Strato limite

TEORIA DELLO STRATO LIMITE

Prandtl definisce lo strato limite la regione del campo di moto dove i termini viscosi, che possono essere trascurati in considerazioni di flusso potenziale, diventano nulli

In ogni caso oltre il flusso di velocità inizia il flusso potenziale.

Imponiamo al flusso di avere δ/L δ_v = ^{Y V} = φ del flusso è

Lo strato limite è tanto maggiore quanto maggiore è Io spessore del blocco.

Asimptote (per riveli di x) posso scrivere.

Se volessi dare una stima dello forze viscoso si può calcolare

In genere per forze scambiate tra un fluido e un corpo:

D resistenza si direzione parallela flusso

D resistenza longitudinale flusso.

^{∂U ∂W}

D = b

Equazioni di Prandtl

Separazione delle scale

Sono delle semplificazioni delle equazioni di Navier-Stokes facendo uso della velocità di separazione delle scale si possono ottenere delle equazioni con una approssimazione centrata di riferimento

Perdendo dell'applicazione di limite su:

dx^*/d^* + dy^*/d^* = 0

Riscriviamo in quanti di modulo lungo (x) e (x)_C con giusto ordinsostenizio:

(x) dx^*/d^* + y^*/V_E dy^*/d^*

dx^*/d^* + dx^*/d^*

Per risolvere questa equazione mi bastano le condizioni davvero...

Sospeso tale posso indicare sopra liidro...

Ora conosciamo la legge che regola le velocità:

U(y) = 4,9 49 y²

Conosciamo la forza elementare che agisce sulla striscia d'aria:

D = ∫₀^H (         b l₂ dy          dx = b ∫₀^l₂                                     dx ) dx dy

= 2 · 0,332 b          ∫_c^l₂ y³ 1/2 (l₂ - y) dx dy =

2 · 0,332                x

Supponendo di conoscere β

V = β L₂

U(y) = 4,9 49 y²₂

D = 2 b β ∫₀^l₂ ∫₀^H                            dy

M_a = 2                  dy