Risposte a tutte le domande di teoria di Fisica generale

Domande teoria

Impulso di una forza

L forza infinitesima infattidurante quantità puntodetempo delladi di mota divariazioneazione un provocauna una un ,.== ㎡ (P moto)quantitàat did" =hafinititerminiIn si TE ‰℃℃= - Newton- (formaが" integraleanat della diseconda" legge== = Fvettoriale =chiamato forzaforzaintegrale impulso relazionetermine tempo è laneldella dellaII e,,,dell'impulsoteoremailesprime :forza motoapplicatal'impulso materiale la quantitàdellapuntodi diad variazioneprovocaununa· ;èla costante allorase massa m· = v) im(v m== =

Impulso angolare

fare proposito dell'equazioneanalogaUna puòdeduzione si a”d3( E花 angolare)(seconda teorema del momentodella dei sistemicardinale dinamicaequazione= odt finitoL durante momentomomento tempo finita angolareintervalla deldi di variazioneazione :causaun un una)( ェん" width = 'ctz £' 5£ ( )) toa ∠ == -t( )ん , chiamaL integrale ladel momentodel nelmomento impulso impulso relazionetempo angolaresi e,o↓ =idt chiama teorema dell'impulso angolaresi .

Momento dell’impulso

fissorispettomettere rotazione fare consisteparticolare rotolare rigidoUn modo inper corpoa asseun per uno impulsiva)(forzabreveforzanell'applicazione moltodeterminato di intensapunto tempodel ovveroin perun corpo ununa ,impulsonell'applicazione di un . hariferimento figuraCon alla siㅇ = Frt x £at√F ='= x( 'at =Fa t' ' xE E5v, r perchéfuori dall'integraleportare consideratobreve intervallonelSi può varianon .chiamaxo (dellaLa .forza)dell'impulsomomentograndezza siL oltre motodell'impulso quantitàapplicazione alangolare ugualemomentodi di divariazionevariazioneprovoca una unaa ,,dell'impulso risultato teorema momentomomento delnoto dell'impulsocome ., perché hannoNell'integrale forze polodi vincolo applicate nelmomentole del essendonullo 0.compaiono reazionenon perché trascurabile rispettoforza forzala il impulso angolare dellaNon quellasi assume acompare nemmeno suopesoimpulsiva F .

Forze impulsive

(t)+n Λ / (t)5 forzimpulsode di una=t>tat1 cheLe forze forze breve rispettoimpulsive al tempo di intensità.tempo grandeosservazioneagisconosono maunperSi durantesviluppare urtoad esempiopossono un .

Leggi di Newton

Seconda legge di Newton

NewtonleggeSeconda di : &F= )(formamas generale =: forzaL'interazione l'accelerazionel'ambientedel circostante tramitepunto puntodeterminaLa F del laovveroespresso,con ,,chefattore proporzionalità puntodelvelocità tempo ladisecondonel e inerzialedellavariazione massasua un m, .chiama perché puntol'inerzia resistenzaSi del la statoinerziale cioé il dila variare proprioesprimemassa massa sua a,velocitàmodificare lamoto ossia a, .anche comportamento puntoil materiale puòdinamico diquesto descriverePer silaper conoscere massaun occor re sua :chesemplificare struttura concettoèal dinamicopuòdiconcependo allamassimo si rinunciareprivo uncorpo non, maun massafondamentale qualsiasiper corpo .

Prima legge di Newton

(principio d'inerzia)dilegge NewtonPrima : a vforzainterazione l'esterno costanteIn nulladi la quindièassenza ocon e == , (velocitàrettilineo uniformestato quieteQuesto porta mantiene motoild'inerzia dial principio suocorpouncaso : ochecostante) cambiarloforza lo costringaesterna nonunaa meno a .

Terza legge di Newton

(principio forze)Newton dellelegge diTerza di azione reazionee : forzaforza sulesercita esercitandoFaA FBilSe B B Asucorpo corpo reagisce corpounaununa corpoun .B , a, ,hannoLe forze modulo vettorialmentestesso contrarieoppostostessa lo cioéladue ugualidirezione verso esonoe :,,FA -B =, FB .A. hannoLe forze rettala stessa d'azionedue . cheLa stabilisceforzacertacontro Newtonesercita legge diEsempio terzadispingese persona essomurouna suun una .,: forzail stessa oppostola ilnel dila mentredi la spingerespinge inpersonapersona conseguenzaversomuro murocercacon ,;il indietroavanti la spingemuro .

Forze conservative

forzeLe soloforzeconservative il lavoro dipende dalle inizialecoordinatedal delle posizionicuisono percorso manonper , efinale BA .e colleghicheutilizzareil calcolo lavoro qualsiasi BdelPer può Asi :percorso e. ." =. = (E- "( " ''5 '5 dsd,dW a= ェ .E )) il stessoil moduloè oppostoInvertendo andandodi compiutolavoro locioé da AB insegno percorrenza con segno, a ma :,-*( F.F d5d5 = .che hachiuso traiettorialungoCió traiettoriala laABAcomporta I # inverso sipercorso in sensoper percorsaun e ,( ( E( "" (I FE aェ -ds. d )-F) '. - ェ' ') 5 )5 d5 0A' 皆 ="d =← πI" chiuso il lavoroqualsiasi nullolungo eDi percorsoconseguenza un :JF. d5 o=.

Esempio di forza elastica

forza forzaconservativa elasticaEsempio di := 'FEL K*- - kI - - = メ= - 字 )axy × - 位iyx ×W kx ((= " *- I )ax×.= ×B" dalLavoro trovato da1 dipende solo X1 percorsoX none ,

Esempio di forza d'attrito radente non conservativa

forza d'attrito radenteforzaEsempio di conservativanon :# velocità)MyN (v dellaversore= :-" "-. Ias ds-QW in= N asµpN"= = - pottienecostanteNnormale èSe la sireazione ,Up * *W = - MONds = - SABlunghezza effettivatraiettorialadel punto materialemisuratalae dellungoSa .percorso hafattori forma traiettoriaPertanto diversodeiparità dellalavoro dellaN secondasia My, a .une ,

Energia potenziale

Energia potenziale definire funzioneLa forzaconservatività coordinateconsente dipendentepunto solo dalleP dellodi di in spazioogniuna unadi P : ", .( ) 'Ep dstppy zx == -,, chiama forzafunzione potenziale considerataQuesta associatapuntodel allaenergiasi .,forzafunzionevolta calcolata spostamentoqualsiasi tralavoroquesta puntidella valedue BUna il Aper, un eE "" "E . f'I ?. ds . .-E . E E. 'ds ds== dsw ds - t= ,I "w EpEp Ep=> == - -a, , BL'energia forzedefinita conservativelesolopotenziale può peressere .μ青麦

Energia cinetica

Energia cinetica Einfinitesimo tutte forzerisultante agentiledallasvoltorelazione alconsideri laSi relativa puntodilavoro unsud?spostamentomateriale per uno haF+componenteproiettata traiettoriaallaFacendo dell'equazione Newton lalungo tangenzialedi simauso = -=mas없Fd5 F ds =dw dr = =mudrds dsma m= == =+ ++ + hafinito dallaPer BAposizione sipercorso eun B men*↓mudu Emv-Emu~ Ek EkEk === = -= b,AEmv2 chiamaquantitàladove puntoEf delcineticasi energia= .L'equazione dalla risultantecompiuto forzeilil teorema cineticaèW dell'energia nellalavoroEf delle= : puntospostamento punto cineticamaterialedi dell'energia deluguale allaBalladalla èa posizioneposizione variazioneunstessomateriale .

Conservazione dell’energia meccanica

entrambeforze conservativeSe lesolo valgono equazioniagisconow Ex Ek== -B , t,w EpEp Ep= = -- , Ba , haEguagliando relazionile due siA - EpEk EpEka =- B,, ,EpEk Ep E +=+= ,k, BBaa, , che forzeLa cinetica conservativematerialepuntodell'energia restapotenziale sottodi l'azione dimuovesisomma e unilcostante motodurante assia si conserva, .chiama forzeTale didell'energiail diquestosi e principioenergia conservazione inmeccanica cui presenzaper meccanicasomma , :puntoconservative l'energia materialedimeccanica si conservaunEx Ep costanteEm = + =

forzeforze data lavoroconservativeconservative delil dallacomplessivo dellelavoroQuando èagiscono sia sia non somma,forze conservativeW delleforze quello Wasicomplessive none, (teorema cinetica)ExWcw Ek dell'energiaWa+= = -B A, , hal'energiaW potenzialeEsprimendo sicon, WncEp Ek EkEpw + == - -, , B tBa ,,(Epa) B)(Ex Ek EpWnc=> = =- - -B a, ,, ,() )( Ep Ep Em EmEmiBEKEK T =T= =- -A sB AB ..,, , forzeforze costanteconservative delleresta la all'energia é lavorougualediIn variazionemeccanicapresenza suanon non econservativenon .

Forza centrale

Forza centraleforzadefinisce forzaSi proprietàagente certa seguentiledellocentrale in spazioregione conuna una :forzaretta detto centro dellaapplicazione puntodila opersempresua passa un· ;,funzioneil ildistanza applicatacentrodella tramodulo punto P eilsoloè O cuiin essa .e· Fdirezionep vip Tr forza F(r)F(r) F(r)il repulsivaSe della èlaè ooversore >se seecon== , ,attrattivaè . chefunzioneforzaLa modificacerta costituiscedellodelladi delloagisce spazioregionepresenza posizione in unauna , , una,forzastabiliscestesso dispazio campoune . F(r) ,

Teorema del momento angolare

teorema forzasoggettomomento materialeApplicando moto puntoal centraleil del prendendoangolare addi un unahaforzacentro dipolo il si,come 「ks =' rum5 ( =)F 0r× u×=dt · VF=> v mr) costantex == dmforze forzacentrorispettovettoreIn tempomomentodi della costantealil angolarecentrali nelrimane sicampoun ,conserva .

Velocità areale

curvilineo tramitela componentivelocità lemoto polariNel puòsi cuiesprimerepiano per" = mio5Ʃ ×mis ㎡ ‰(x ←m= ×= )i ufvettori loro vettorialeilparalleli nulloèprodottoquantoin i sono e .[ èmodulo di quindiIl rdcrdatmyaL mrvg= = dt ^-deL costantecostante =>= = rdoinfinitesima basevettore approssimabilecongiungenteiltempo de triangolo diP adIn un'areaoraggio spazza unun ee vedidaaltezza diquindiv, areaee =La quantità do=dA =- Eve 2dt m Ivettoredetta velocità costanzaspazzata modulodelLala rapiditàareale l'area dal divieneesprime cui, con :comporta velocità arealedellacostanzala . che forze fissoconclusione illa puntotraiettoria passantecentralididiIn giace in pianoinsi, permuoveun campo ununche costantevelocitàé tale la arealecentro modoed in rimangapercorsa .dA Echechiusatraiettoria costante costantearealevelocitàè