Complementi Di Fisica - Appunti Completi

Due specchi e risposta non lineare dei materiali

Due specchi, uno dopo l'altro, una doppia di specchi: di solito emerge per un modo stimolato, materiale attivo, entrambi i modi nello stesso tempo, fibre, il picco.

La risposta non lineare dei materiali

Ottica non lineare

Se un campo elettrico interagisce con le molecole si genera una polarizzazione.

Si crea così un dipolo, in cui le cariche sono separate in spazio. In questo caso si tratta di un dipolo elettrico.

Momento di dipolo.

Numero di atomi.

Se applico un campo elettrico il dipolo sarà deformato.

Induzione di un dipolo elettrico.

_P = N_PP = _{0 E0} E(t).

Polarizzabilità del materiale.

Momento, carica totale di dipolo.

Maggiore è il campo elettrico, maggiore sarà il momento di dipolo e quindi la polarizzazione della molecola del materiale.

Considero un campo elettrico che oscilla nel tempo, quindi la variabile t -> t oscilla.

_E(x,t).

La polarizzazione del materiale oscilla alla stessa pulsazione del campo elettrico.

Tempo s(t) = x(t).

Due specchi e materiale attivo

Due specchi, una doppia di specchi.

Materiale attivo.

Primo fotone doppio ad eccitamento spontaneo.

Un sistema organico di fibre - piezo.

La risposta non lineare nei materiali

Ottica non lineare

Se un campo elettrico interagisce con le molecole si genera una polarizzazione.

Si crea così un dipolo, in cui le cariche sono separate nello spazio. In questo caso si tratta di un dipolo elettrico.

Momento di dipolo.

Numero di atomi.

Se applico un campo elettrico e gli atomi sono disarmonici.

Induzione di un dipolo elettrico.

Maggiore il campo elettrico, maggiore sarà il momento di dipolo e quindi la polarizzazione del materiale.

Momento, carica totale, distanza del dipolo.

Polarizzabile del materiale.

Considero un campo elettrico che oscilla nel tempo, quindi le due fasi t e t-oscilla.

Il polarizzatore del materiale oscilla alla stessa pulsazione del campo elettrico.

amp;omega; δ(t) = x(t).

Passaggio da un'onda e formulazione

Il passaggio da un'onda, in questo caso da un'onda elettromagnetica trovata alla presenza di E X₀, moduli la sorgente in modo subletico oppure di moduliamo o compartoothallesos forioto δx δx w_z X₁ NL x qE (e^(iwt+φ) e^(-iwt+φ)) -- + ----- -- + ---- + -- x₁ = ------_m ^-2 dt dt m 2 c.

Equazione di differenziale del Floydov Veripie cho xendono ell'l'equsm con l'ottonico.

X₄ e^i(wt+φ) = x₂ x (e^-i(wt+φ)) =x^i(wt+φ) x₁ eisso x (e^-i(wt+4)) = (x₁ 4x₂ e^(-iuwt)) ^(---xø) x₂^4m (x_c) ³W e X₂ (e^{e2 4) =} _2w土消し X₁(w²2 ₀)w=xe₂ ^⨀ = ε₀ K ^⨀ 𝕘 = N ^⨀ = N q x(t) P(𝜙, 2𝜙) = - Nq X₂(t) + Nq X₂|t|= D ^⨀ = ε₀ ^⨀ + ^⨀ = ε₀ ( ^⨀ ε₀ - ε₀ (1 + Y) ^⨀ ε₀ ^⨀) ε_c = ε₀ ε_t ^⨀ P_i(𝜙) = ε₀ X⁽¹⁾ (𝜙, 𝜙', 𝜙" )NL = Nq g m ^{e- i𝜙t} 𝕘 w - i w + w₀ E_i(𝜙) = E_i(*𝜙) per un molare 𝔹P_NL(𝜙) = ε₀ X ¹³ i E.

Propagazione e dispersione

Forza Lorenz.

Interferenza.

Diffrazione.

Intensità.

Onda inviluppo.

Se il materiale non è lineare.

Il fascio si propaga senza p*onda solitonica.

n = non nulli.

Dispersione cromatica.

n fibra ottica.

Dispersione del vetro.

Moto armonico

È una tipologia di moto che ha un comportamento nel tempo dato da una sola frequenza con un oscillatore del tipo sin/cos.

β(t) = A sin (ωt + φ).

Periodo per individuare.

Pulsazione ω = 2π/T = 2πf.

Proprietà dell'oscillatore armonico

• Periodicità.
• β(t + T) = β(t).
• ṽ(t + T) = ṽ(t).
• ∫ β(t + T) = ∫ β(t).
• d²β/dt² = -ω²β.

β(t) = A sin (ωt + φ).

ṽ(t) = A cos (ωt + φ) ω.

∫ β(t) = - A sin (ωt + φ) ω²β(t) =