Fisica II (conduttori)

Conduttori

Conduttori oggetti indefinitamente all’interno dei quali vi sono elettroni liberi di muoversi. Essi si muovono quando sono sottoposti ad una forza esterna, quando all’interno del conduttore si possiede un campo elettrico.

In elettrostatica il campo elettrico all’interno di conduttori è nullo.

Essendo il campo elettrico nullo ci consegue che:

∮ E⃗ · d l⃗ = 0 contribuzione del campo elettrico

Il campo elettrostatico in vicinanza di un conduttore è ortogonale alle superfici del conduttore stesso.

Componenti tangenziali

Dimostriamo che le componenti tangenziali sono nulle:

Consideriamo la superficie di separazione fra due mezzi di materiali diversi.

Siano E⃗₁ ed E⃗₂ i campi elettrici del mezzo 1 e del mezzo 2, con E⃗₁ e E⃗₂.

Applichiamo la circolazione lungo un percorso così fatto:

Sia d m un infinitesimo di ordine superiore rispetto ad d l. Al limite per d m → 0 il contributo alle relazioni dei due lati opposti non può essere trascurato.

∮ E⃗ · d l⃗ = Eₜ₁ dl₁ + Eₜ₂ dl₂ -(Eₙ₁ - Eₙ₂) dl = 0

In un conduttore E⃗ = 0 ⇒ Eₜ₁ = Eₜ₂ = 0 ⇒ Eₙ₁ = Eₙ₂

E⃗ ≠ 0 ⇒ superfici del conduttore è equipotenziale.

Conduttori

Conduttore oggetto indefinitamente all'interno del quale vi sono elettroni liberi di muoversi. Essi si muovono quando sono sottoposti ad una forza esterna e quando all'interno del conduttore si possiede un campo elettrico.

In elettrostatica il campo elettrico all'interno di conduttori è nullo.

Essendo il campo elettrico nullo ci consente che:

∫_S E · dl^→ = 0

Il campo elettrostatico in vicinanza di un conduttore e allogeno alle superfici del conduttore stesso.

• Dunque dimostriamo che le componenti tangenziali sono nulle:
• Consideriamo la superficie di separazione fra due mezzi di materiali diversi,

Siano E₁ e E₂ i campi elettrici del mezzo 1 e del mezzo 2, con E_t1 e E_t2

Applichiamo la traiettoria lungo un percorso così fatto:

Sia dm un infinitesimo di ordine superiore rispetto ad dl. Al limite (per dm → 0) il contributo alle traiettorie dei due elekt. olotipo non può essere trascurato. Dunque otteniamo

∫_L E · ds∫^;dl + Ett₁ dl₁ + Ett₂ dl₂ = (E_t1 - E_t2) dl=0

In un conduttore E = 0 → E_t1 = E_t2 = 0 → E_t1 = E_t2

E_t ≠ 0 sulle superfici del conduttore è equipotenziale

Dato il conduttore C consideriamo un'immersione ad esso una qualsiasi superficie chiusa S Essendo _Z = 0 il _Z = 0 oppure più focus la carica interna nulla e conforme l'affermazione di _Z il null_Z insieme a C un metodo carica non più del disposto sulla superficie del conduttore

Teorema di Coulomb

Dato un conduttore C consideriamo un cilindrato di base dS ^e s del cilindro sono superficie del conduttore e potenza del circuitazione di cariche superiori rispetto a dS ⁱ