Appunti di Fisica T-B - Magnetismo e fenomeni ondulatori

Forze Elettriche

Definiamo una nuova quantità, chiamata carica elettrica.

• 2 tipi di carica: una positiva e una negativa
• in un atomo neutro il numero totale di elettroni è uguale.
• un neutro possiede un fattore di atomi di numero.

e è una quantità quantizzata: piano carica elettrone.

1,6×10^-19 C

e → unità di misura Coulomb

Legge di Coulomb

Tra due cariche puntiformi q₁ e q₂ a una distanza

d nello spazio di conseguenza delle cariche sulle due particelle q₁

d' interpone una forza che repulsione tra i due

- di intensità proporzionale al prod delle cariche

e inversamente prop al quadrato della loro distanza:

|F|= ^1_K|_4πε0

_r² con ¹_4πε0=9,9×10⁹ Nm²/C²

ε₀ permissività assoluta 8,85×10^-12

Vettorialmente la forza di Coulomb.

Fo=¹_4πε0 q₁ q₂

μ

Qin>s

dE_x = |σ|e¹ cos θ ȓ 2πξ

876 dq

R = √x²+y²

cos θ = x

R

(x_i,y_i)

dE_x = c Rdndr q

- x - (N = x)ⁿ⁼² dq

2π 876

4πξ (√²+y²)

((x²)k

(x_i,y_i)

a ⁿ⁼²

(x_i,y_i)

q

dE_y = c ⎯

612 q

q

(x_i - x_j) cos θ

n_x

(x_i,y_i)

(x_i-x_f) ❤️

(x_i,y_i)

e₀ tan

2π - -

e₀

(x_i,y_i)

↹ edən

Δ

e₀

Es₀x

|Δ|=0

E₀σ tan (

(x_i,y_i)

q

Es= 2π |σ| (1 - |

4πξ (N²)

Smh più or do primo animo (foyla)

(q)

12

4πξ

2-1-⎯⎯

1

(N²) -12

Gnuun

Es_wx 2π σ (x² + 1)

4πξ (2 N)

-G8x/Δ64

N (iNrd)

Son

Es_xx 2π σ π α²

4πξq X (X)

Dati che

σ - α

Es_abc q Es_abc σ

π4ξ 4πξ N²

Da lubale che e uguala nel campi di una corda figliana,

Cono causfo ce a - ∞ 0

(λ+1)

x²

N² 00 gaunu

Ex - -1 |

(1+x²/2)

√-1

-0 )

Es_gxu 2π σ

4πξ

σ

(2c)

Da nome che un cerchio un toygn teinteele del linfisito

tendre a diminuire una lastra (mala infodenta)

Diplolo elettrico

è l'insieme di due cariche di uguale modulo ma di segno opposto poste a distanza fissa a:

_q ---------------- ^q

Momento di dipolo

Serve a determinare il comportamento del campo elettricop = q₁d

Nel caso finito di Po, quando le sorgenti si riducono, ci si riferisce con questo termine.Inoltre la presenza di una posizione si può determinare in un dolliseramente, ma in maniera opposta

ristattedo un campo.

principio di sovrapposizione per sorgere all'interno di campo dipolo.

• V(+q) = q/4πε₀
• V(-q) = 1/4πε₀

Per il principio da sovrap:

V(p) = V(+q)+V(-q)

V(P) = q/4πε₀(1/r_t-sub - 1/r_a) [r_1 r_2]

V(P) = q/4πε₀(1/r_a)

A grandi distanze dall'aurra ẞ_linea filo sottile approssimablo:

area km²=(r1-r2)/b

abc con angolo ßy₁=acb sin θ₁ [s]_1 [s]_n+2khl_4

V(p) α ossa danti in quale del viero di camp

• V(P) = q 4πε₀ [sin ß]
• k²

Per calcolare la complessità elettrica in conto pola

x=(pqao) pqsin^d

(p/x)^.x²

(Vπx,p)_ud xyz₂

• x= x √r₁³/cosφ^dp.sinαß

quindi carattere [F(x) - √]

• per cui in ∫ d³r ( p/ ∂x) d/ ∂r √p

Applicazioni del Teorema di Gauss

1. Φ(E) = Φ0 = q / ε0

2. Φ(E) = ∮ E · ds = E∫dS = E·2πL

de = dz

dS = 2π r·dz

quindi ∮ dL = ∫dL = L

Dei fili di Gauss

Φ(E) = q0 / ε0 ^Hoit Φ(E) = E·2πr

Φ0 = E2πr

E·2πrL = λ/ε0

Th. di Gauss nel forma locale

Def. di flusso Def. di derivazione

d_V d_S div grad rot

Pon. Adesso dividere questo ovvero come vogliamo preso da una nota in forma integrale

Preso da un mosso là fuori

CAMPI CONSERVATIVI

Se il rotazionale di un campo nullo allora il campo sarò un

Definiamo le Laplaciano ed il chiamato :

Definire del campo di Gauss, mi espando a con il come fatto nel test.

Se si annulla si definisce un equazione di Poisson

la funzione scalare una data disuguenza

Dos formor

Equazione di Poisson per l’elaborazione

Nella nostra molto pressa allora

Equazione di Laplace

Capacità elettrica di un singolo conduttore isolato

Per definizione, l’equilibrio:

• E = 0
• ρ (xi, x, t)

_V(θ(n)) = E (θ(t)),

_σ(xi, x, t)

V(r) = (n) = q / s_(ρ(x))dθ,

sub(V(V(r(θ, x))) = (V(r(x(t)))) = e _{σ(x+1, t)} θ _ds

1. Σ Sup del condurre

Capacità elettrica

C = Q / ΔV, C = Q / (V-V(0)) = Q / V [Farad]

Capacità di un singolo conduttore isolato.

Sempre per definizione, το ρ μπορείτε στη συσταχη του κρατο στο alla definizione nella

V(r₁) = q / 4πεR

C = q / Vc₁ - Vc_ο, C = q / 4πεR

Sistemi di conduttori a due circuiti

• Singolo conduttore isolato ponstamene q_s, to V_i, Va, q_s
• Secondo conduttore scarica

Se necquso conductore e προσέχτε αιω το πα

η φασανάτια

Si significava στον το nel luogo mostrare proprieta correcti della "ascends" pantro di

L’influenza della legatura produce un'avvolto. Il potenziale del primo conduttore

Condensatori con dielettrici

C_d = Q / ∆V_d quindi un generatore deve compiere cicli di lavoro.

∆V = − ∫_a^b E * d_l

C₀ = Q / ∆V

Divertente come questo

E_d = ∆V_d / d

E₀ = ∆V / d

E = E₁ + E₀

E₀ = E₀ + E_R per E_d definisco

Dielettrico

E = E₀ − E_R

Se a tempo T consideriamo di dielettrico omogeneo

Considera:

∆V = ε' * d * C * ∆V

oppure con infinita E

E* & ∆V_d

E* = E₀

Consideriamo da una parte conduttore di area con direzione

Per dielettrico con numero capacita

Se C'₀ m₀ con C⁰

C' = ε' * E_c ma Co è

C' = ε' C₀ E_R

ma Con: ε₀A

d

C = ε₀ A

d

Quindi:

C' = C₀ E_R