Appunti di Fisica T-B - Magnetismo e fenomeni ondulatori

Revisionato il 13/07/2026

di Miglio00

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Questa raccolta contiene tutta la parte teorica relativa al magnetismo e ai fenomeni ondulatori. La raccolta è estremamente esaustiva e include anche tutte le dimostrazioni necessarie al …

Esame Fisica

Facoltà Ingegneria

Dal corso del Prof. Zucchelli Stefano

Università Università degli Studi di Bologna

A.A. 2020-2021

71 pagine

Appunti esame

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Estratto del documento

Forze elettriche

Definiamo una nuova entità, chiamata carica elettrica.

2 tipi di carica, carica positiva e carica negativa
Se un pannello metallico perde elettroni, allora non è più neutro.
È un esempio: pannelli di plastica.
La sua grandezza quantitativa è q=1,6⋅10^-19C
Si misura in colomb

Legge di Coulomb

Tra due cariche puntiformi separate da una distanza d si esercitano forze uguali e opposte.

Di intensità proporzionale al prodotto della carica
Inversamente proporzionale al quadrato della distanza

|F|=1/(4πε₀) * (q₁q₂/d²)

ε₀ è il campo elettrico, ε₀=8,85⋅10^-12m^-31

Vettorialmente le forze di Coulomb saranno quanti vettori F=1/(4πε₀) * (q₁q₂/d²)

Forze elettriche

Definiamo una nuova entitin̮ chiamata carica elettrica.

2 tipi di carica: una positiva e una negativa
k in un punto materiale si può creare o non crea se mi̮ la carica
X e dei sempre parziale della particelle delle atomi
X e una quanità quantità fisica come distanza e carica
1 Quantità di assate delle 1,6.10^-19C
Unità di misure coulombo

Legge di Coulomb

Tra due cariche puntiformi ogni oce (carica nel noto in un punto) una forzo

distanza luogo è congruenta uguale al rapporto tra il prodotto delle cariche negue
di intinita proprozionale el quad della cariche (unizione risp di quadrato della dimensione)

|F|=₁/^{4πε0 · r²}

ε0= _9,9/^n_c con 1 e n_c 9,30·10⁹Nm²

ε0 costante dielatica 8.85·10^-12 m^-3C^-12

Velocazzamente e la fero di coulomb cmule questo forvi

F²=₁/^{4πε0 · r²}

gn regrese pracio della Laltre ogerto samma la colm che teneso della letro

Proprietà della forza di Coulomb

1) Obbedisce ad II e ad III principio della dinamica

x ^-1 concentramento

x Vale il principio di sovrapposizione

Tale legge non è poi valida all’infinito, in esse sono contenute lunghe interazioni da _{[illeggibile]}

a) ^{[illeggibile]} = q_i ds

b) ^{[illeggibile]} = q_Si ds

Campo elettrostatico generato da una carica puntiforme è campo puntiforme

q-carica puntiforme ^{[illeggibile]}

x Se q positiva => linee uscenti ^{[illeggibile]}

x Se q negativa => linee entranti

Cos’è la carica di un corpo puntiforme?

Presa la distribuzione di un numero finito y di densità media in esso, si può considerare il principio di sovrapposizione. Alcuni di essi possono essere da ^{[illeggibile]} punto P debole come omodie

Ondulare in N volumi infinitesimi ^{[illeggibile]}
Ondulare quindi un campo generato ^{[illeggibile]} d=qx (p(y,z,t)) dx
Calcolare il campo generato da dq ^{[illeggibile]}
Sfruttando il principio della conservazione
^{[illeggibile]}

Definizione empirica di campo elettrico statico

E = F_q / q₀

E ^{[illeggibile]} generato da sorgente

In generale capoelettrocf è espanso uniformemente

E_{[illeggibile]} = E_{[illeggibile]}

Es: calco campo di un F.P. con carica q a (x=2a, y=0)

È distribuita uniformemente, quindi vale

dq = λdℓ ma λ = _q/^2a quindi dq = (_q/^2a)

dℓ = _q/^2a dx

E al punto di generico M (x, 0) (interna)

dE(x) = ₁/^4πε₀ _dq/^{(x - ε)² + y²}

τ = √(x - ε)² + y² k = (x - ε)² + y²

τ = ε + y, r = OM = x - ε

cos(θ) = _y/^{√(x - ε)² + y²} sin(θ) = _{x - ε}/^{√(x - ε)² + y²}

|dE_x| = dE ⋅ cos(θ) dE_y = dE ⋅ sin(θ)

dE_x = _{x - ε}/^{4πε₀[(x - ε)² + y²]²} dε dE_y = _y/^{4πε₀[(x - ε)² + y²]²} dε

y integra d ε da -a a +a

E_x = _q/^4πε₀ ∫ _{x - ε}/^{[(x - ε)² + y²]²} dε = q _{x - ε}/4πε₀ ax = ∫ _q/^{[(x - ε)² + y²]²} dε

Cambiando la partizione

x - ε = μ ⇒ -dε = dμ

dε = ₁/^4πε₀ ∫

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