Nanotecnologie, Nanofabbricazione

Introduzione

Slide 1 D O LS

I = σT⁴ [^W/_m²]

_σ: cost. di Stefan

T: temp. assoluta

_σ e T

Con

La legge

L

Introduzione

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Descrizione meccanica quantistica vs meccanica classica. L’Uomo ha oggi comprensione dei tipi di energie, di campi soggetti ad un misto termico, ed emettono quindi radiazione. La _λ di radiazione è il doppio freq di vibrazione dei campi, più legato composto della T e quanti di energia nel processo (corpo dipol ~L’oscurità può essere: (R)iflessa, A(s)sorbita, (T)rasmessa, RI-AT-T-Corponorso è un corpo che non è OT ma l’esorciccolto e otore, e quando viene riscaldato, emetto e risposto.

Non esso il violato e l’emissione sono tra titolare, due caso zero il Qzero or verso, e per costrutto per essere oro, le c-copmax ma immortante, la redacciazionammessa e il detto R-è di Corpo non O, l’onda ~ uno spettro di corpo.

1930 lasgioso movempl Par Chprmovò, lo ha detto di pottravia

Legge di Stef-Botaiman

Legge di Stef-Botaiman, studio delle spectral, e il Mossae mossa del corpo non soce.

_σ = cost di Stef-BotTK: temp assoluta e Si misura in Kelvin ad

I = σT⁴ [W/m²]

La legge didi temperatura da una xensala lunghezza d'onda e le sue priontà si T₁ T₂ T₃ lunghezza d'onda massima

Com giom Plank: in tempo il comodo dei quanto, espresso in posizione di q (qu di nomi delle talenzioni), e v (più di tutta la tensione), insurcon accessionee l’immerzione è della rispetto emesso. Spec(ionanza n immesse e mossa di quantomossa, la montommection, ma solo e soameèse di quanto

Effetto fotoelettrico

Effetto fotoelettrico

Scom con legislature di _h e _m e distactione delle (Trcsticoli del materiale ⇒ E=kυ-Aluce e sopra è soposte due prop sopra la una min', il movimento e la natura malegge nell’intensità e sopra la emossa coor-bza nel moscerai diRestazione se _τ=tu:de asse sopra ^ktau

Spiega la natura duale tra onde elettromage fotoniraggio nemflix quanti deve av'è un colltemento in dualero vero elettromonde dell’elettromagnetico, e questo è il displinato tra lunghezza λ = mass de B - perlezzione puoi R =mossa delle particelle

Principio di indeterminazione di Heisenberg

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Principio di indeterminazione di Heisenberg, altro concetto della meccanica quantistica. Se assumiamo una particella dotata e la sottoponiamo all’illuminamento di una sorgente di luce otteniamo delle bande luminose e scure. Se sostituiamo il laser con una sorgente di elettroni, ma dimensioniamo l’intensità e il tempo dell’esposizione, otteniamo due punti dispersi nello spazio, onde se c’è l’elettrone si poteva ad un punto costante.

Spezie provo a tenere la posizione giù quel punto? Se z tengo abbiamo due e due possibilità tra ① e ②. Se manteniamo a muovere la posizione nello spazio, per effetto composto, modificarono la loro energia e direzione.

① Per uscire delle quantità di moto dobbiamo a lunghezza d'onda lunga, ne possiamo la posizione.

② Per uscire delle posizioni abbiamo onda corta, ma partono impresso e hanno p ≥ La formula di base è rappresenta x·p ≥ ħ/2π L'espressione sulla misura della posizione

p= dispersione della misura delle quantità di moto e x= dispersione della misura della posizione.

Quindi osservazione esegue trovare la serpente prossima dei primi in misura simula

Composizione di Schrödinger

Composizione di Schrödinger, sono l’equazione cambia evoluzione e di Newton delle meccaniche Classica, questo si è rappresentata con partire alla sua perdita pendere da più della approssimazione.

Le nostre popolazioni delle osservazioni e modalità di la come incognita la politica potenziale della particella e è servita N'e’ sorvisto a quell’interno (lista) particca e che ha compiede condizione per appena.

Consideriamo onde armoniche (puntione stanzare) ed è si in serie e eleggo di far erozione sine fornire ma (x)=y

Secondo de Broglie (relazione onda/ϕ) ^2ψ(x) + V() = Eψ(x)=energia cinetica + potenziale

Energia di stato della particella

Energia di stato della particella

Comportamento dell'elettrone

Comportamento dell'elettrone

Presa una scatola di lunghezza l con un potenziale e la funzione d'onda a Schrödinger (caso monodimensionale), le potenziali è f' degli angoli interni delle scatole e fu di figure. Troviamo l'energia di stato delle p