Riassunto esame Fisica, Prof. Tabarelli De Fatis Tommaso, libro consigliato Elettricità e magnetismo, Edward Mills Purcell

TIE

B 0

E 0

09

B NEGLI 0

ISOLANTI

O

EM

ISOLANTI D'ALAMBERT

0

NEGLI DI

0 EQUAZIONI

E 0 0

E 1,11

5

59

ONDE SFERICHE DOPO

1

ne 1 0

GYPECROHITICHE PREFERISCE

SI E_PROGRESSIVA

PERCHE

QUELLA COL

SOLO ENTRAMBI

El Eocostk ut e

Io

te e

z ut io

B 1 t Bo ut Bo

cos K e

z 11

ELEMENTI m

dell'onda

INIZIALE

FASE

2 frequenzaangolare

pulsazione

W Ediadi

EE9

9 1

Erotatsione.EE o

E

RELAZIONI B

TRA e terna

E B formano ortogonale

le

e una E

tra

Hanno B C

pari

rapporto ampiezze a

Il chiamo

Se

da E

tutto ut

faraday

si K

puo E

recuperare

scrivere

potro E

E

B

E E B

E I

I KIE CHE

RICORDIAMO

Riscrivendo Faraday

EXE

E

E w

97 con Ex

AXE WE È

E

RIMANE SOLO WYE 2 È

L'IDEA

MA

MANCA DA

FATTORE K

UN ARRIVA

CHE QED

E

B EXE

NEI EVANESCENTI

ONDE

O

CONDUTTORI UN M

o MINGA

NELLA.EE

EE 08 En UN'ONDA

qq.EE

fEfIENTE

00

E 0

En la

che simile

soluzione

cioe

piccolo

o

Supponiamo sia è a

un'onda di

meno correzioni

a

lo

Facciamo E

studio B

I t

1 da

dip

DIMENSIONE

in 12

FATTORIZZABILE

SUP SOLUZIONE che

verifichiamo soluzione

ANSATZ 41 17 e e

x

int int

ha inde

ft wipe

4

si nell'equazione

inseriamo risolvere soltanto

così dobbiamo

int

d'toint la

o

e spaziale

parte

ira

ANSATZ e in

in e_

là pre y 0

oine

si 82 io

INFINE 0

w

nel

notare

che dà 9

0 0

caso 2 II

OLLI

2

IN LIMITE 700 GRANDE

O

CASI

STUDIO PICCOLO

iow

82

OLLI Y

Y 17 RADICE

SVIL

io 1

02

1

2 Y

TRtire

2

0 MOLTO

2 DEL

MINORE

TERMINE

REALE DI

OSCILLAZIONE

Wt TI

VR

e_

1 e

x E

Esc

ESPONENZIEAMENTE.EE

OSCILLAZIONE

cosémo Rett N 117

91 41 p

II IIIEZZO

LA UNO

CONDUCIBILITÀ INTRODUCE SMORZAMENTO 13

il secondo termine

trascuro

00

O GRANDE

MOLTO È

V2 io

v2

iow w Fa

cita citta è

ti

i TE

Towei i

a NR TI 1

un'esponenziale i

MA i

UR su

VI va

VI

Wt

TRX

ei FI

e DI BOTTO

GIU

va PRATICAMENTE

FA TEMPO

NON IN

RECHI OSCILLARE

A

LE ONDE NON Un

PENETRANO 1 2

CONDUTTORI EVANESCENTE

ONDA

succo

Partire dall differenziale DIM

completa 0

o in una

eq per

la ad

che

Osservare sarà

soluzione onda

SIMILE

piccolo

per una

o T

del tipo 7

V17 t

ANSATZ FATTORIZZABILE

Proporre un x

1 limite

Ricondursi studiare

ad due

in 72

complessa casi

in

un'equazione

la radice

1

Oca sviluppo

ONDA SMORZATA altri

gli radice

termini di

00 trascuro i

O GRANDE

MOLTO

ONDA EVANESCENTE 14

NUMERICA

STIMA nel

della materiale data

Una stima S

da

penetrazione e

in

1 YE s

ue 10

m m

TEOREMA POYNTING

DI S Ex 11

Derivazione nei mezzi

generale

l'interazione nel

sulla dV

volume

Consideriamo PIU

E M carica 9

9

E la volume

E di

considero

KB

pdV forzaper v

1 la unità di volume

considero

E

9 0

potenza

KB Y

Y

per

IE definizione

E I

li py

per

9 Eff

E sostituisco Ix B

I I AMPERE MAXWELL

COM

47 al 0

contra E

Leibniz

8

E I 2_9

B 9 E

rio

ME uso E

I B SX

A

GIRO

S PERCHE

9

E I B Giro È Ex

E B

Il

E E Leibniz

I G

EXE di

E

E

B I nuovo

poi

FARADAY e

USO

II E

E

E II volumica

nel

4 delladensità di

tempo

ORA variazione energia

II E È

E

RICAPITOLO cacato un segno

e

s

IEEE 4 da

11

11,1 M

E

L EN Uem 15

E VETTORE DI

CHIAMO POYNTING

RIMANE fu

f do

da

E nem dall'onda

di

Il flusso una potezzgnj.IE

e Fasportata

che si propaga I S

in

e u 0

nem

Im dall'onda

l'energia trasportata

CONTINUITÀDELL'ENERGIA e

o

nel

cariche

alle staccata

trasferita EM

viene

mezzi

nei campo

o

In materia stazionario

di

assenza e

NON

I 0

97m

1

L'EN SPOSTA

EM SI DI

QUANTO PARI FLUSSO

AL E

DELL'ONDA

INTENSITA FUNZIONE

IN DI

e ILE

B FIXE

E 1

1

Uem sino

ma

B2 E

ENEL

È EE

PERCIO E

Uem t

E E

EXIE

Ex E

In ELE E

I E

EL

k E'E EVE'E

E

Inv E vita vuemi

E

Uem

CHE

NOTO E TELI

I VALOR DEL

L MEDIO MODULO

ELI

È B

Ex

QUANTITA E

DENSITA 9

DI

DI MOTO 16

PER ONDE PIANE

POYNTING w allora

se E Eo ut

Eo e cos K I

E

EVEE 1

cos Ed sul

il

I fa 112

quadromediato

ISI periodo

coseno

CAMPI RADIAZIONE

DI D'ONDA RITARDATI

POTENZIALI

EQ

SOL GENERALI

Mi A

dei B

I

funziona

potenziali 0

nuovi

servono ancora

9

B IxA PIU

NON

ma nullo

rotore

FARADAY gg

8 E

I 1 Ex

1

È

che il pot

dico 9 scalore

IO

E mio

e sara nuovo

172

III

XX

DX

MASSIVAMENTE

ALLORA 4

2 2

COSTITUENTI POTENZIALI

Cq MAXWELL

EG E

D EE O a

E 10

un E E

E 9

EMEE

1

Inserisco Pot

1 in AMPERE NO

MAXWELL 3

i LIBERE

CORRENTI 0

MI

DE A

Ix III

A 70

I A EM

En

E E

El L.EE E

Inserisco

2 pot in

i GAUSS V20

II A IO A

I I I 8

A

II

se 0 ALLORA

HO IMPOSTO 17

EQUAZIONI POTENZIALI

PERCIÒ AI

RIASSUMO 1

A 1 µ

simili

molto risolte

Sono statica

quelle già

a in con

ma

0

della 2

l'aggiunta temporale

dipendenza un

compare LA STESSA

casIII ef

II IfeE

E1f

17EEe

ec tempo

gg

le

allora della

funzioni fase

considerano

Si TEMPORALE

come

sorgenti

l a1E

aE Ere

E4

EEm

E.EE e

T

t pit v

f

Rit AV 0 in wi

a Punto

da

fai

p

pe e 7 DA P.TO CUI

IN

A

DIST SORG

DV

A DA

Rit DIP

VALUTO R

9 ate A 9

III aFate'III Form il lontano

R studio

2

CHE cioe se

SUBITO

OSSERVO QUANDO campo

termine ut

contribuisce ai con QUASI 2

campi STAZIONARIO

un

del

lontano caratteristico campi

votiamo

tempo

più con i

cui dal

Il solo

determinato A

POTENZIALEVETTORE

DI è

CAMPO RADIAZIONE 18

VARIABILI

SORGENTI LOCALIZZATE

Le conseguenze

CAMPO RADIAZIONE

DI

Le moto accelerato BREMSSTRAHLUNG

cariche in irraggiano

In'E

E7EE'c

aa Iicu

7e.EE relativistico

9 È

It

HEI 1

E 1 e1

e1 le e

e e

Ma detto

abbiamo A

CAMPI RILEVANTE

LONTANI 7372 SOLO

per e

Ef II E

E

E dove IO

It e della

niente

Per relativistica

di di

più frega

ne correzione

non ce nel

mettiamo

LIE Vecc

WIE caso

e ci lontano

Il A tipo

nostro sarà

RELATIVISTICO

NON

A 1

E Fi

dà di

Che 95121

9

07111 È è

d'onda

Particella fronte sferico

puntiforme

e Ed dal

Allora BE

B

E foglio

si avrà esce

se

g p Il Sulla dice

a fiducia ci

NIENTE

RICAVA

NON

GORINI

E che

sino

111 accettare

dobbiamo ci

perciò sia

lo

L'alternativa il

fa

sino

fattore è TABA

come

un guardare

Quindi E

calcolare

avendo E si può al 20

sin

E α

LA FONDAMENTALE a

COSA

RADIAZIONE A della

Se la velocità nel allora vettore di Poynting

tempo

carica varia produce un

nello

e spazio

viaggia

EEi

4E Ia

IE 9 19

E anche

E

DA sino

111 si recuperare

puo

la d'onda

fronte sferico

POTENZA su

IRRAGGIATA un

S

P NET

TE

da icosodode

Side con pa

IE

9 1

Ear2ft

0Eunsim­P

IEEi

P sim'ocosodofide 0

L

0 3

aiafs

vm 1 17 io a

È

I

D

LARMOR

FORMULA a

DI µ

4

ONDE SFERICHE

Parentesi III

V27

dall delle onde

Porto 0

equazione TeIIIII

simmetria sferica

soluzioni

Cerco a radiale del

la

Quindi solo laplaciano

componente

guardo 141

21 22

1,2

al la

che

solito soluzione fattorizzabile

Come sia

suppongo dIaiiia

e_iwt HII.ae

TCH

RAITH

Telit

ANSATZ con IT che

chiamo

Poi 4 nell'equazione

butto

TRITI sapendo

a e

n'z r

n n

n 2

e

u 4 4

int int

in

t

E ne

V27 una o

e lineare

risolvere del

Mi da

resta II ordine

ODE

una omogenea

Ae I K

a

Y neo

u Kir

E Kit

hÉiti

i

che y

24

Ricorcordando TAAAC

e

a

La ha

che

dell'onda sferica

PRINCIPALE un'ampiezza

CARATTERISTICA e

al

inversamente proporzionale raggio 20

d'onda

E le

fronti

di regioni

i

dipendenza

in questa se

proprio ragione

costante trovano

4 sferica

cui si

in su

e superficie

una