Fisica 1: Termodinamica, Fluidodinamica, Elasticità

Termodinamica

Teoria dell'elasticità

Solido: ha una forma propria ed un volume proprio.

Liquido: assume la forma del contenitore ma volume proprio.

Gassoso: assume forma e volume del contenitore (non ha volumi e forme costanti).

Zone elastiche e plastiche

Zona elastica: se tolgo F il corpo torna al l₀ iniziale.

Zona plastica: se tolgo F il corpo ha una deformazione permanente.

Principio di sovrapposizione degli effetti

La forza totale applicata ad un corpo è tale da rimanere nelle limitate del sistema.

Deformazione

• Deformazione: σ = F/S
• Deformazione allungaggio: Δl = Deformazione percentuale/100
• Deformazione volume
• Deformazione di scorrimento

Termodinamica

Descrizione degli stati della materia

Solido: ha una forma propria. Vi è un volume proprio.

Liquido: assume forma del contenitore ma volume proprio.

Aeriforme: assume forma e volume del contenitore.

Zone elastiche e plastiche

Zona elastica: se tolgo F, il corpo torna all’altezza iniziale 0.

Zona plastica: se tolgo F, il corpo ha una deformazione permanente.

Principio di sovrapposizione degli effetti

La forza totale applicata ad un corpo è tale da rimanere nella linearità del sistema: F = F₁ + F₂ + F₃.

Primo dato: E = E₁ + E₂ + ΔE_L.

Deformazione

• Deformazione: ΔE/ESollecitazione: E/S
• Deformazione percentuale: ΔE · 100

Tipi di deformazione

• Deformazione volume
• Deformazione di scorrimento

Tutti i corpi possono essere riportati in queste due categorie principali. Nella 1° tipo di deformazioni: il volume si ha ΔV. Nella 2° tipo di deformazione di scorrimento si ha Dd: t e v ito.

Sollecitazioni esterne

1. Forze di massa: d(mF_m) = … vol
   • Attrazioni
2. Forze di superficie: d(mF_t) = ψ_sdF_t = … d(mF_t) = ψ_s dSdF_t = ψ_s dS = …
   • ψ_s dS = ... dF_m+ψ_s dS

Forze interne

Esistono nel seguente modo: ψ_t. Si può supporre che il corpo … σ_F = φ/S(ψ_t(S) .. minore di F_t).

La forza può essere Φ = df/S, Φ = τ/S_i + …

Dato un qualunque elemento di superficie del corpo S, le forze sono costanti... Φ = Ṗ = F – Ṫ + ... dove φ = ψΨ′ = Ṫ_ψΦ_i = τ_ψ = Ψ_i.

Volume e superfici

Forze interne bi su corpo … in deformazioni … cubo … facciamo … un… per l'azione di Poisson: λ = 35, 5/21 quindi σ/τ = √2/3 = E/F.

Quindi lo sforzo σ è sempre σ = τo = E/3.

La pressione è il rapporto dσ, cioè una forza di cesira lungo dS normale su una superficie P = Σdτ/dS.

Valutazioni sullo sforzo interno con deformazioni di scorrimento … direzione di tutto il suo funzionamento quindi si ha Ψ = E. Allora imponiamo togliere trasversalmente il cubo con più superficie parallele alle superfici stesse, secondo il … forma. Se la sua senso di toglie non rende quindi s = √3/3…

Questa lunghezza, che consideriamo, il cubo toglie e si ha ... lungo lo sforzo e il segmento ... questo vale... f = E√2σ = E/s = E√2/s = E/s

Scorrimento lateralmente

Con deformazioni di ... e caso che sforzi sono sia normali (σ) che trasversali (τ).

Legge di Mohr

Si ha 1 ... i materiali non sono sforzi ... deformazioni si sommo ... sforzi sia in punto del materiale che sforzi totali e quelli della somma delle deformazioni.

Quindi nel regime di trazione la legge vale, determinato ... Consideriamo ora un cubo di cui un V cubo e vale LS=1/21 V=EEs=ΔPe/S(dimostrando si trova) P=Fs/SEs=ρ – (1/3)μ Ek = costante di proporzionalità.

Si ha che ΔV = Δ(V) = (ρc/ρE = 3σΔE/E2)

Richiami

Detto V = c³, U = (c+Δc)³, un po ΔV = U-V = (c+Δc)³ - c³, quindi ΔV = 1(c²+2cΔc+(Δc)²)(c+Δc) - c³ = ... = 3(c²Δc+c(Δc)²+Δc³) = (1) = (c²Δc+3c(Δc)²+3Δc³) = ...(c), ma se c>c³ posso trascurare posto molto piccolo quindi: (voti, trascurabili) quindi (chiama e_v = Δc²Δc/^3/3)

(chiama _p = P/5 (pressione). _Δc² = FΔc², (tre sotto.)

Λ = -ρ/k