Elettronica Analogica - Teoria

Name: Elettronica Analogica - Teoria
Rating: 3.0 (1 reviews)
Author: Stefano_Luna

Revisionato il 03/09/2026

di Stefano_Luna

Publisher

Vota 3,0/5 (1)

Contenuto verificato e approvato dal Team di Esperti di Skuola.net

Nozioni Introduttive: Analisi di circuiti non-lineari: linearizzazione, analisi in DC, analisi alle variazioni o AC. Richiami di elettrotecnica: bipolilineari, partitori di tensione e corrente, …

Esame Elettronica analogica

Facoltà Ingegneria

Dal corso del Prof. Orcioni Simone

Università Università Politecnica delle Marche - Ancona

A.A. 2014-2015

98 pagine

8 download

Appunto

Scarica

Estratto del documento

Elettrotecnica analogica

Analisi mat. - Elettrotecnica

BJT, MOSFET, diodi

Config. elementari, stadi d'uscita

Retroazione

Oscillatori

Riepilogo Elettrotecnica

Nullore e teoremi

V_i = R_i ⋅ i

V_i = V₁ R₁ / R₂ + R₁

i₂ = i R₂ / R₂ + R₁

Nullore

v i v r

Noratore

Teorema di sostituzione

V_i sostituisce A solo quando è casciato con B.

Teorema e Norton mi danno una caratterizzazione di A indipendentemente dal circuito di carico.

Teorema di Bartlett

V_B3 = V_CM + V_D / 2

V_B2 = V_CM - V_D / 2

Elettrotecnica analogica

Analisi mat. Elettrotecnica

BJT, MOSFET, diodi

Config. elementari, stadi d'uscita..

Retroazione

Oscillatori

Riepilogo Elettrotecnica

Nullore e teoremi

V_r = R_r i

V_r = V₂ R₁ / (R₂ + R₁)

i₂ = i R₂ / (R₂ + R₁)

Annullatore

i = 0

v = 0

Noratore

i v → v i

Nullore

Teorema di sostituzione

V₁ sostituisce A solo quando è caricato con B.

Teoremi e Nozon mi danno una caratterizzazione di A indipendentemente dal circuito di carico

Teorema di Bactell

V_B3 = V_CM + V_D / 2

V_B2 = V_CM - V_D / 2

Generatori controllati (prototipi degli amplificatori reali)

Si distinguono tramite R_i e R_o.

R_i = ∞ R_o = 0 Amp. di tensione
R_i = 0 R_o = ∞ Amp. di transresistenza
R_i = ∞ R_o = ∞ Amp. di transconduttanza
R_i = 0 R_o = 0 Amp. di corrente

[ V₁ = Z_ii₁ + Z_ri₂ ] [ V₂ = Z_fi₁ + Z_oi₂ ]

Forward → effetto di in su out

Reverse → effetto di out su in

4.3.15

4/3/15

Analisi nodale modificata (MNA)

Metodo di risoluzione circuitale dei calcolatori

X = ––> _{V_N} | | vettore (Tensioni riferite

X = | V₁ | incognite al nodo di riferim. +)

– – – – – Correnti di generatori, induttori, mutui

La KLC mi dà N equazioni, a cui sommo le M equazioni dei rami in tensione

C X(t) + G X(t) + u(t) = 0 –––––––> (s C X(s) - C X(t = 0) + G X(s) + U(s) = 0

_Matrice _Matrice_{Ele. memoria} _{Ele. no}_{(in genere} _memoria_{non invertibile)}

C _non _invertibile –> _una _riga _può _essere Ø –> _mi _annulla_la _componente X_I(t) _e _ho _equazioni _algebriche, _{non più}_{differenziali (ODE o DAE).}

_{s(C + G)X(s) = Cx₀ - u(s)}

–> P(s) X(s) = f(s)

Se det(P(s)) = 0, f(s) = 0 ; P(s) X(s) = 0 ;

Allora ho soluzioni diverse da quelle avv. (x=0), cioè le frequenze naturali.

Risolvendo ottengo X_S(s) = F_(s) U_(s) [i-esima soluzione]

Funzione di rete (reale)

Assume valori reali non assumi reale le soluzioni sono

Le frequenze naturali (se complesse sono coniugate) sono anche delle mod. del circuito

Evoluzione libera → ha solo condizioni iniziali (U(s)=0)

X_J(t) = X_L(t) + X_J(t) soluzione libera + forzata

X_J = lim X_J(t) _{t = ∞} risposta permanente

X_F = X_J(t) - X_P(t) risposta transitoria

Anche una risposta forzata ha un transitorio

–––––>P(s)x(s) = β(s) → x(s)·P^-1(s)·β(s) → β(s)·C x_L+ U(s) → X(s)·P^-1(s)·C x₀

x(s) = X(s) + (-C_x,s) + u(s)₁) / det(P(s)){ C mm è invertibile ma (S C + G) = P lo è

x_S(s) = x_L(s) + ∑_kH_sk(s) + u_k(s)₁

s essima riga di P^-1 per u_L(s){ det(P(s))[-C_L,s(s)] mi dà gli zeri

> P_{o, pi} lineare sinonico + ↑ | 1, immessa sinusoidale + ∫ qu s₀

X_S(t) = x_L (s) + ∑ H_3k(s) u_ik + H(s) u_ik

u(t) = L(a cos(w₁t + φ)) = e^jw_ot

Anteprima

Vedrai una selezione di 21 pagine su 98