Appunti Meccanica dei fluidi - parte 1

Meccanica fluididei

Dididella subire farinavariazionicorpiI fluidi materialisono dotati proprietà poter grandidil'azione Sidi entitàsotto Liquidifluidi Gassosiniunaforze eindistinguano molticoInfrimbici comprimibili1 Atm Pa101300.

Proprietà fluidi liquididei

Luikg m faroIg 1000kg 8hr0miy Nm g 9806mmg gPESO SPECIFICO pagg Volume.

Comprimibilità liquidinei

DiModulo di volumeelasticitàEAW _Wgp 109N2,03 maEro.

Proprietà fluidi gassosidei

6 flavale relazione Eancora Igg gdelentratuttavia l'equazione gas perfetto Mm molare makgmassa8 Mm PgHm P Pq Pressione Pap RT J KR 8,314 KgKI.

Comprimibilità nel gas

MeseE isotermaseMp paper pressione.

Superfici separazionidi

Tensione ETaro Isuperficiale 0,073hmsitiL LLL PestPint o FORMAa Ap dise spaagitata LAPLACEeI eµp ta Ri dip Ra curvaturasonop e principaliraggiRiSfera Ra Dp T ENEI.

Sforzi continuisistemi

Z La daxèdapareteLa daya ea ypareteda dazèDX adai ozparete0 da da0m è2 aparetea yImg4 DAX DALA Mix DACOSAITCOSCOSAè dacosinidayyal dada cosinzµ za miNixè EfisioEFsupEquilibrioda da cosaOm Dx Ozdacosma oOydacosmayDI ÉzcosmzEycosinyCosmam.

Manometro

Manometro semplice Tm 8Due liquidih a differentepeso specificoNa Quello tubosi Udelsulpiù fondo adisponepesanteLo del Precnel Patmdi fluidostato recipientepressione8m he due ramineiguado differentiraggiungeME8Herm valema ancheSiccome severeDomPierre hastyhe Pg.

Viscosità

FurotazioneG o ree riaL'atrio e amarodelall'interno onde unain rotazionemettefluidoLa Amtda ilforte ècilindro allamantenere fermoapplicare per curi oCre riiida dicolf proporzionalitൠFunge www.mumm.nuWriWreA DueFM AI PassviscositàMe techeconsiderando t I DIµdilivello Leggete diinfinitesimoA µ NEWTONla delalè direzione motom normale versocon indicataDove oInto In3ma m dal dellavelocitàLosforzo esclusivamentedipendetangenziale gradiente MIlaD tra laviscosità densitàcinematica viscosità eottenuta comeµ rapporto fluidiperiI restaquali date difluidiper detti newtonianiviscositàla costante sonocondizioni temperaturaomogenei.

Liquidi non macromolecolari

Tutti del tipoGeneralmente non newtoniani soddisfanoquei fluidi un equazioneif Dte didetta velocitàEquazione deformazioneReologica angolaredineTRAQuesti Tempoesistano comeindipendenti costanteviscositàI NewtonianiarctannIto In01 DI BINGHAMFLUIDI lalafin si viscositàsi costdeformano tonon una qualesuperataquando raggiunge21Pseudopiastra dellala delall'aumentare velocitàdiminuisceviscosità gradiente3 DILATANTI dellala delall'aumentare velocitàviscosità gradienteaumentaTra citiamodipendentiquelli tempo titiFluidi Tixotropici1 ti TIReopenFluidi.

Indefinitaequazione della dinamica

Di locale dettadinamichecondizionicerchiamo una equilibrio inequazione equazionekvalida della Iindefinita dinamica Efipunti m dadelConsideropercui Nesima fluido con massaun particellaZ dedydz Iiii ditorre massaLe0 sonoforze agentia diforree superarepy yµ de0 294,4 ÈFdmdi dxdydzForza qmassa agente lo Dx alèsxsforzo a ugualeIIdx dèi dxdi L'unicaa05 quellody z2gDay opposto dxdig è dièche traslatistatiladi ènelcheiè casoIl 3subita nostroassipiù lungoOydayvalore Di variazionequellosololungoo y05 55 sgjayle altre facceMedesimi Ragionamenti perla assiglirisultantecalcolo lungoydxda daday aggdy_dggdydxd xjodydzfox JgdydxdzJoydxdy.dzAddy A2 dgzdxdydzdgzdxdy.dz IEfidellascrivo dinamicaora ml'equazione II ydxdydz.itSÈdxdy.dzyfdxdydz aggF A Dj SÌ indefinitaequazione della dinamicay agg.

Motopiano

Idi 4e raronoto puntiunconsidero identificandocampox 4 qua maqu oµmagopaopa direzione Xil nevemoto avviene in addy la dineri 0la piùno velocitàY direzionevelocità o inm variazione rispettouca adla divera 0La qui velocità direzioneo invariazionemeuld dy DXFg g rispettoad Xla di 0qui velocità direzioneinvariazione rispettodella direzionesoloconsidero velocitàdella inl'effetto yvariazioneY byneri ulde lyndtucci Eydtcert cheavròdopo un ggyay.ataex dy.atQa gf io pda 0alla base I aL'angolo passada OEda tana diYy deformazionegda tana angolareRari dy8 dà velocitàDg di deformazioneangolare dilaavendo èsoloconsiderato uEQUAZIONE variazione ylungo questa8E datµ di ilpelo èdelde noto xversouno lungoproprio.

Viscosità statica fluididei

HaIn fluido velocità tutti puntidicondizioni nulla inil istaticaV diEo oDi µconseguenzatraduce sforzi sforzitangenziali sonoquesto in presenti solodisi assenza normaliDxde Dm cosmixtdycosmyRicordandodzcosmz AMÈ 3combinazionesu ottenutaLO una suAGENTE comeSFORZO deglisfarzi agentigiacitura giacituragenericaortogonali z Tx Ez TyDmx cosmo CosmaDX cosmyOm Amy etzcosmxttycosmyttxcosn omzr tycosmxttxcosmy.ttcosmaay diTmAmmettano 0mnormalesoloCHE eGUDATO SFORZI componente conseguenzatxcosmxGmcosmixOmxtzcosmtyttyosn omytzfsmxt.tvtmcosmycosinyttxosmz. eDmz tyksnxttxcosinytmcosmiztzcosin tmcos.mxTx Dcosmo Omero ttTyTmTmcosmy pTycosny aaTm ecosacosma ha lalolo modulosforzostatiche agente in siaunin stessopuntocondizioniconcludendo qualunque giaceil dettodello èmodulo sfarzo pressionepiù0mm Gme p Statica FluidiDei.

Indefinita dellaequazione

Cubo di inconsidero un fluido equilibrioatz E di unitàdidefinita massaforza permassaa a Fe E dxdy.dzpaody DEy in sidall difluido forze sonole superficichequiete direzionediipotesi indeduce applicateNORMALEla loAOEF valenormalesforzofacciaper E sarà poisela0mm spinta totale dydzppulla avràBLDG sifaccia opposta daie dx dyse0mm sentapeggio ptErisultantecon dxdy.dzsile siconsiderazionimedesimecon recavano Èse daddyOfjse Fydydxdzin DEFINITIVA ottengo EExitos DIse dxdy.dzossia gradp.dxdy.dzFs EEfmdi Fscondizioni oper equilibriodidgradpPFdadydz P pressioneindefinitaequazionePF densitàlagrasp STATICADELLA F diunitàF massaNORA ÈFSe granalloraammettessi una con potenziale98rad grasp èequipotenziale isobaricaancheI una con gran_o osup graafconseguenza al delladiLE dovuteForze massa sono gravitàcampo fiftyF già grade grazgI 1 tla dieNegativo siccome forza massagradYggradz pLe Isobaricheorizzontalicost pianiZ sonoasuperfici dato allora ancheèisobaricapitchetinoltre se p supunacost ecosteISOCORA EQUAZIONE GLOBALE Condizioni StaticheINla tuttipt delè dellautile iL'equazione fluidodistribuzionedeterminare puntiagrasp inpressionelocale strettamentediun necessarioequilibrio cosanonequazione in numerosiessendo problemipraticila risultantedegli su particolarisfarzi dunqueconvieneè superficiagentinecessario determinareSpesso infatti volume Finitoconsiderare di fluidounl'equazione perglobale serbatoio 6un determinatoimmagino fluidodi con specificopesog hadi chesolo n astudio parteunafluidouna porzionew delilconcontatto serbatoio conunae contattoaparterecipienteil fluidorestanteIF Wdiituttivale puntiovviamente ingradP ÉdwIl IngraapawAnalizzoyÉdw Èdmdw dm demy forza di massa NesimaEW Wvolumeforza tassain di perintegrata Èdelladal forzalo Fm solo gravitàse campo pesodipendePdwfa2 grad entrantepmtGreenteoremadwt.EEEI TersoremormanIsuperficeµ piùdafI wgradoduw st'Intaria I'Iintarem al_èche poiRicordando allora0mcheeditpreda.

Quindi ricapitolando

Sommadi tutte_EditPdw y senteAgentilegradIn contornosul piùladidellela somma forze superficeptè o di