Lezione V
Considerazioni sulla trave
Consideriamo la seguente trave: zv(0) v(1) P (0) (1) P V0 V 1. Abbiamo visto precedentemente che per tale struttura l’integrale generale degli spostamenti assume la seguente forma:
σζ + cv(ζ) = c0 + c1 sin(σζ) + c2 cos(σζ) dove ζ = z. I coefficienti e c0, c1, c2 e c3 sono delle costanti determinabili imponendo le seguenti condizioni al contorno:
- EI 2V(ζ) = [v’’’(0) + σ v’(0)] oppure v(0) = v0;
- -EI2V(ζ) = [v’’’(1) + σ v’(1)] oppure v(1) = v1;
- ϕ(0) = ϕM = v’’(0) oppure v0;
- ϕ(1) = ϕM = v’’(1) oppure v1.
Determinazione del legame tra forze e spostamenti
Il nostro problema è ora quello di riuscire a determinare il legame esistente tra le forze applicate agli estremi della trave e gli spostamenti ai quali risulta soggetta. Consideriamo dunque in un primo momento una trave caratterizzata dal seguente sistema di spostamenti: zv(0) v(1) (0) (1).
Supponendo nulle le forze che agiscono agli estremi e tenendo conto solo delle deformazioni, le condizioni al contorno assumono la seguente forma:
- v = v0
- ϕ L = ϕ(0)L = v’(0)L0
- v = v1
- ϕ L = ϕ(1)L = v’(1)L1
Ricordando che dvϕ = v’ = σ[c1 + c2 cos(σζ) - c3 sin(σζ)], otteniamo il seguente sistema di quattro equazioni in quattro incognite:
- v = c0 + c3;
- ϕ L = σ(c0 + c1);
- v = c1 + c2 sin(σ) + c3 cos(σ);
- ϕ L = σ [c1 + c2 cos(σ) - c3 sin(σ)];
Sistema in forma matriciale
Possiamo riscrivere tale sistema in forma matriciale:
v 1 0 0 1 c0 ϕL = sigma; 0 1 0 c1 v sigma; s c 1 c2 ϕL sigma; sigma; -s 0 c3
Essendo: s = sinσ e c = cosσ.
Come sappiamo, un sistema di questo genere può essere riscritto in forma compatta: d = A × c, dove d rappresenta il vettore spostamento, A la matrice dei coefficienti e c il vettore delle costanti. La matrice A è una matrice invertibile; quindi, ricavando la sua inversa, saremo in grado di determinare il valore delle costanti c0, c1, c2 e c3 in funzione degli spostamenti.
Determinazione della matrice inversa
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