Fisica 2 - Elettromagnetismo, onde e meccanica quantistica

Name: Fisica 2 - Elettromagnetismo, onde e meccanica quantistica
Brand: Skuola.net
Price: 4.99 EUR
Availability: InStock
Rating: 3.0 (1 reviews)
Author: simone.pecora.9

Revisionato il 20/04/2026

di simone.pecora.9

Publisher

Vota 3,0/5 (1)

Contenuto verificato e approvato dal Team di Esperti di Skuola.net

Appunti del corso di Fisica 2 da 10 crediti del Politecnico di Torino.Sono trattati l'elettromagnetismo, con le relative 4 equazioni di Maxwell (e dimostrazioni), e le onde. Nella seconda parte …

Esame Fisica II

Facoltà Ingegneria dell'informazione iii

Dal corso del Prof. Pirri Fabrizio

Università Politecnico di Torino

A.A. 2016-2017

79 pagine

Appunto

Scarica

Estratto del documento

Forza di Coulomb

Descrive l'interazione fra due particelle cariche:

in cui K = 10⁷ c² = 8,9874 . 10⁹^{N m²}/_C²

K si scrive solitamente come 1 / 4πε₀, ε₀ = 10⁷ / 4πC² = 8,854 . 10^-12^C²/_{N m²}

Quindi:

Valgono due principi fondamentali:

Conservazione della carica: la carica netta o totale di un sistema isolato non cambia.
Sovrapposizione degli effetti: su una carica q agisce la risultante di tutte le forze applicate.

F_ris = F₁ + F₂ + ...

Campo elettrico E

È definito come la forza che agisce su una carica di prova per via di una qualsiasi distribuzione di cariche:

E = F_q₁ / q₁

Linee di forza di Ē: la carica di prova è sempre positiva per convenzione(in questo qui a lato molte sono uscenti, molte - entranti)

Forza di Coulomb

Descrive l'interazione fra due particelle cariche:

in cui K = 10⁷ C² = 8,9874·10⁹

K si scrive solitamente come

Valgono due principi fondamentali:

Conservazione della carica: la carica netta o totale di un sistema isolato non cambia.
Sovrapposizione degli effetti: su una carica q agisce la risultante di tutte le forze applicate.

Campo Elettrico E

È definito come la forza che agisce su una carica di prova per via di una qualsiasi distribuzione di cariche.

Potenzi ale Elettrostatico

Consideriamo il lavoro che si deve compiere per spostare una q da una zona a un'altra di un campo elettrico.

∫_A^B dL = ∫_A^B F · ds = L_AB(x)

F = (q_p q_s) / (4πε₀r²) u_r

∫_{r_A}^r_B q_p q_s / 4πε₀r² u_r · ds = q_p q_s / 4πε₀ ∫_{r_A}^r_B dr / r²

= q_p q_s / 4πε₀ [-1/r]_{r_A}^r_B = q_p q_s / 4πε₀ (1/r_B - 1/r_A)

Campo Conservativo

Il campo elettrico è conservativo, infatti il lavoro si può esprimere come variazione di energia potenziale:

L_AB = -ΔU_e = q_p q_s / 4πε₀ (1/r_A - 1/r_B)

Potenziale

Inoltre, si definisce il potenziale come V = U_e / q_p

In differenziale:

dV = -E · ds = -q/ (4πε₀r²) dr

V = q / (4πε₀r) + cost.

L_AB = -q [V(B) - V(A)]

ΔV = -∫_C^B E · ds

dV = -E_s ds

Con E_s componente del campo E in direzione ds

In coordinate cartesiane:

E = -[∂V/∂x i + ∂V/∂y j + ∂V/∂z k] = -∇V

La conservatività del campo elettrico può essere riespressa come:

∮ E · ds = 0

Rotore di E

Ricordiamo la definizione di rotore:

∇ × F(x,y,z) = ^∣_∣^∣∂/∂x î F_x∂/∂y ĵ F_y∂/∂z k̂ F_z^∣_∣^∣ = (∂F_z/∂y - ∂F_y/∂z) î + (∂F_x/∂z - ∂F_z/∂x) ĵ + (∂F_y/∂x - ∂F_x/∂y) k̂

∇ × E = (∂E_z/∂y - ∂E_y/∂z) î + (∂E_x/∂z - ∂E_z/∂x) ĵ + (∂E_y/∂x - ∂E_x/∂y) k̂

Dimostro per una componente (uguale per le altre due).

∮E·ds = (Ê_xî dx) + (Ê_x_dx) (ê_ydy) + (Ê_zdy)(-ê_xdx) + (Ê_z)(-ê_ydy) = 0

E_xdx + E_ydy + ∂E_y/∂x dxdy - E_xdx - ∂E_x/∂y dxdy - E_ydy = 0

= (∂E_y

Anteprima

Vedrai una selezione di 17 pagine su 79