Fisica 2

Momento di una Forza di Coulomb al Dipolo

Il momento di un dipolo ci permette di calcolare il momento di forza esterno che fa ruotare il dipolo. Se il momento è comodo verso il basso, il dipolo ruoterà in senso orario. In caso contrario, il dipolo si orienterà in modo che la carica positiva scenda e la carica negativa salga, fino a quando il momento sarà -2πC. L'angolo compreso tra il dipolo e il campo elettrico si divide per il momento del dipolo.

Il campo elettrico oppone al campo elettrico, e il lavoro della forza elettrica è la componente del momento del dipolo.

Potenziale Elettrico: Il dipolo subisce un campo elettrico ma il lavoro della forza elettrica è zero.

Premessa: È DEOE =

POTENZIALE DIFFERENZA DI LAVORO POTENZIALE FORZA PRESENZA DI FORZE ESTERNE

• Il lavoro delle forze esterne è stato fatto per vincere il campo.

POTENZIALI PUNTIFORME: CARICA RADICALE COLO DE QUINDI LUNGO

Proietta 2SI, > +- S IFa§ÀÀ0HLÈÉgeggggfEtTE_FFF SORGENTE CAMPO POSIZI DALLA DEL DIPENDE LA SOLO \ ARBITRARIA COSTANTE}

PUNTIFORME POTENZIALE UNA CARICA DI

Il Potenziale è legato alle generatrici del campo, mentre l'energia è data dal moltiplicato potenziale che è soggetta all'azione del campo.

PRINCIPIO SOVRAPPOSIZIONE PER DI POTENZIALI CLAGG SOFFOCAZIONE ENERGIA ELETTROSTATICA

POTENZIALE cui Nel momento in cui un sistema di cariche è compattata nel punto di cariche. "VINCERE" DEVO

• IL LAVORO IL
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dell'lavoroteoremaDal del enteecineticagia bene⇐: .daMuovendosi adpunto Aun unavrà il lavorosi cheBsvoltopunto forza Fdalla andareperèB dato daAda :a miraMURI laI< = - forzadilavoro conservativaIl unasaràinoltre :, (< Du )DV VB= va= = qoqo- --- che lacuiDa segue presenzaper èforze conservataconservativedil' dadatameccanicaenergia '.f- 'E qov= rmv +SUPERFICI POTENZIALIE QUI NELLO SPAZIODV o →=• oDU →=→ -< o→ =• POTENZIALEGRADIENTECAMPO COME DEL PERCHÉBISOGNOABBIAMONE> ELETTRICOCAMPOIL •È DEFINITO PUNTO• PUNTOPER èogni ladi e derivatacomponente funzioneparziale della V .OPERATORE GRADIENTEAGISCE ✓FUNZIONISU FUNZIONIRESTI TUSCEECAMPO POTENZIALEGRADIENTE DELCOME If_oggg__goEETTATAAg•• haPerché il scalareprodotto comela dellaprodottideirisultato sommasina.ee componenti .POLARICOORDINATE RADIALE PERPENDICOLARE<

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Ùn HANNOTERMINIDEI STESSO SEGNOtutti LO ÈPERCHÉ l' ANGOLO OINTEGRALEACUTO E L' SUPERFICIEINTERASULL' :DIVENTA 9 § 9(e) 9① = #= =I = -GITEO GITEO # goE9= Eo• ^PERCHÉ ÈANGOLOL'ACUTO essereDEVONOSICCOME• USCENTISEMPRETTAOCONSEGUENZA EQUIVALENZA LEGGETRA: LATEOREMA DICOULOMB GAUSSDI - UNIFORMEMENTEE SFERA CARICA'CALCOLO . GIÀPERÒ DIREZIONEDEVO NSAPERE CHE EVERSO 'AVRA^ "DENSITÀ VOLUME_--oE-@EsqgGEsE↳ariaD' •Per il calcolo del campo elettrico con il teorema di Gauss, bisogna avereidea della direzione e verso del campo e delle sue simmetrie.Distribuzione sferica:-E sarà diretto radialmente, perché ho lo stesso contributo da un lat