Appunti Fisica dell'edificio 12 CFU

Def. Grandezze di Grandezze

Strumenti adatti per misurare le grandezze.

• Grandeurista: quando uso la moneta
• Operato: quanto stringo alla mano

Misura di una Grandezza (G)

Unità di misura (U_g)

Un campione

• Grandezze derivate
• Grandezze fondamentali (m, m², Kg)

Sistema di Unità di Misura

1. SI Internazionale (SI) costante da tutto il resto del mondo.
2. SI Pratico

Analisi dimensionale

Ogni problema trova col gr...formazione delle grandezze...

Termodinamica

• Eco di Poinc's. osservato trasferito secondo in assenza.
• Eco Fiorim conservazione dell'energia data

Cadere sottoposto al dolce

Esperimenti con parametri indiv.

Raggiungi (godono della prop di additività)

Ne c'è una che motorela scuola delle molecole fisiche

Sistemi Semplici (SS)

• Chiuso
• Isotaco
• Elettroconduttore

Sistema Composito (SC)

Unione di due o più SS per additività

• Frazione Molare X_i = N
• Volume molare V_i = N

Pareti - possono essere statoriche rispetto a delle grandezze extensive

Postulati di energia

Principio di conservazione energia

• Postulato A: ad ogni sistema macroscopico è definiti lo dettato da un principio di conservazione
• Postulato B: In assenza di forze esterne.

Classificazione dei sistemi

• Isolato
• Chiuso
• Aperto

Def. operativa di en interna e calore

• Esprimo J jugolo scambio di
• Scambio di Q

1° princ della termodinam per un sistema chiuso

Con capienza: cambiamento di stato

• N integrabile
• N del sistema

scritto in modo differenziale

• di
• du - ^δQ/_δW

Trasformazioni quasi statiche e lavoro

Trasformazioni molto sequenziali, stati sistema lentamente.

Trasformazioni quasi statica di un schiodo

Deriviamo dal concetto che il sistema che compie.

dU = δQ + ^pdv/_dW

Equaz. Fondament. ed Equaz. di Stato dei Gas Ideali

S(U,V,N)= ... con S_id=const. + costante universale dei gas

dS(U,V,N) = ... f'(x)dx=0 (condizione necessaria)

I^a Equaz. di Stato

dS = ...

1. dS = (dS/...)

Inversione: f(p)=NR(T,...) + (C...)

II^a Equaz. di Stato PV=NRT

dS = (p/Tr'...)

• PV= ... - mR ...

Energia Interna di un Gas Perfetto

U=U(V,T)=const.

Quindi: Q_1-2 = int 1-2 C_V dT

Relazione di Mayer

Esiste una relazione tra ...

1. Delta_1-2 = (p₂-p₁)

Quindi: CvT + C_vT = RCT

Esempi di cicli diretti e inversi

Ciclo Carnot Diretto

a-b (1,2) isoterma

b-c (2,3) adiab.

c-d (3,4) isoterma

d-a (4,1) adiab.

• Ciclo reversibile
• η_Carnot = 1 - T_e/T_m

Ciclo Carnot Inverso

a-b (2,3) isoterma

b-c (4,3) gas ideale – Q_m

c-d (4,2) adiab

d-a (2,1) isoterma

• Ciclo reversibile
• ε_p = T_m/(T_m-T_e)
• ε_rc = T_e/(T_m-T_e)

Ciclo di Seebeck Pratico Diretto

a-b (1,2) isoterma

b-c (2,3) adiab.

c-d (3,4) isoterma

d-a (4,1) adiab.

• η = T₂/T bicore rimovabile, poi ciclo diretto 2-3 e ciclo inverso 4-1 motore che può togliere T
• Se un ciclo perde equilibrio perché le fonti non sono inefficienze (ΔT sempre)
• Ciclo inversibile v_CIOE > ⇨ 0 P_L

Ciclo di Seebeck Pratico Inverso

T_C = T_E

T_M = T_S

• Ciclo diretto o inverso trovato sempre segmenti che portano allo stesso ciclo test 3⇨per
• Se già vediamo un ciclo inverso, quindi poi fare assumere ciclo → ciclo → cambio con il ciclo S_c
• Stiamo compressione di cappe
• Studio di compressione monomera di compressione che è pressione che alla fine T
• Cappe console ↑ compressione
• A che ci sean consule inverse compressione, tenere l'olio distribuito all’ambiente
• Cappe K K &
• Studio lavoro a l’compressore o per il Peso condensato del lavoro monomera di compressione, ci sono alle fonti
• Prendendo i Pi piedi yuli: 100 palestra che ♥ piatta per il Giardano di pareti per presi P₀ tempio

Sistemi Aperti (Si mai sti segni)

SST aperto = Volume di controllo (V_K)

• Perché serve sempre seguito
• In tutti i punti intuire se emettere mai

Bilancio per Grandezze Estensive

dX_w/dt = ∑ φ_i,in + ∑ φ_i,out

Flusso di X

Loss di produzione ecosiste 30 (levante)

Potere CO (delimitative)

φ_i = ∬_s F_{i, o} n dS

Parte numerica da parte all’interno sup foro

Densità di flusso di X

φ_i < 1/3_k < X

φ_i < 1/2

Φ

X (sistema grandista estensivo = X_w(t) = funzione del tempo)

Ciclo Rankine Inverso

Ciclo a compressione di vapore

Compressione adiabatico

Adiabatico:

• Espansione sull'asse
• Somma costante di entropia

1. Compressione adiabatica
2. Vapore allo stato saturo
3. Stato di vapore saturo
4. Compressione isoentropica
5. Vaporizzazione isobara
6. Espansione isoinprata di entropia

Resa

Resa di refrigerazione = E_v E_c

• Efficacia = Eff. - Consumo
• Consumo = E_v

Coefficienti di prestazione

Mediante bilancio entropico

• Eff. = H₁-H₂
• Cop = H₃-H₂

Vapori ideali

E_s segue la legge dei gas perfetti.

Aria umida

• Aria = miscela
• V = V_A + V_B

Vapore acqueo

Attraverso le leggi dei gas, precisamente passaggio gassoso a stato liquido.

Grandezze caratteristiche

Entalpia H - L'aria

• Ent. del raffreddamento
• Con altro stato di trasparen
• Sotto diversa situazione

H = Na_v C_pa T

Meccanismi di Trasporto

Le grandezze estensive possono essere trasportate all'interno di un sistemae sono il risultato dell'esistenza di gradienti del loro potenziale.

• Collisione turbolenta
• Collisione molecolare

Conduzione e postulato di Fourier

Consideriamo un continuo materiale, applichiamo un HP: ponendo del generatore in cui l'energia è presente all'interno di elementi, sono involucri sup. che fornisconol'integrale e li che determinano l'integrale termico scambiando il caloredal caloricoIl gradiente di temperatura

• In questo caso ^∂T/∂x, quindi: ^{q_x= -∂T/∂x} λ ^ΔdT/∂x ΔdT/∂z

Assumo di conoscere *

2) Nei solidi covalenti 3) Nei semiconduttori

4) Nei liquidi: assumo di intendere soluzioni liquidi in condizioni ditransito e di vicinanza e quindi:

• Per materiali disomogenei, conduttività apparente o efficace

Equazione di Fourier (mezzo isotropo)

Bilancio energetico per il dV- se consideriamo l'euale:dE/dt = ∑F_in - ∑F_out+ ∑T_gx