Antenne parte 1

ANTENNE

1. Richiami di elettromagnetismo

Equazioni di Maxwell:

• ∇ ⋅ D = ρ
• ∫_S D ⋅ ds = ∫_V ρ dV
• ∇ ⋅ B = 0
• ∫_S B ⋅ ds = 0
• ∇ x E = -∂B / ∂t
• ∮_C E dℓ = - ∫_S ∂B ⋅ ds
• ∇ x H = J + ∂D / ∂t
• ∮_C H dℓ = ∫_S J ⋅ ds + ∫_S ∂D ⋅ ds

Equazione di continuità: ∇ ⋅ J = - ∂ρ / ∂t

Queste equazioni derivano da tre leggi sperimentali: forza di Coulomb, legge di Faraday, legge di Ampere.

Condizioni al contorno per dielettrici ideali:

• E_t1 = E_t2
• B_n1 = B_n2
• H_t1 = H_t2
• D_n1 = D_n2

Teorema di Poynting

• - ∇ ⋅ (E x H) = -J ⋅ E - ∂B / ∂t

Bilancio della potenza:

• - ∫_S (E x H) dℓ - ∫_V E ⋅ dv = ∫_V [∂ / ∂t (μ |H|² / 2) + ∂ / ∂t (ε |E|² / 2)] dv + ∫_V σ |E|² dv

Vettore di Poynting:

• P = 1/2 E x H^*

Equazioni d'onda:

• ∇²E = εμ ∂² E / ∂t²
• ∇²H = εμ ∂² H / ∂t²

Se campo elettromagnetico assume la forma di monocole e.m.

Soluzioni d'onda piana:

• E = E^-e^−iβZ + E⁺e^iβZ
• H^- = (E^-/Z₀) e^−iβZ
• H⁺ = (E⁺/Z₀) e^iβZ
• E^-/Z₀ = -E⁺/Z₀

Condizioni al contorno per conduttori ideali:

• Il campo elettrico tangente ad un conduttore è nullo
• Le componenti normali sono pari alla densità di carica

Formule vettore per una sorgente di corrente elettrica

Nel condurre le procedure seguenti, è possibile esplicitare le sorgenti in termini di densità di corrente e poi introdurre formule voltuolatiche potenziali, che comunque si richiama dalla precedente analisi, e in nessun caso si è diretta. Pertanto, _e più piccola della sorgente. Vedi E, H. Il M 0 portando vettore e nella sua forma si trova: CEM generata da sorgente, -d = corrente elettrica:

Vedi equazione di Maxxwell

Al solito modo a volume per il compito della sorgente:

Spira circolare

Con il procedimento che stiamo studiando il potenziale vettore di un dipolo magnetico orientato è e della presenza di corrente e

Figura

I campi per rappresentare una superficie della spira alle dipendenza da e

La divergenza di a superficie dalla spira ()

Rispetto del dipolo Hertziano le componenti di campi si invertono per cui la corrente io tra la traiettoria circolare.

è interessante osservare come accade H = W = Ed invece nella il precederanno aggrappandosi la superficie rappresentando o alocatorino campi magnetostatici. In campo lontani i campi delle induttanze i campi sono per quelli delle campi minimi liberano da statua.

Campi

|Z| = |Eo| / |Ho| = 343Ω

|Z| = |Eo| / |Ho| = 1/βZ Z sua qualitaâ dynamica

La superficie nel di campi vicino con il aumento in presenza modo ed elevati i aumento induitanza. Le condizione di quindi nel campi lontani spira e dipole non equivalenti.

Sequenze

Le sequenze magnetiche danno la possibilitaâ di semplificare domini polare su sottaria occorre definita.

Dipolo

• Eo = Io d cosθ e^(-j βr) / 4πr (SP/Z^2)
• Ho = Io d (1/j r)^2 e^(-j βr) / (SP/Z^2)
• H3 = (βIo^2 / 4) e^(-j βr) cosθ
• Eo = e^(-j βr) Io sinθ (SP/r)^2 / (1/ - SP)^2
• HT = Im d cosθ e^(-j βr) (SP/Z^2)

A causa della grande semplificazione definma una saggita che chiunque dispose in numerose domani fi dormano campo la spira ordinata. Ordinara la sostitiono Im = STARW I MOMENTO DI DIPOLO MAGNETICO stabile quindi ottentuno una situazione duale

Può quindi riguardare la distribuzione di corrente in un tratto di retta di lunghezza L molto più breve della semionda, per cui siamo :

dove λ è la densità di corrente e V il l filo dell’antenna

Nel tempo t cambia l'andamento della corrente che avrà andamento sinusoidale alla velocità c. I due andamenti dipendono solo da due variabili dato l’andamento sinusoidale di s e della velocità e _{la cella} delle variabili. Scomponendo il propagatore e la cella dei variabili incontrare _scintille e la cella

L'intensità del campo creato su può utilizzare anche con la condizione di un indice

Voglio determinare quanto potenza possa uscire fuori dal vetro del condensatore.

In due casi di sorgente superficia infinita di radioshow S la stoma.

Individuo allora la densità di potenza irradiata, cioè il vettore W definito presso P in

il rapporto W potrò determinare anche il flusso del vettore di potenza irradiata attraverso la superficie chiusa che circonda l’antenna

La potenza che passa attraverso l’angolo solido sarà:

L’intensità di radiazione sarà allora:

L’intensità di radiazione dipende della distanza rispetto a un piano tornato 112 che si amplifica con la torcia definizione.

Affezione la potenza che riesce ad uscire in un senso su che tratta un certo spazio P.

L’intensità di radiazione vale su tutta l’angolo studio (_or si ottiene la Tutto permesso indicativa.

Definire un’intensità di radiazione media.

La direzione che si ottiene si indica con il rapporto tra il vessare che sei raccoglie la differente radiazione in quella direzione.

Si definisce direttività il valore massimo di questa funzione:

Il guadagno di un’antenna tiene in considerazione anche le riflette di non tutta la potenza che viene fornita dal generatore viene irradiata, ci sono anche delle perdite:

Ciò ci caratterizza la radiazione varia via diverse regioni della superficie del apparato è il diagramma di radiazione per quelle onde che normale il diagrama di ricezione o direttività fa trovata la radiazione indistruttibile in radiazioni.

L’angolo solido sottratta per il rapporto della direzione principale diatura di deflussione d’accordo con il diagramma della reazione per cui la alette alto riuso luces in radiazione da una sola altro abbiano modo di mostrare stessa, di intensamente inviare la spiegazione della maniera parte della potenza che dice 0.

Rapporto tra l’angolo studio complessivo e quello indirizzato nel solidi dei ponder di radiazioni per deka ottica.