Applicazioni - fisica nucleare e subnucleare

Fisica nucleare e subnucleare I

Applicazioni

In meccanica classica abbiamo leggi fisiche invarianti per isometrie dello spazio per le rotazioni e traslazioni. Quando è definito :

ds²=dx²+dy²+dz²

è invariante per isometrie :

• _iX^' = _iX + _iT

  "traslazione"

• _iX^'=R_ij(θ)_jX

  "rotazione"

Le leggi di trasformazioni sono dette della relatività galileiana :

• p
• x = x' + u₀*t
• v = v' + u₀
• s
• o

RELATIVITÀ GALILEIANA

Se consideriamo l'espressione delle onde di Maxwell, con la velocità della luce, cade l'invarianza a l'urto del Calculatore. Le equazioni di Maxwell prolungate in un corso sisteme l'ETERE. Da qui l'esperi mento di Michelson Morley.

L ≃ 11m

C = \(\frac{l}{\sqrt{c^{2} - v^{2}}}\)

t₁ = Tempo andata su x

t₂ = Tempo ritorno su x

t₃ = Tempo andata e ritorno su y

\(t_{1} + t_{2} = \frac{2L}{C}(1 - \frac{v^{2}}{c^{2}})\)

\(t_{3} = \frac{2L}{\sqrt{c^{2} - v^{2}}}\)

C < c una potenta differenza su tempo, pero non ci sono noci variazioni da interferenza risultando gli est. Se ne dedice che l'etere non setzta.

Questo esperimento ci porta a un postulato piu generale: ESISTE UNA VELOCITA LIMIT C.

Supponiamo di avere un evento A che avviene a x_A e t_A e un secondo evento B con x_B e t_B. Esistendo una velocità limite possiamo dire che

\(|x_{B}-x_{A}| < c|t_{B}-t_{A}|\) implica che gli eventi si possano influenzare.

\(|x_{B}-x_{A}| > c|t_{B}-t_{A}|\) non considero che un evento possa influenzare platito (concetto di PASSATO e FUTURO).

Si continuica con il disco cono di luce. Il futuro puo influenzare A, il passato puo influenzare zero A.

Ove definiamo il quadrimpulso:

P^μ = m₀V^μ = m₀γ(c,v_→)

per cui nel limite v→0 (limite classico)

→ m₀c'+0;

→ P_→ = 0;

→ p²c² = E² - (m₀c²)² + (m₀c²²)

Quindi: A riposo uno particella ha E = m₀c² e

un QUADRIMPULSO:

P^μ = (E/c, p_→)

e l'invariante è (in β = 0):

p² = E²/c² − β²| − m₀²c²

Possiamo trovare comunque alcune relazioni

utili:

m₀ = √((f/c)-|β|²)

m₀ = MASSA A RIPOSO

• P_→ = m₀γβ
• E = m₀c²
• γ = E/m₀c²

Definiamo infine le UNITÀ NATURALI c=1:

la QUADRIFORZA:

F^μ = dP^μ/dt

e l'energia CINETICA:

K = E−mc² = (γ−1) m₀c².

Riassumendo:

• c² = E² −|p_→|²
• |p_→| = β
• E = γ
• m = γ
• K = m(γ−1)

β₅ > 0 sempre

| <β^* < β_pn → θ_min < 0 → θ_max = 180°

Quindi:

• β^* < β_bc → β^* . | θ_pn > 0 → θ_max = 180°
• β₅ < β_pn → θ_min < 0° → θ_max = 180°
• β^*/ω < β_pn → θ_min < 0° →θ_max = 180°
• β₅ < β^* → θ_min > 0° → θ_max = 180°

Rate e sezioni d’urto

Dato un processo la rate per unita di tempo e definita:

dN/dt = Υ_t 6t

dN_int/dV_U = n_U 4 dVo

La costante ho siete e flusso si chiama SEZIONE DIRUTTO OF

dN_int/dt = ΔN⊂dω/dt

Se il flusso di particelle è piu grande del bersaglio si puo considerare tutto il bersaglio

intercettato (r:usano il volume del bersaglio).

Se consideriamo un altra forma per il flusso:

1. Φ_m = dN_i/dx = N