere inoname tramite formula e con se = i sezioni 3 T ha; tu si parte dalla superstente, altrimenti o poi carica come e = Q, altrimenti si trone al di coincidere dopo E il calcolo. Ora rifare con contorno delle sezione. Questo è una escura COM che o phi_se finale

Se phi

e int *

di punti o

Se n: min n vecchia *

dunque

trovi nel caso il caso che E int_o

Nota: Quando su come F condutt. E al

frequenza nel caso 23 .

Note sull'inverso 23

e esprime direzione verso di forza livelli 3 retta risultate _phi e differenza all'interno di carica ^lo, gl) e quindi il finale è minusissimo trasmittante il carico

Aspero te e ora nelle cosmico

sapendo che lotti: a poco, sulle superfici delle linee.2 peri = senza carica minima: è agevole per lo, lore per vedere nel caso.

E più punto si trovano i casi ell.

Per un dipolo il ragionamento è:

Domanda: È possibile ottenere una sup. equipotenziale per sferoide più estesa di un dipolo.

Risposta: Sì, si prende la versione il dipolo sta per o in un contenitore e c'è un E internodov e il dipolo viene indotto ad avere piste di condensazione.

⇒ r = p^-1/3

E(P) = 3E₀ cos Θ

ESEMPIO PARTICOLARE: Se non c'è alcuna carica esterna e non c'è dipolo, ci sono tutte le molecole della CO₂ punito direttamente dipende?

Potenziali e multipolo

Se la CO₂ non fosse sensibile il dipolo potrà non avere con ciò ne rotazione del CO₂ tale è 1/10. Permitter di dve fissare interazione delle forze che permesso vetto.

-Approssimazione di Taylor: (1+dx/α) ≈ 1 - (1/α) cos Θ ≈ 1 - dx

φ(P) ≈ ∑ q_i ≈ 1 - ∑ q_i/ (r - dx)

Teorema di Gauss

∫_S E ∙ dS = ∫_V ∑ ∙ E dV

∇ ∙ E = 0

Dimostrazione

∆V = ∆x ∆y ∆z

∆x ∆y ∆z

∆x ∆y ∆z [nel vettore si sommano bene +E_x mentre alle sup si toglie]

∆z = ∆y ∆z

E₁₍₁₎ dA₂

∆∆

Flusso_+x:

F₍₁₎(x₂) = F₍₁₎(x₁) + F₍₂₎(x₁)

+ F₍₃₎(1) + F₍₃₎(2) + F₍₁₎(S+1) + F₍₁₎(S)

F₂(2):

-E_x dA₂ = [E_x(2) - E_x(1)] ∆y ∆z

F₍₁₎(x₁) = -E₃ ∆x ∆z

F₂(x₃) = ∂_y E_x ∆y

F₍₁₎ = E_(x1)

+ E_(x2)

+ ∂/∂x E_x ∆x ∆y ∆z

{$p}q≒{$p}_t

Div₄ = 1 ∆y ∆z

F₍₂₎

E_(x1)

(F₍₂₎)

-∂ F(1)

-∂ E₃ ∆x ∆y ∆z

F₍₁₎(x₁) - ∂ E_x ∆y

-F_S(1)

= si misurano su (si misura) ∂j

F₍₂₎) + F₍₂₎.

∂ = E_x(q)^z

+ ∂ ∆/pot.

F

Teorema di Stokes

∫_C F ∙ dl = ∫_S ∇ x E ∙ dA

∇ ∙ 

∇ x E = 0

Il problema ora è in 2D

Riassumendo...

∇ ∙ E = ρ / ε₀

∇

∇ x E = 0

F = q F