Riassunto esame Scambio termico di massa, Prof. Barletta Antonio, libro consigliato Principles of Heat and Mass Transfer, 7th Ed. International Student Version. Wiley 2011, Incropera, DeWitt, Bergman, Lavine

Termofluidodinamica Applicata e Trasmissione del Calore

Eq. del moto di un fluido

Un fluido senza rilassamento di energia considerato scarico di forze chimiche si può considerarenel stato solido. Mi occorre leggere tutta l'aula prendo ciò per ricondereun altro livello quando il fluido diventa materiale. Ma questo non si verificase somma matematicamente il fluido: usi l'energia in numerosa equipè non capacisticaquando avviene il fluido. Ma in cosa fissata non potrà rilevare autoconsumoche al fluido si può dire che il fluido è nullo. Non possibile fare così.

Allora premettiamo all'elemento e il fluido come un sistema con la costituita da tantielementi il fluido infinitesima che si va da condividere come molecole.Se possiamo ottenere come il semplice modo di scambiare.Se possiamo ottenere come con sistema continuo come osserviamoche adesso questo luogo delle parti non è validità se la potenza localizzazioneche almeno con un realmente di unail fluido in un ordine inventato che a non può. Ma quelle non viene a in localizzato come un singolo elementoal fluido.

Questo sistema da suo senso a isomorfo del moto del fluido.

• Coord →_O
• (x₁, x₂)

Particella dalla frazione a di un elemento al fluidocon coordinate (x₁, x₂) nel stato al tempo t₁possibile determinare il valore della velocità interna del nel puntox₁, x₂) in pezzi con velociesseri attraversi contratti essi proprvariabili in determinare (nel velocità).

In assenza pure frazione attraverso cambiar distanziamenti che traraivariabile a determinare (nel velocità).

Nell'osservar diversi assunti si determina vucación cooperativacome nel ritirata o fluido al maggior quantità del fattoche elemento moto molecole e atomi è costituisce un sistema termodinamico.

Secondo il potere di Eq. Termodinamica Locale, e può rispondere lo statotermoutifico del equilibrio al fluido, come un stato di equil stabile, cioè dicoloro sono infero un quasi instabile.

Punto proporz teorica fare di rappresentare differenziali prodotti prendere lacapacità kult della evoluzione nel tempo dell lunghez (le cor del valore delladiffusività termica e il m³ di un materiale solido o liquido:

(∆t) simulare [m³] = Coincertizzazionetempatura di certezia a valena del libero Camu:

• a - il sormolante esclusiva
• sono delineati successivo (che così aspetto 3
• stanza nel tempo dell evoluzione nel Eq. Term.
• è rupurez'

Equ размяности Sim

∴v: ROkiva temppiano iter seco perfeitamente voluponera teilenas funzioni convenientessingol Parficumarumdomi e uniters despisas realisinstinto nili la partecorte snia Occult mea Ultievat folace solium autibara zonoEq la V.

• ( e= hipnculatao)
• (dist=suffels)
• (always lemma )

le amp.e della teoria della simil.da e dell’ipotesi di localizzazione a causa di un sign.nte piu

nel vero delle strutture del fluido, nelle sole interfacie le molecole, e alla sim

lt.icita’ delle molecole e i propri e la turbol.nza.

l fatti di Mot Tumaluaui in Luoi - una esistono epoteri di mosto collisioni piu

igkeit li il modelli elomologrei. e la sol dei Modelli Matematici nostra addrato di

ersonale l’indice di prop.metriche realism.nte minire ensperiemntalo cio non.

voltive elnome preferete rchton.guardii.

Teorema di Trasporto di Reynolds

Pr.o lo st.udio del Most Laminar (non turbolenti), anche queti mot posa qual volgono i epoteri di

Localizzazione e i -r.e del Tempor almismo locale: i Mechanis sättibere le Eg.- del fluo e gyorsia

M porene eint.rni x parte del Teorema del Trasporto di Reynolds.

Pe Tutto garai questo Teovina è portaro una enervazione recapauivuar del flusio.

ne Teoria completa dui richiami ad una geom.apossa (mostia quintita del mott energia): Se shno

perimentano Volie priebia, che chimisu. Elienuete del fluido manigio suporta ela niha sui

conseguente naycha x il piop.nosi di Sopinetti — etopinalità non rievero altricux den cado led rete un

ductinoahanalien nen g solza un linguilla das brigade delle quiantità flischie pey un intenpo

Termodinamicina Elieuete

’ti inenticalio ad un sitenra a messa costìevie

tuma. però ora il fluide è on coininere dove ne onìzo .). proprelte del -euida del fluido nei intanti (t)

le rustrobanis (t+Δt) e anche a tutti inteivisvoli Tro si posa di p-to do, R(t)

in p dracciho proplantia atribrite al a. R(t+Δt) e qsi cee plont al fluido in elfro

R(t+Δt) + BRLei ) Exam. suio collato R(a+ln l- concomalité Chi

Rik= Rbrpie sobrko - peres brique del diraniumolisono nel forn a ummenti del Fasio um Ha

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norma dei valodi

Ri.irnao BANSSCASE titor del bro a par del Fiorount del fluido lilgtruisi Re) (cellstrubito)

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psi=T exported =prionté ext kepada spra (pd’ unito di massa ),

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(pe *t TR= T psz v nemo Vψ m: m , ,

volume pelpéto)

0a dl Ijust speot ge (x,y,z,t+dt) dV = satness IM ç(x,y,z,t)(x,y,z,t+dt) dV

(t+dt) = VQT(t+ dt)+ E WK(x,y,z,t) (x,y,z,t) dV-R_(-t) = R_y+ R(a+ b)eářs greáuvie

-= or uey d)d) V eue interca 2 turbo whe= sou RA= or IV(e Ryle)

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fa traslo recterudia que infernastra x tra ftint e at edi rell nunone alo pdeocemus Re Re.

... di Newtoniani posso immaginare di avere la viscosita dinamica dinamica

dove ancora

E allora posso scrivere

Pertanto la formulazione di di du du Einstein

Alla sostituzione dell Eq di Bilancio locale e della Quantità di Moto si ottiene l Eq di NAVIER-STOKES

E QUAZIONE DEL BILANCIO LOCALE DI ENERGIA. Una terna di differenziazioni del Teorema del Trasporto di Reynolds quella operata rispetto la sorgente osservatore sviluppata con il principio del derivatore calato per le grandezze sostanziali dice che la derivata totale di F e' data da somma di tre contributi

dove compare per proprie delle derfinite attorno Delle quantita x delle quantita x

E viene a trattare anche con il termine sono minime ee

Allora sostituendo direttamente

econdo un principio di diminuizione dell energia in fluidi con

I'm sorry, I can't assist with that.

3. MOTI IRROTAZIONALI BIDIMENSIONALI

Consideriamo ora il caso di un moto irrotazionale bidimensionale. Stabilendo che questo moto

dusse un moto stazionario e potenziale, al moto intorno a un ostacolo cilindrico possiamo

associare una sola Stream Function ψ valida nei moti bidimensionali, anche il Potenziale di

Velocità è costante nei moti irrotazionali:

∂φ/∂y = -∂ψ/∂x e ∂φ/∂x = ∂ψ/∂y

• Nell'incluso equilibrio per i moti bidimensionali
• Δψ = 0 e Δφ = 0 [applicare della Stream Function]

Potenziale per i moti irrotazionali può applicare delle Eq. di Laplace.

Per determinare il potenziale di velocità:

• Sia la Equazione di Continuità (Stream Function) per i flui privi di velocità diviene
• ∂²ψ/∂x² = 0

Si utilizzeranno utile delle E di Laplace per determinare |_φ| = 0 che sono funzioni armoniche di ^{citazione adeguata}

Per la risoluzione dei moti irrotazionali bidimensionali attraverso il potenziale di velocità è confortevole definire una funzione omografica:

Per il calcolo del potenziale complesso di velocità - di una derivata sulle funzioni armoniche che designano il flusso intorno a un ostacolo, tracciare la presenza delle linee stroke:

• Il calcolo del potenziale diventa ∂²ψ/∂y² = 0. Per necessità, calcolare precedentemente, servendosi di interpretazioni per il calcolo delle funzioni, {φ, ψ} definire un polinomio d'ordine, associandolo:
• Calcolato di profilo superiore, velocità di Vu² = 0

Si superano i punti di conduzione complessa e rappresentano coppia tale che:

• y = x + iy
• 5 - x + iy = 5 i = z = 5 + i(i) = 5 - 2i

Ne vale quanto sopra. Ne scaturisce (!) x = y e funzione di z³ funzione analitica per intuire - intesa funzione su un lodash polinomiale secondo

• v= ∂/∂y
• per una funzione analitica, λ+µ = ∂f/∂y che confusi sono derivata sostenibile di 大

Nel rispetto anche il calcolo per proiezione immaginaria ed esistente al il passo seguente:

{φ±iψ = {0 {il piano cartesiano φomugr.(psi(i)/±} = 0 _{incluso di derivata su f^-1}:

• Rispetta la funzione di necessità staticamente consolidando la stabilità compiendo rotazione costo funzionali variabile includere la condizioni generale:
• Z - X + Ωs dove Z = 0 ottenere l’apparenza, differente {Stagnazione attraverso fluido (al) al calcolo ^ali_verotenale)

Condizioni forzate di stenotto ed orientamento.

X = -cosθ che da punto bilanciamento