Aerodinaminca Appunti (parte 1)

Aerodinamica I semestre

Corso laurea triennale anno 2021 settembre 2020 gennaio pagine stato di fluido1 termodinamica se1un alaresciata Azioni aerodinamiche2 profilo 7 24e di Fondamentali Definizioni3 5225 Equazioni conservazione Leggi di Descrizione flusso4 adeguata un 53 63didi Kelvin Helmholtz circuitazione Teorema e Poli51 bidimensionali 64.90 Compiampliaccomposizioni di Kutta Teorema Sovviowski Potenziale trasformazioni conformi6 Cenni cosi91acomplesso delle piccole71 utero Teoria perturbazioni finito dell'da Ahead vorticosa Teoria81 127 152 allungamento di Prandtl teoria diminuito Corrente 16691 aincomprimibile 153 proprieta Flussi paralleli costanti Stratolimite redattore flussi nei 192171 turbolenti Flussi 207111 193 Legenda Croft ideale e Cpgas che causa implica vuolideale in aerodinamica invece trasformazione passaggio dire non viscoso da dipende blocca impedisce di tramite ts mezzo per µ legato a uscita ns ingresso di unità a per K costante di variazione Sistema Std termodinamico soldso dbutodefinizione A tuttotornaa

Fluidodinamica

Fluidodinamica 1 e continola dei fluidi della Branca chestudia assunti dinamica meccanica mezzi come non viscosi e compressibili none 1 di forze esterne illimitatamente sotto l'azione Materiale che fluisce Definizione deformasi miscela sostanza liquido oo unico gas luterani studio diversi byrangiano con approcci di fluido elevato da è costituito esso ciascuna numero particelle un dadi volume contenere sufficientemente puntiforme grande quasi ledi valide molecole elevato un considerare grandezze numero per del sodaalla abbastanza studiato fenomeno medie piccolo rispetto nero Vin liberol del Lmedio hnyhezzaarttaish.cacammino Knudsen free path fenomeno in esame man del ha continuo accettabilità di 44 controllo ipotesi Parametro 1 per

Aerodinamica

Aerodinamica e1 2 il relativa flussi esterni loro moto Fluidi aeriformi e a principalmente le il di ad fine forze solido Studio relativo determinare attorno con un corpo tale noto le di sul effetto agenti e coppie corpo per stare flusso profilo Esempio si Lcorda 11Mcl l io'mstandard e dell'aria IC 11i pòpm continuità1 ok 1 del fluido la delle discontinue esclude variazioni ossia io proprietà non

Stato termodinamico di un fluido

13 Termodinamico di un dai In velocità densità di descritto generale temperatura pressione campi 1 dai ldi in caso Proprietà più quiete permette importante distinguere quello in movimento Fluido il ind 3 quiete da descritte Proprietà di K cmoto livello molecolare misurato agitazione a temperatura macroscopico di della volume densità in materia contenuta determinato misura leggi un quantita.

Date dm definisce Er sievolume massa il 81ln4 p ErEr o di tale fluida in definizione contrasto va ossia quella particella con il abbastanza volume deve Perciò 42 grande cui essere la fluida maiui volume della RpII off pp ap delle molecole delle collisioni molecolare misura su un agitazione superficie pressione del Mendo elementare pa passante punto un Nina per alla da fforze fluido normali in inquiete superficie mag componente tangenziale nessuna a paio 2ItI t 7a ruotare tende Ildimostrazione previde agtassurdo iper ftp.fwidai tende a eµ spostarsi Il fluida deformasi a p Ifluido in quiete non più L lelad i è di unituido direzioni Pascal tutte legge in auguale pressione Izdimostrazione retto sezione triangolare profondo a prisma WeForza prga peso papa èy Pr sf g da da Rea dutyarn ce2 ftp assi equilibrio lungo dir dntyadz prdjadzsinaespe.pepe Wdiede Ètpy paVI Nriso pperpap psoonde il del valore l'orientamento sono arbitrari alpha assai dell'angolo e prisma scalare è teun possi come pcampo fluidedella forza peso a ossia Rp l'assenza o giustifica pper 3.

Fluido in movimento

Fluido in movimento in2i ilil è termodinamico molto caratteristico ossia dell'equilibrio raggiungimento tempo per dei moti fluidi brave che considerati caratterizzano i più tempi le di stato analizzate si termodinamica utilizzano ossuti e proprietà grandezze nel fluido inoltre nella termodinamica in classica quiete si come la sforzi studia velocità e considera la viscosisi presenza velocità media LÌ tVelocità dè vettoriale misimv campo aled delle nel associata baricentro volume contenute molecole Rp suodi la ha al velocità molecolare medio valor metto agitazione quale rispetto normale Sforzi componente viscosi al di velocità µ a legati gradiente tangenziale µ componente di moto statico fluido nulli uniforme nel equilibrio in inquiete in o caso di dalla moto Fluidi diffusione Descrizione quantità soggetti ti molecolare diffusione all'agitazione fenomeno legato un di viq.d.in.

Icaso Us movimento inparata h fluido viscoso s31 fissa parete didizione aderenza alla velocità sforzi U della tangenziali parete superiore proporzionali h alla distanza inversamente studio empirico proporzionali e 4di code trasporto vdm Kyhnsµ µ di viscosità coefficiente dinamica viscosità Tpµ alla T alla molto di marcate dovute ossuti variazioni più rispetto µ p0 È liquidigas coo liquidi ftp.dfsfyp crescentedebolmente dj casa e liquidi a gas III caso di Newton Y Leggen n ci1 Iµ 4.41dysu di tra Fluidi sforzi lineare velocità Newtoniani gradienti Legame viscosi e E nel analizzati corso cinematico viscosità MI 11.5ep 5di viscosità caffeµdigasche Sutherland di Per riferimento i Legge presentano simile Ia temperatura un comportamento di riferimento d f III di un quella perfetto gas Stages costante edi K Sutherland rinkariadi botanici band costituita Aria utilizzare IN 4 inoss gas parte gran 6di Fluido stato dallo termodinamica un.

Conducibilità termica e comprimibilità

Conducibilità termica Muridi termica inquiete n dimoti molecolari diffusivo Fenomeno gradienti ai legato temperatura iIKµ direzione isotropia q di Fourier legge influsso termico conduttivo nella è direzione Ì Ik µ IT coeffati conducibilità termica p liquidi o 9 cos gas liquidi i gas di Èoff debolmente off Ip crescenti liquidi ee sogas di Prandtl Numero Pr Aria 10,71VI I calore specifico Pr costante81 Cpii a pressione tk e diffusività termine limiti lo quiete 3.4i incompressibility Comprimibilità didididi Avido volume8 variare capacità variazione seguito a un una di e temperatura pressione la ildi Avida data M compressibilità attraverso si parametro una massa misura elasticità di volume ftpÈ PalIBulk Elasticity 7Ki YFdialla velocità delle onde hai c legata propagazione nel fluido compressione e mezzo espansione Èrti fatte Inp e È arte ora della velocità trasformazioni è ossuta suono per ci sentropiche onde sonare come piccole perturbazioni.

Parametri dimensionali e numeri caratteristici

Parametri dimensionali a di Forze Forze viscose inerzia a Lµ dire I ed4didi Forze gravità Forze inerzia iomi fia III Èpag ti ye 8di Numero FÀFÈ FrE Froude Eyring 43didi Forze Forza inerzia pressione Ve vallpl pemea pta8ps OplOpti optipiccole MIInpFinire perturbazioni È Odp7 a Epressione gyp 1 Ma Numero ilI pifftp.sjrf diradit.iqRtp p radi di sul didi moto didei un fluido Influenza13.61 Reynolds e numeri campo Redi.

Reynolds di Influenza a circolare cilindro I tozzocaso sezione oggetto a corpo IN del effetti gli inerziali dominare4 quelli viscosi su D monterete simmetria perturbazione nessuna Àdi di vortici Re ricircolo tormazione ae si zone gb 9 cilindro tali valle del aumentano vortici fino 26Re all'estensione in maniera stabile 9 instabili Le fino bolle di diventano ricircolo a Io 2026Red il dello distaccarsi fenomeno causando shedding di la VanHarmon formando scia Red iose la di dei anemometria distacco a seconda vortici misurare frequenza per le bassi chordalare incidenza Re caso profilo iI ccon con ERIaall aashe se eddare di il Re asset velivolo 1 funzione Rem in aper profilo cruise di limite Alti strato layer air Reynolds boundary numeri e di del Gli Mondo nel trascurabili mot oeffetti della dell'aria osseti viscosità aria sono campo ha l'aria viscosità bassa perché ma una non perché propriamente questo didi moto delle di velocità nella i presenti parte regioni gradienti maggior campo.

Un Nudo vale debolire relativamente verrà cui considerazione sono questa per I diffusi ideale Keo vichiamato effetti Nopro continuo Mundoio mezzo come le dell'aerodinamica classica io ipotesi si sono e di riconseguenza la di condizione aderenza parete a non essere può vrdqpnd.eedicondizione rispettata tangenza È T t.rssii viI o 10 tradi trafiletti puniti miscambio filetti tumidi odore né c'è non di caduta1 parete a superificie di atti alT velocità interno stratolimite i gradienti sono suo vidi trascurabili sforzi non soosciaopro contenta bassi aper il Prima il studiare limite considera dello strato dellosi profilo per maggiorato capo spessore sullo la statolimite Avido del invidiato moto esercitata di da cui è pressione di dilvalori tali stato confine dello moto limite studiare distribuzione si può campo di Nella alla di il fino velocità iterare procedimento layer ee boundary pressione convergenza b di lo trascurabile è normale variazione direzione in lungo spessore pressione b di n.

Influenza della velocità e del suono

Influenza le del del fluido velocità velocità all'interno cui e suono perturbazioni con piccole propagano R 8,314 con Èjpg prof Ìnrpoi nrc e velivolo rcc velocità e vcaso puntiforme E 1e regime in fronte d'onda quando iy Subsonica velivolo in è 02 vi tl immaginatevi IoIomoto velivolo le ielÈ Ieat punti discreti ogni voti rot 11E VI Caso e fronte d'onda iquando regime lÈ velivolo in sonico 02e 1aIo In 10 imotoveicolo e ii I1 i1 punti discreti guidi i t evotiva Vs ccaso comodittadi d'onda Fronte supersonico regime quando È velivolo in è 02 area di È semiapertura angolo è Ìl IO motovelivolo e IH punti discreti agniot i MIItaod InIhpimoftp.qq.ewpdpioi dei I 1 esano l'inviluppo sferici fronti d'onda voti andsine arsine EInrt ptrt fino Melagopitas perla aria standard CI 3h3m1s quotaziocatmosteva per la atmosfera standard cannons zero e quota Acqua per 12Ah.

Azioni aerodinamiche

Azioni aerodinamiche profiliata vie2 Atad Nomenclatura Introduzione e2 b deve mia apertura iuy spanliyf.tlna Halle dare a allungamento ratio aspect lo 4i S dell'dagi in pianta superficie1 dare profilo µle bg corda c t congiungeledi attacco a an dueorda estremità miedge leading dai ftp.redwinyrastremata bordo di fuga trailing edge b è corda costante non htlocarta dalla distanza in dell'ala l'esterno diminuisce particolare mezzeria verso ehlo taper t ratio di restaurazione rapporto Ida K alternativa in rastremata non ED la rettangolare bps pianta da twisted vinyls regolata tipo dello tutti sullo stesso profili stesso svergolamento ma non geometrico giacciono piano estremità a varia44 12 Nacaes ee e wash din washout Isolito estremità possibile ma di il sullo corde stesso cambia aerodinamico profilo tipo svergolamento ma giacciono piano ala rel'apertura lungo l'ala in entrambi molti casi gli svergolamenti presenta dista AA freccia freccia angolo a si back angle sweep 13unda tra rastremata freccia l'asse ea angolo ydi sei la linea che i congiunge davi fuochi dei In profili µ didididue in bordo attacco alternativa freccia indicano i e fuga si con angoli F i dare nel subsonico fuoco anteriore profilo quinto op e il tale la corda t t in momento cui punto lungo c generale per 0,25C tale valutatore risultante è a Meade punto rispetto al È della costante variare dell'incidenza F2.21 corrente o a rispetto in incidenza geometrica adda diedero na angolo 8 dietro angolo81 dih