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Carica Elettrica
- Differenza tra massa e carica:
Lui può essere una massa negativa
- Carica positiva
Q > 0
qᵉ = 1,60 10-19
Carica negativa
Q < 0
(C) (Coulomb)
- 12 en.d.c
- giovane elettrone
I
- B
- FAB
Gli elettroni non cadono nel nucleo. Tra l' elettrone e il nucleo c'è tanto vuoto.
- Se un corpo è caricato di carica positiva vuol dire che ci sono più cariche positive che negative, ma non ha elettroni
PRINCIPIO DI CONSERVAZIONE DELLA CARICA ELETTRICA: In un sistema isolato la carica totale si consova invariata in qualsiasi fenomeno fisico.
S
(Xk, Yk)
B (Xk, Yk)
Δ Sk sono elementi di "mattoncini"
β(x,y) o carri X Y ∬S X Y Q = ∑ β(Xk, Yk) * ΔSk Quantità elementare di carica associata ∫ β(X, Y) dX dY
Revisione totale della superficie
Densità volumetriche di corrente
Q∯∬SJP(X,Y,Z)dσ = d/∯∬J JV dV corrente elettrica nel volum V
Vettore
A = Axî + Ayj + A┼k
|A| = √(Ax² + Ay² + A┼²)
Campo Scalare: Tendo variabile A(X,y,z,t); Tendo invariabile A(X,Y,Z)
Campo Vettoriale: Tendo variabile A(X,y,z.t); Tendo invariabile A(X,Y,Z,t)
Campo elettrostatico
E = F/Q
Q₀ -> Carica di Ponvi S. (0)
F = E * Q
Legge di Coulomb
Le cariche si muovono sei mezzi venti elettrici e qualle delle luci, e un sistema numerale
9 * 10^9 KQ = 9 * 10 m/C2
F = qq₀ . KQ 9.
Es = 8.85U/ 10 - 12 NM2 C ₀
Campo vettoriale
Flusso: Φs(Â) = ∫S Â • dЅ Ēs(Â) = ∫S Â ân dЅ
╔Σ • ân dЅ
1/ε0 ⅀ Qint 4πε0 rint
(**)
** L'area dell superficie fermano delle mant ve∞ll m22
Legge di Gauss
per δampo electrico ∫ · ân dЅ = ⅀ Ωint ε0
Campo di polarizzazione
֏te le τste δe कोरोना∑
Xaε0 B a ſmero che appel il coraɢo δiletdico.
φ
Induzione electrica
xi X g εi εο γεε Ξ(×n,-1 ε.
La superficie limite contiene al suo interno tutti quei meccanismi che danno origine a campi sono stazionari... Presi 2 punti sul terminale,
la tensione tra di loro è sempre zero. - Triodo (3 terminali): - Polarità uscite Se ho un dipolo, dato una costante posso assegnare l'etiche. Se ho un triangolo ne servono 2. Un n-terminatii ha n-1 condizioni descrittive linearmente indipendenti tra loro. (Vpq = Vpq senza invertita rispetto a p anode) KVL-I: Dato un circuito che opera in regime stazionario, con nandodi il cui grafo è connesso, consideriamo uno dei suoi archi come riferimento. Ad ogni minima potenziale elettrica e indichiamo con Vpq (t), essendo p e q i minimum potential di nodo. Al gran istante di tempo cap, la tensione Vpq, misurata tra il punto p e l'arco q, è pari a (la↝ rif. A8). KVL-II: Dato un circuito che opera in regime stazionario, con nr nodi, il cui grafo sia connesso, preso un percorso chiuso che passi per m nodi di grafo (adi ogni istante di tempo t), la somma algebrica delle tensioni Vpq indotti succedutisi che si incontrano lungo il percorso è nulla. La somma algebrica delle tensioni infatto accumulator lungo il percorso è che in avvertente come il verso di percorrenza del percorso stesso in uno arco cresce come il segno. Nidotalità nel senso opposta venga prese con con. Vp1 - V3 - Vfc = Vfq3 = 0 Vq - Vp2 = Vfq2π = 0 Vq1 - V3 - Vfc + Vfc+Vq2 = 0 KVL-II percorsi indipendenti sono lineettext A+V0 G e imL A+V0 G e i2 Bilolio G = N Proposità = V iA Perogria = -Pulo proità PE = P3 + VA = -V iA PE - VA = N (VA iA) = -V iA PE - P2 = V4 iA multi-terminali (considerare utilizioni) N3 V1 an mi NL NL - 1 annE ni ... nL K = N k = j Vb -> ∃ soluzione ∞ soluzioniSuperfici Limite
Grafi delle tensioni
Leggi di Kirchhoff per le tensioni dette I.6 grafi.
Le KVL si combinano con:
Formulazioni di Trasporto
Potenza Elettrica
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