Appunti di aerodinamica

stessi risultati per le proprietà sugli altri piani

al bordo d’influenza

(scia)

(con il cerchio litato)

(_ρ Droplet

_ρ^* A_g)

_R*2

(_Vc

u = direzione radiale/rivesto lungo z

27/11/2018

_(Picano)

un flusso di 100 m/s investe un profilo alare di 1m di corda in area

Quanto vale Re?

(ordine)

_{Rec =}

_{Vc L =}

c / ν

w

10^-2

10⁵ = 10⁷

10^-5

se il flusso investe il profilo con Re = 10⁷, posso assumere il flusso

per le grandi pareti invisibile

Un flusso ad alto Re (10⁷) gli effetti della viscosità sono trascurabile.

(_{quasi ovunque})

Re_c

Per il Bernoulli vale quasi ovunque, ma on una porzione del corpo

Un flusso inviscidato può essere risolto con le equazioni del potenziale

(o derivato continuo)

Viscosità e aderenza ad una parete

i fluidi esistenzi sono viscosi, "aderiscono" sempre ad una parete

il solido con il principio "strato inviluppolare"

condizione di aderenza

la velocità del fluido e un solido coincidano

sempre in punti di contatto

Re e

nello unicore

della scia

ho velocità nulla

Re = (ordine)

la forza rispetto alla temperatura della forze inerziali (accelerazioni

)

non ci sono attrazione lomg

velocità del profilo, vicino alla dors

il presione ai tra

per questo tutti gli effetti viscosi con Re

identity

i profilosano l’una differente dall’altra

trascurare la viscosità

Le grandezze di contatti per la condizioni di aderenza

zona esterna la corrente come invisibile

→ moto inerzionale

→ posso usare Bernoulli e determinare la equazione

del potenziale

zona interna é vetrurbale (con viscosità)

(Picano) 27/11/2018

un flusso di 100 m/s investe un profilo alare di 1 m di corda in aria.

Quanto vale Re? (ordine)

Re_c = ^Uc/_w = ^{100 · 1}/_10^-5 = 10⁷

se il flusso investe il profilo con Re = 10⁷, posso assumere il flusso per le grande parete inviscido.

Un flusso ad alti Re (10⁷) gli effetti della viscosità sono trascurabile.

Per il Bernoulli vale quasi ovunque, ma ux di prossimità del corpo.

Un flusso invicidico può essere risolto con le equazioni del pot au

(o peristo costante)

VISCOITA’ E ADERENZA AD UNA PARETE

i fluidi esistenti sono viscosi, "aderiscono "sempre ad una parete

di solido con precise stretti vincolcolate

condizione di aderenza le velocita del fluido è un solido coincidono

sempre nei punti di contatto

vincolare alla basi — ho velocità nulla

Re grande => trascurato ma comparsa delle forze inerziali (accelerazioni)

Re piccolo => non ho effetti delle turbolenza tutto

del profilo. Vicino alla such il — il besoini di

tra grande tutte le differenze — — trachurai la viscosità

ma permette di fare la continità di aderenza

zona esterna ha tratto come inviscido = moto irrotazionale

può usare Bernoulli e

zona interna e verticale (con velocità)

Re ↑

∇ · = 0

NS

II ordine

2) cc: aderenza + impermeabilità

EULERO

I ordine

2 cc: impermeabilità

viriale

moutoniani

E forze viscose

é un tensore (matrice a 9 componenti)

N-S nel caso di fluido incomprimibile viscoso - newtoniano

matematicamente

flusso incompressibile → ρ = cost

• eq. di continuità / bilancio di massa.

    ∇· \begin{bmatrix} u \\ v \\ w \end{bmatrix} \begin{bmatrix} velocità \end{bmatrix} = \frac{\partial u}{\partial x} + \frac{\partial v}{\partial y} + \frac{\partial w}{\partial z} = 0

• bilancio di quantità di moto.

    \frac{D\vec{v}}{Dt} = -\frac{\nabla p}{\rho} + \frac{\vec{F}_v}{\rho} → \frac{\partial \vec{v}}{\partial t} + (\vec{v} \cdot \nabla)\vec{v} = -\frac{\nabla p}{\rho} + \vec{g} + \frac{M}{\rho}(\nabla^2 \vec{v})[+ \frac{\nabla \cdot \theta}{\rho}]

• osservazione:

    θ è un tensore (matrice a 9 componenti) \begin{bmatrix} \frac{\partial u}{\partial x} & \frac{\partial u}{\partial y} & \frac{\partial u}{\partial z} \\ \frac{\partial v}{\partial x} & \frac{\partial v}{\partial y} & \frac{\partial v}{\partial z} \\ \frac{\partial w}{\partial x} & \frac{\partial w}{\partial y} & \frac{\partial w}{\partial