Fenomeni trasporto: teoria 2 parte

IRRAGGIA

MENTO

trasmissione

E An

j Fm ta

Tn

6

12 ta

Fo

6 Ar ta Neri

corpi

Vale entrambi sono

se Fa

Az

Far

a

I di

emettono solo

assorbono una parte

corpi grigi

energia 2

la relazione

Quindi per corpigrigi

precedente

A Far Erta

61 Erto

a

Joe Eat

Fra

A Ent

O 2

Far to

Az

a N

se involucro

abbiamo poeti

con

un Fi di

solo

1 porca

i tra

scambio le pareti

stesse

stesse

ja 4

4

j TAI Fi I

ti

si È

feti

Ai

o FI ti

i

dove 1 in

Bilancio

EQUAZIONI ENERGIA

di di TERMICA

da calcoliamo

sono quale

indipendente proprieta

stato

di

si solo

applicano a funzioni

Energia

Bilancio di MATERIA

quantita di MOTO

di

VOLUME CONTROLLO

all'interno

estendersi solo

può o amatore

a

Bilancio LOCALE

INTEGRALE BILANCIO

1 2 delle del

della variazione

stima nel proprieta

tempo

sistema in esame N

T composizione

darà distribuzione

Non nello

sulla spazio

informazioni

bilancio distribuzione

la

Il locale anche

fornisce

nello spazio

BILANCIO INTEGRALE ODE

BILANCIO PDE

LOCALE Pd

ODE

Se e

integro una i III

Far

d

I INFINITE deve

sara ma

le condizioni

riprodurre geometriche

di controllo

superficie del volume nel complesso

L ha

scansi di

cui

in

Zena gli proprietà

avvengono

sistema ambiente

e materie

1 sistemati scansa

non diverse

APERTO si

proprietà

ma

scambia nulla

sistemato non

ISOLATO

non di conduzione

colore per

c flusso

q Dm

di colore

i per irraggiamento

flusso

q nel della

a zone

varie quantita

tempo

volume controllo

all'interno del di

a È GE

du du

a j Boltzmann

moto

FOURIER un

conduzione convenzione

µ e irraggiamento

rt ds di Fourier

conduzione legge

g

convenzione TE È è ds del

in moto

q funzione

g Joint DS Boltzmann

s

legge

irraggiamento g dv

gi

g

generazione I t 0

Condizione iniziale

Condizioni contorno

al di

sulla superficie

scambio

to EE.fi

iaedltlecondizraeiemSneut

di

utile nel caso

svngJs do

solido

0 e

sapeva Tfando

Ts confine

Js Ts S calcolare

Tfhido per

I tangone

condizioni

delle

funzione

fluidodinamiche termica

k fluido capacità

viscosità fluido

fluido

µ ALL'INTERFACCIA

di

TRASFERIMENTO FLUIDO

CALORE solido

di

dei

Descrizione meccanismi

1 trasporto

relazioni accurate

complesse

ma Ì ricordaci

sempre

non

richiedono disponibili

info non

v

approccio empirico relazioni empiriche

la

si geometria

fissa h

si misura sperimentalmente

Ep

variando k v

µg scala

di

fattore

dimensionali

Numeri e sezione

sarà romena

È

re µ

Reynolds TÌ

F f

tiène

Pr

L n

PRANDI feci

TÈ

Nu

traspataconvenzanese

corruzione

trasporta

MUSSELT del

T tubo

Taj È have

DL

jql.ae Tg

Taj

se esempio

per REGIME LAMINARE

In di

caso l

hell MÌ

5

E

in Pr

Re

t.se

amo caso qq.gg

Ret Esecra

Pr

Nn 2 0.6 bulk

AT ignudo

Tofano cilindri

Per sferici tranne i

non

oggetti p

tcostante

costante 2

to prl

R Pr

Res 3

vie CILINDRO

a

È

Rete Pr piena

superficie

0,7 1 sfera

È

0,6

CILINDRO Rete Re

Nn Pr

0.376 0.057 È retorts

ttf

ln Re

4.18

0.92

tenace txye.ua

Newton viscontei

di la

per

Legge

Viscosità D

cinematica

Hg Hao

q y

iI

Ff svuotamento dei Tasi

2

0

O 6

o 0

o dal vista

di

1,7 tuo

µ degli

µ Hg punto l dovesse

Ito

noiosi

sforzi velocemente

più

sonare velocemente

il tubo di svuota

si

Hg

Invece del

alla di

è gravità

legato forza fluido

perchè IN Ignaro

Quindi conta

cinematica l'tho

Orizzontale torna scorrere

però

gn a

velocemente

più Oz 0

Ny vale

stazione in cui

unica

Ox di Newton

la

Oxly

z

x legge

g

Nx z

x y fenton

di

Legge generalizzata

q fenelon

Legg generalizzo

Ny z

y umanità

la

per

re z

g

x 1ms

a

z

a È z

g AL

cubo

il con

taglio

Il È

i Il

t.az esercitata dal