Formulario Fluidodinamica

Formulario fluidodinamica

Forze superficie e volume

È fidaÈ dj Cjtf nella applicate frontiera di campo di forze massa.

Fluidostatica

Superfici è punto uno_fgXPd pe.fgpndgaenerauaesiaqXlR_punto Formule II PinkP yip.gg pag caso particolare in fluido equilibrio pesante in comprimere superfici piani.

Equilibrio

Pesante incomprimibile superfici piani et RE YetS III I.cilysine xctlgsinopesi 122IllaInel pressione dpressione centro superficie una sola faccia neometrico sudell'area MDII sono delle dinon inerzia.

El E TIIIII Ye XcX leghe aree Xd274 a essere le della facce entrambe superficie su la trovare Pero dal per baricentro esempio z di superficie una ha noi piane superfici componenti caso per incomprimibile fluido pesante.

Direzione verticale

È LÌ LÌ dd in equilibrio È Pdg la riguarda per quanto si direzione verticale 1 somma la peso forza della valore pressione deve il d'acqua della sopracolonna essere de di nella valutato posizione la forza superficie la e noi nella posizione proiettata alla dovuta pressione dell'aria 1è su sola la pressione se della faccia superficie Fzelgvatpol ffdidel trasporto.

Equazioni fondamentali

Thr Reynolds zffydvtfweyt.it x fede prop intensiva µ A prop estensiva.

Equazione continuità

Di della fondamentale equazione lei statica fluidi 0ftp.edvt gevt.nd forze Fp finef.

Variazione di volume

Inèe di termine fintegrando del variazione controllo di volume di Stevino legge cit 0JjP zoPo Zlog divergenza spinta di Archimede illla allora se corpo a spostato sonno IV Fan V è infreeog volume immerso equilibrio della quantità di equazione moto fforze.

Equazione del moto

È risultante super ÈD8LutonDV te e da di meno supera volume controllo di fatte IFELÌÙ ED pp energia equazione totale htht Ne in Ut FARE v modo bisogna v gz termine III tie' IEEE4 zeppo D8vi µ DV IIIIWmWtt Ete µ altri contribuì un generici effetto Tri FDAIdV essere Wljdi equazioni di Eulero.

Forze

È fot le e forza se è una di o gravità 5 ÌnfIÌ gzji.see à È Humidgenetese s µ lungo radiale equilibrio.

Bernoulli

Il lungo È I 0èt 8 è di il si tar ritrovato Bernoulli È Itergzacesterà It edgz le ottenerlo sono condizioni per 1 flusso incomprimibile viscoso flusso stazionario streamline una flusso lungo di teorema Bernoulli di può flussolinea una scrivere solo si streamline lungo È flusso incomprimibile costgz a stazionario senza attriti pesante.

Di con calore scambi e.int N pn ViPa UnzvI Zn Zz Ì nxg portatati thr steroids Bernoulli on VI 2 pesante sele costante flusso fluido g incomprimibile il tutto su o irrotazionale stazionario dominio senza attriti quantità equazione integrale per equazione dello limite integrale strato.

Spessore e dislocamento

srfdytff Teu dyoftp.sn n s µ5 di spessore dy spostamento sialla quota la quale parete dovrebbe spostare un caso non ca su viscoso avere portata stessa per caso viscoso Io e dy Ei.FIE1 a EI tsIFe 11 di russo lo non un stesso caso avere per viscoso su caso nota si quantità viscoso.

Reynolds e sforzi

È fotooff If 2ft effe sx velocità di sforzi frizione Reynolds e ilan lIturbe µt termine sempre negativo è quindi sempre positivo questo di sforzo Reynolds Uht utdje III tet azione equazione dell'energia condotti e tubi per te È IIII perdite carico ton 02 gz grzt è h na ni mi E.int tariffa IIII aiea Eter efze ogf.az.

Resistenza aerodinamica

Effettuati fiesta X au esto termine espresso la con lunghezza e WD dre WD diametro equivalente le equivalente µ rDeo Il4 area fNone 2 perimetro corpo forza aerodinamica su resistenza drag È È DADA fatii Mjfapmi relativo del 2 moto.

Resistenza e portanza

Dire ÈÉÀ di sforzi direi viscosi normale pressione alla al alla contribuisce contribuisce TATUO motore resistenza in 01 parte tue corpo portanza alla dal inverso resistenza lato in quello a profilo area pressione depressione superficie dalla resistenza di dal la quindi sul distribuite pressione e corpo dipende di forma it lo see corpo di stesso geometria stress spostamento.

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