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SIMULAZIONE FLUIDODINAMICA SU MOTORI
LEZIONE 1-2
Equazioni di governo
- Equazioni di Navier-Stokes basate su:
- Conservazione della massa (continuità)
- Conservazione della quantità di moto (II legge di Newton)
- Conservazione dell'energia (I legge della termodinamica)
Ipotesi di continuo
Il fluido è considerato come un continuo se la cella di analisi è maggiore del pakchetto d'interesse (tubo test | superficie). Il metodo da poter utilizzare dipende dal giudizio ingegnere.
- Diametro maggiore delle molecole del fluido. I elettroni presi. I elenchi devono temporaneamente (media -> calore è 6x calore) del tempo, se potrebbe essere quindi de riguardo un medio
- Velocità della superficie
Deve essere infatti calcolata nel numero di Knudsen, Kn
Ad alte Re è numero di Knudsen a 51µ
Esempio: Iniettore GOI
Distacco di vena:
Si forma un ricircolo con pressione assoluta ≤ 100pa
Aumenta il cammino libero delle molecole e Kn può diventare maggiore di 0.01
Introduzione alle Equazioni di Navier-Stokes
In tali equazioni mostra comunque usare proprietà intensive univoco che extensive sia non più (η|i di cui si può notare
conservazione della massa ∇p=1 vello condivisione della città dopo dV/p=1 di cui si può
continuare delle proprietà estensive ζ viene espresso come
- La derivata di p può essere scritta come d∫ⱼ ρdp⟨f⟩∫ⱼ(pd⟨j⟩+⟨j⟩dnds)
Ji: velocità del fluido
Vi: velocità del volume di controllo
Conservazione della massa
È basato sul bilancio tra massa entrante e uscente dal volume di controllo, sono previste n termiche:
- Velocità aumento della massa nel volume di controllo
∂ ∂t (∫V ρ dVc)=-∫A ρ (ui - Vi) ni dSc
∂∂p2
∂∂xj (∫Vc pqj dVc) = 0
- Flusso netto di massa nell'elemento fluido
ρ uj (xj + xj, t)
- ρ uj (xj, t) xi xk
ρ uj
(xj + xj, t + t) xi xk
- ρ uj (xj, t + t) xi xk
∂∂p - Vi (a
Si lavora su 3 contributi (entranti) positivi e 3 negativi (uscenti)
∂ t + ∂(ρ ui) + ∂ (ρ uj)
Sommarli o continui in modo che i termini sotto derivata descatori vengono da derivata in summasi, dividendo per xi, xk, l'attuale e le seguenti equazioni
∂t (
Ovvero: ∂p - V (ρ u)
Equazione di continuità
Per i fluidi incomprimibili, l'equazione si riduce a ∇ · ē = 0
Derivata materiale
Sulla la seguente versione per la derivata materiale
∂t E (x, t, Xi + x, Xk)
DE (x, t, Xi)
/ E (∂ x)] [∂ xi = k = Uk
Oppure:
∂t + j E l'approccio material
+ ∇(ρ u) o - | ∂(ρ
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